Файл: Учебное пособие Томск 2001 удк.doc

и равны =457^оС, =455^оС, t_тах=463^оС.

Ответы: Q₁=6286 Вт; Q₂=10199 Вт; t₁=459^оС; t₂=458^оС; r₀=10,2 мм;

=457^оС; =455^оС; t_тах=463^оС.

---

4. ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ

4.1. Теплообмен излучением между твердыми телами,
разделенными диатермичной средой

Диатермичной называется среда, которая сама не излучает и не поглощает энергию излучения, но пропускает все лучи (прозрачна). Диатермичными являются одно- и двухатомные газы. Трех- и многоатомные газы излучают и поглощают энергию. Так как в воздухе содержание таких газов пренебрежимо мало (состав воздуха: 21% О₂ и 79% N₂), то его считают диатермичной средой.

4.1.1. Основные понятия и законы теплового излучения

Тепловое излучение – это процесс распространения внутренней энергии тела путем электромагнитных волн. К тепловому излучению относят инфракрасное и видимое излучение, диапазон длин волн которых = 0,4 – 800 мкм. Твердые тела излучают энергию всех длин волн в данном диапазоне, т.е. имеют сплошной спектр излучения.

Твердые тела излучают и поглощают энергию поверхностным слоем, поэтому интенсивность их излучения (поглощения) зависит от температуры и состояния поверхности (гладкая, шероховатая, черная, белая и т.д.).

Количество энергии излучения, переносимой за 1с через произвольную поверхность F, называется потоком излучения и обозначается Q, Вт.

Поток излучения, соответствующий всему спектру излучения, называется интегральным.

Поверхностная плотность потока интегрального излучения обозначается q=Q/F, Вт/м².

Каждое тело не только излучает, но и поглощает лучистую энергию. Разность между поглощенной и собственной лучистой энергией называется результирующим излучением:

Q_рез= Q_погл- Q_соб.

При Q_рез > 0 температура тела увеличивается, и наоборот.

При Q_рез= 0 температура тела не изменяется (состояние термического равновесия).

Из всего количества падающей на тело лучистой энергии (Q_пад) часть ее поглощается (Q_погл), часть отражается (Q_отр) и часть проходит сквозь тело (Q_проп). Следовательно,

Q_пад= Q_погл+ Q_отр+ Q_проп

или



где

---

- коэффициент поглощения;

- коэффициент отражения;

- коэффициент проницаемости.

Тогда

А+R+D=1.

При А=1, R=0, D=0 тело называется абсолютно черным;

при R=1, А=0, D=0 – абсолютно белым;

при D=1, А=0, R=0 – диатермичным (прозрачным).

В природе таких тел не существует. Для подавляющего большинства твердых тел справедливо равенство

А+ R=1.

Закон Стефана – Больцмана устанавливает связь поверхностной плотности потока интегрального излучения абсолютно черного тела с его температурой

(4.1)

где с₀=5,67 Вт/(м²К⁴) – коэффициент излучения абсолютно черного тела. Индекс "0" указывает на то, что рассматривается излучение абсолютно черного тела.

Поток излучения абсолютно черного тела вычисляется по формуле

(4.2)

Степень черноты. Большинство реальных тел можно считать серыми. Степень черноты серых тел () – это отношение собственного излучения серого тела к излучению абсолютно черного тела при одинаковой температуре, равной температуре серого тела

(4.3)

Степень черноты изменяется в пределах 0  1 и зависит от температуры тела и его физических свойств. Значения  для различных материалов приводятся в справочниках.

У металлов с увеличением температуры  растет. При шероховатой поверхности, загрязнении ее или окислении  может увеличиваться в несколько раз. Так, для полированного алюминия = 0,040,06, при окислении поверхности она становится равной 0,20,3. Степень черноты теплоизоляционных материалов находится в пределах 0,70,95.

---

Согласно (4.3) и (4.2) собственное излучение серых тел рассчитывается по формуле

(4.4)

Закон Кирхгофа. Рассмотрим две параллельные поверхности с одинаковой температурой (Т), одна из которых абсолютно черная (А=1), другая серая (А<1), рис. 4.1.

Р асстояние между поверхностями мало, так что все излучение одной поверхности попадает на другую.

Излучение абсолютно черной поверхности (Q₀) частично поглощается серой:

Q_погл=А Q₀ .

Так как температуры поверхностей одинаковы, то результирующее излучение серой поверхности

Q_рез= Q_погл- Q_соб=0,

откуда

Q_погл= Q_соб,

А Q0= Qсоб,	(4.5)
	(4.6)
	(4.7)

Согласно закона Кирхгофа (4.7) отношение излучательной способности тела к поглощательной зависит только от температуры тела и не зависит от его свойств. Излучательная и поглощательная способности тела прямо пропорциональны друг другу. Если тело не излучает, то оно и не поглощает (абсолютно белое тело).

На основании (4.6) имеем

Q_соб /Q₀=А,

с учетом (4.3) получим

А=.

(4.8)

Таким образом, из закона Кирхгофа следует, что коэффициент поглощения серых тел численно равен их степени черноты.

4.1.2. Связь лучистых потоков

Перечислим виды лучистых потоков: падающий (Q_пад), отраженный (Q_отр), поглощенный (Q_погл), пропущенный (Q_проп), собственный (Q_соб), результирующий (Q_рез).

Сумма собственного и отраженного излучения

---

называется эффективным излучением тела:

Qэф=Qсоб+Qотр.

(4.9)

Ранее было введено понятие результирующего излучения

Qрез=Qпогл - Qсоб .

(4.10)

П олучим связи лучистых потоков на примере: пусть на тело с известными температурой (Т), степенью черноты () и площадью поверхности (F) падает поток излучения Q_пад, рис. 4.2.

Часть этого излучения поглощается (Q_погл), часть отражается (Q_отр). Сумму собственного (Q_соб) и отраженного (Q_отр) излучений называют эффективным излучением (Q_эф). Результирующее излучение согласно (4.10), характеризуется разностью поглощенного (Q_погл) и собственного (Q_соб) излучений или падающего (Q_пад) и эффективного (Q_эф):

Qрез=Qпад – Qэф .

(4.11)

Если поглощенное излучение тела Q_погл =А Q_пад подставить в (4.10), разрешить формулу относительно Q_пад и подставить в (4.11), то получим


откуда

а с учетом (4.6) и (4.8) связь между эффективным и результирующим потоками запишется в виде

(4.12)

или

(4.13)

Уравнения (4.12), (4.13) широко используются при расчетах лучистого теплообмена между телами.

---