Файл: Н.М. Скорняков Гидромеханика. Методические указания по выполнению лабораторной работы №6 Истечение жидкости через отверстия и насадки.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 28.05.2024
Просмотров: 61
Скачиваний: 0
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ КУЗБАССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ
Кафедра горных машин и комплексов
ГИДРОМЕХАНИКА
Методические указания по выполнению лабораторной работы № 6
«Истечение жидкости через отверстия и насадки»
Составители Н.М. Скорняков В.Н. Вернер В.В. Кузнецов
Утверждены на заседании кафедры
Протокол № 6 от 11.04.01
Рекомендованы к печати учебно-методической комиссией по специальности 170100
Протокол № 6 от 20.04.01
Электронная копия находится в библиотеке главного корпуса КузГТУ
КЕМЕРОВО 2001
1
Цель работы: экспериментальное определение коэффициентов истечения воды через отверстия различной формы в тонкой стенке и через насадки; визуальное наблюдение эффекта Коанда и процесса инверсии струи из некруглых отверстий.
1.Теоретические положения
Истечение жидкости через малое незатопленное отверстие в тонкой стенке. Малым называется отверстие, вертикальный размер которого составляет не более 10% глубины его погружения. В этом случае скорость входа частиц жидкости на верхней и нижней кромках можно считать одинаковой. При истечении жидкости в газовую среду, например в атмосферу, отверстие называют незатопленным. Тонкой считается стенка, если вытекающая жидкость касается лишь кромки отверстия, обращенной внутрь резервуара.
К основным рассчитываемым параметрам отверстий относят скорость истечения и расход жидкости. На их величину влияют действующий напор или эквивалентный ему перепад давления на отверстии, размеры и форма отверстия, его расположение относительно стенок, дна резервуара и свободной поверхности, свойства жидкости и режим ее истечения.
Истечение сопровождается эффектом сжатия струи, механизм которого поясняется рис. 1, на примере круглого отверстия в тонкой стенке.
Рис. 1. Схема истечения жидкости в тонкой стенке
Траектории частиц при приближении к отверстию искривляются. Возникающая при криволинейном движении частиц жидкости центробежная сила направлена внутрь формирующейся струи, вследствие чего уменьшается ее поперечный размер, т.е. происходит
сжатие струи.
На входе в отверстие движение уста-новившееся при Н=const, неравномерное, а живое сечение существенно криволинейное и постепенно уменьшающееся по площади до наиболее сжатого сечения. По мере уда-
2
ления от стенки кривизна линий через отверстие тока уменьшается и на расстоянии ≈ 0,5do от стенки линии тока практически параллельны. В силу малости отверстия местные скорости частиц можно считать одинаковыми, а коэффициент неравномерности скоростей (коэффициент Кориолиса) α→1.
Дальнейшее движение незатопленной струи является плавно изменяющимся под действием сил тяжести, инерции, поверхностного натяжения и трения. На значительном удалении от отверстия в связи с насыщением воздухом (аэрация) струя начинает дробиться и теряет компактность.
Различают полное и неполное, совершенное и несовершенное сжа-
тие струи. Неполное сжатие наблюдается в тех случаях, когда струя подвергается сжатию не по всему периметру. Например, когда отверстие примыкает к дну (отсутствует сжатие с нижней стороны) или когда отверстие примыкает к дну и расположено у стенки резервуара (отсутствует сжатие с двух сторон).
Совершенным называется сжатие, когда отсутствует влияние свободной поверхности жидкости или твердых границ резервуара на поле скоростей частиц на входе в отверстие. Для выполнения этого условия расстояние от любой стенки (дна) резервуара или от свободной поверхности до ближайшей кромки отверстия должно быть не менее 3do.
Количественно эффект сжатия оценивается коэффициентом сжатия
ε = |
fc |
, |
(1) |
|
|||
|
fo |
|
|
где fc и fo - площади, соответственно, струи в сжатом сечении и от-
верстия. Для круглого отверстия ε = (dc / do )2 .
Расход жидкости через отверстие равен произведению скорости струи V на ее площадь
Q = Vfc = Vfoε. |
(2) |
Теоретическая величина скорости струи определяется по формуле Торичелли, которая справедлива для идеальной жидкости:
Vид = 2gH. |
(3) |
Фактическая величина скорости всегда меньше вследствие сопротивления отверстия (коэффициент сопротивления ζ) и неравномерного распределения скоростей, оцениваемого коэффициентом Кориолиса α.
3
На основе уравнения Бернулли можно показать, что поправочный коэффициент на скорость истечения (коэффициент скорости) равен
|
ϕ = |
1 |
|
, |
(4) |
|
|
α + ς |
|
|
|
и тогда |
V = Vид ϕ = ϕ |
2gH. |
(5) |
||
Произведение коэффициентов сжатия и скорости называют коэффициентом расхода:
µ = ϕ ε, |
(6) |
и тогда с учетом (2) и (5) |
|
Q = µfo 2gH. |
(7) |
По экспериментальным данным при турбулентном истечении воды из круглого отверстия при совершенном сжатии можно считать
α=1,13...1,01 (Re≈104...105), ζ≈0,06, ε≈0,64, ϕ≈0,92...0,97, µ≈0,59...0,62.
Расход жидкости и соответствующие коэффициенты истечения для некруглых отверстий при такой же площади всегда меньше из-за несовершенства их формы.
Истечение жидкости через насадки. Насадком называется короткий патрубок длиной обычно (3...5)do, присоединенный к отверстию с внешней или внутренней стороны. Применение насадков имеет целью увеличение расхода или изменения (увеличения, уменьшения) кинетической энергии струи. Для увеличения пропускной способности водосбросов на дамбах, плотинах и ускорения опоражнивания емкостей обычно используют цилиндрические насадки. Конические сходящиеся и коноидальные насадки (конфузоры) применяют с целью увеличения скорости, дальнобойности и силы удара струи (гидромониторы, брандспойты, входные элементы насосов, вентиляторов, струйные усилительные элементы, расходомеры и т.п.). Конически расходящиеся насадки (диффузоры) позволяют преобразовать часть кинетической энергии потока в потенциальную, т.е. повышают давление и уменьшают скорость, что используется, например, в выходных элементах насосов и вентиляторов, в топливоподающих элементах для лучшего распыления горючей смеси.
Для расчета насадков пригодны те же закономерности, что и для малого отверстия, но численные значения коэффициентов истечения ε, µ, ζ, ϕ имеют другие значения (табл.1) и определяются экспериментально.
4
Существенная разница величин коэффициентов обусловлена различием условий входа, протекания и истечения жидкости. На примере внешнего цилиндрического насадка рассмотрим особенности протекания жидкости в нем по рис.2.
Таблица 1 Справочные величины коэффициентов сжатия ε,
сопротивления ζ, скорости ϕ и расхода µ
Вид насадка |
Схема |
ε* |
ζ |
ϕ |
µ* |
1.Цилиндрический |
|
1 |
0,5 |
0,82 |
0,82 |
внешний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2.Цилиндрический |
|
1 |
1 |
0,71 |
0,71 |
внутренний |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3.Конический |
|
0,98 |
0,06...0,0 |
0,96 |
0,94 |
сходящийся |
|
|
9 |
|
|
β = 13,4o |
|
|
|
|
|
4.Конический рас- |
|
1 |
3...4 |
0,45 |
0,45 |
ходящийся β = 7o |
|
|
|
|
|
5.Коноидальный |
|
1 |
0,04 |
0,98 |
0,98 |
|
|
|
|
|
|
6.Круглое отвер- |
|
0,62...0,64 |
0,06 |
0,97 |
0,61 |
стие |
|
|
|
|
|
*коэффициенты ε и µ относятся к выходному сечению патрубка.
Рис.2. Схема истечения жидкости через цилиндрический внешний насадок
Условия и характер течения жидкости на входе в патрубок с острой входной кромкой такие же, как и для отверстия. В сечении 1-1 струя максимально сжата, а на участке 1-2 она плавно расширяется, заполняя все сечение патрубка. Между сжатой струей и стенкой насадка образуется водоворотная (вихревая) зона с пониженным давлением рвак. Это можно доказать, используя уравнение Бернулли для сечений 1-1 и 2-2. Поскольку в сечении 1-1 скоростной
5
напор больше, чем в сечении 2-2, то для выполнения постоянства суммы скоростного и пьезометрического напоров (смысл уравнения Бер- нул-ли) напор (или давление) в сечении 1-1 должен быть меньше. При истечении в атмосферу р2=ратм и, следовательно, р1<ратм, т.е. в сечении 1-1 создается вакуум. С увеличением действующего напора Н и, следовательно, скорости истечения вакуум возрастает и в критической ситуации может начаться испарение и кипение жидкости - кавитация в вихревой зоне. Влияние вакуума на расход жидкости двоякое. С одной стороны, пониженное давление тормозит транзитную струю, т.е. возрастает коэффициент сопротивления ζ, но, с другой стороны, создается эффект “подсасывания” жидкости из резервуара, что в итоге ведет к значительному увеличению расхода.
Из описанной схемы истечения следует, что расход через отверстие в толстой стенке при l ≈ (3...5)d0 будет примерно на 35% больше,
чем через такое же отверстие в тонкой стенке.
Эффект Коанда заключается в отклонении струи от нормальной траектории в направлении близлежащей твердой границы пространства и поясняется рис.3.
Если к струе приближать твердую стенку (например, пластину), то имеющийся между ними воздух частично уносится струей жидкости, т.е. в зазоре ∆ увеличивается скоростной напор, а следовательно, понижается давление. Вследствие разности абсолютных давлений струя отклоняется в сторону стенки.
Этот эффект часто используется в струйной технике.
Инверсией струи называется процесс плавной трансформации формы поперечного сечения струи, вытекающей из отверстий полигональной (многоугольной) формы. На рис.4 это показано на примере струи из треугольного отверстия.
Трансформация формы струи объясняется различной скоростью входа струек жидкости по углам и граням отверстия, действием сил поверхностного натяжения, стремящихся придать струе круглую форму, и противодействующих этому инерционных сил.
6
Практическое применение процессу инверсии струи пока не найдено, однако, вследствие своей зрелищности, это явление иногда применяется в фонтанных устройствах.
Рис.4. Инверсия струи из треугольного отверстия до ее разрушения
2.Экспериментальная часть 2.1. Лабораторная установка
Конструкция установки (рис.5) включает напорный коллектор 1 с комплектом струеформирующих головок 2, имитирующих истечение через отверстия различной формы (круглое, призматическое, треугольное и др.) и насадки (цилиндрические, конические, коноидальные и др.). Поперечный размер коллектора на порядок больше размера отверстий, что позволяет получить совершенное сжатие струи. Необходимый напор Н в коллекторе регулируется вентилем 3 и регистрируется пьезометром 4. Траекторию и дальность полета струи можно регулировать углом α наклона коллектора относительно горизонтальной плоскости, который определяется по угломеру 5. Вода сливается по желобу 6 в бачок 7, шарнирно прикрепленный к основному баку 8. Приращение уровня в бачке определяется переносным пьезометром 9.
2.2. Порядок выполнения опытов
При закрытом вентиле 3 слить воду из бачка 7, ввернуть в резьбовое отверстие коллектора головку с круглым отверстием и закрепить коллектор под желаемым углом наклона α в пределах 10...70о. измерить вылет головки l. Открыть вентиль 3 так, чтобы дальность полета струи вдоль оси Х была 30...40 см. При помощи переносного пьезометра определить приращение уровня воды в бачке 7 за время 30...120 с. Возможно измерение объема вытекшей воды непосредственным измерением при помощи отдельной наборной и мерной емкостей. Одновременно