ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 08.02.2021
Просмотров: 1286
Скачиваний: 1
Реакции
Реакции
срыва
срыва
и
и
подхвата
подхвата
Реакцию
срыва
удобно
использовать
для
изучения
одночастичных
состояний
конечного
ядра
(
А
+
1),
которые
связаны
с
изменением
состояния
отдельного
нуклона
.
В
реакции
срыва
(
d,p
)
захваченный
ядром
нейтрон
занимает
один
из
свободных
энергетических
уровней
.
При
этом
протон
содержит
информацию
об
этом
уровне
–
его
энергии
,
чётности
,
моменте
количества
движения
.
В
реакции
подхвата
(
p
,
d
)
подхваченный
налетающим
протоном
нейтрон
оставляет
вакансию
на
уровне
,
который
он
занимал
.
Образовавшийся
дейтрон
содержит
информацию
об
уровне ядра
,
с
которого
захвачен
нейтрон
.
Информация
об
одночастичных
ядерных
состояниях
в
реакциях
однонуклонной
передачи
содержится
в
угловых
распределениях
вылетающих
частиц
.
Свойственное
прямым
реакциям
однократное
взаимодействие
начальных
и
конечных
частиц
с
ядром
-
мишенью
и
конечным
ядром
приводит
,
во
-
первых
,
к
сильной
зависимости
угловых
распределений
продуктов
реакции
от
квантовых
чисел
уровня
,
на
который
«
срывается
»,
либо
с
которого
«
подхватывается
»
нуклон
.
По
угловому
распределению
продуктов
реакции
можно
определить
эти
квантовые
числа
.
Во
-
вторых
,
взаимодействие
содержит
информацию
о
степени
заполнения
уровня
другими
нуклонами
.
Очевидно
,
например
,
что
нейтрон
в
реакции
16
17
8
8
O( , ) O
d p
не
может
сесть
на
уровень
1
1/ 2
p
,
поскольку
все
4
состояния
уже
заняты
другими
нейтронами
.
В
общем
случае сечение
реакции
срыва
прямо
пропорционально
числу
дырок
,
а
сечение
реакции
подхвата
−
числу
нуклонов
в
подоболочке
nlj
.
Реакции
Реакции
(
(
p
p
,2
,2
p
p
), (
), (
р
р
,
,
р
р
n
n
), (
), (
e
e
,
,
e
e
'
'
p
p
), (
), (
e
e
,
,
e
e
'
'
n
n
)
)
К
прямым
ядерным
реакциям
относятся
реакции
квазиупругого
выбивания
(
p
,2
p
), (
р
,
р
n
), (
e
,
e'p
), (
e
,
e'n
)
при
больших
энергиях
налетающих
частиц
(
десятки
–
сотни
МэВ
).
В
таких
реакциях
одному
из
нуклонов
ядра
сообщается
большая
кинетическая
энергия
,
и
он
покидает
ядро
,
практически
не
обмениваясь
ею
с
другими
нуклонами
.
Регистрируя
конечные
продукты
реакции
,
например
2
протона
или
электрон
и
протон
,
можно
получить
информацию
о
том
энергетическом
уровне
,
который
занимал
вылетевший
из
ядра
нуклон
.
В
реакциях
квазиупругого
выбивания
нуклон
может
быть
выбит
не
только
из
внешних
,
но
и
из
внутренних
оболочек
ядра
.
Реакции
Реакции
(
(
p,2p
p,2p
)
)
40
40
Ca(e,e
Ca(e,e
’
’
p)
p)
39
39
K
K
Сечение
Сечение
реакции
реакции
16
16
O
O
(
(
p
p
,2
,2
p
p
)
)
Сечение
реакции
16
( ,2 )
O p p
имеет
три
отчетливых
максимума
,
соответствующих
выбиванию
протона
из
оболочек
2
1
1
р
,
2
3
1
р
и
2
1
1
s
.
По
положению
этих
максимумов
можно
определить
энергию
,
необходимую
для
вырывания
нуклона
из
каждой
оболочки
.
Энергии
максимумов
равны
12, 19
и
≈
45
МэВ
и
являются
энергиями
связи
протона
соответственно
на
оболочках
2
1
1
р
,
2
3
1
р
и
2
1
1
s
ядра
О
16
8
.
При
выбивании
протона
из
внешней
оболочки
2
1
1
р
ядра
О
16
8
конечное
ядро
N
15
7
образуется
в
основном
состоянии
1/2
−
.
Выбивание
протона
из
оболочки
2
3
1
р
ядра
О
16
8
приводит
к
образованию
ядра
N
15
7
в
состоянии
3/2
−
с
энергией
возбуждения
6.3
МэВ
.
Максимумы
в
сечении
,
отвечающие
образованию
ядра
N
15
7
в
этих
состояниях
,
сравнительно
узкие
(2-3
МэВ
).
Их
ширина
определяется
энергетическим
разрешением
эксперимента
.
Максимум
при
энергии
≈
45
МэВ
соответствует
выбиванию
протона
из
самой
глубокой
внутренней
оболочки
2
1
1
s
и
образованию
ядра
N
15
7
в
глубоком
дырочном
состоянии
1/2
+
.
Его
ширина
составляет
Γ
≈
15
МэВ
.
Столь
большая
ширина
этого
дырочного
состояния
свидетельствует
о
его
сильной
связи
с
другими
степенями
свободы
в
ядре
,
т
.
е
.
описывает
быстрое
затухание
простого
одночастичного
движения
в
ядре
16
О
.
Время
жизни
этого
глубокого
дырочного
состояния
τ
≈
ћ
/Γ
≈
4
⋅
10
−
23
с
.
В
спектре
уровней
конечного
ядра
N
15
7
дырочное
состояние
2
1
1
s
«
разбросано
»
по
большому
числу
отдельных
уровней
более
сложной
природы
.