Файл: Определение уранового эквивалента суммарного содержания естественнорадиоактивных элементов по данным интегрального гаммаметода.docx
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 06.11.2023
Просмотров: 23
Скачиваний: 1
ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.
Министерство образования и науки Российской Федерации Министерство высшего и среднего специального образования Республики Узбекистан
Филиал государственного бюджетного образовательного учреждения высшего образования
«РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НЕФТИ И ГАЗА
(НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ) ИМЕНИ И.М. ГУБКИНА»
(РГУ НЕФТИ И ГАЗА (НИУ) ИМЕНИ И.М. ГУБКИНА) В Г.ТАШКЕНТЕ
ОТДЕЛЕНИЕ "ТЕХНОЛОГИИ ГЕОЛОГИЧЕСКОЙ И ГЕОФИЗИЧЕСКОЙ РАЗВЕДКИ"
Практическая работа № 4
по курсу: "Ядерная геофизика и радиометрия скважин"
на тему: Определение уранового эквивалента суммарного содержания естественно-радиоактивных элементов по данным интегрального гамма-метода
Выполнил: Хасанов Дж. Р.
студент группы УГИ -18-01
Принял: Коваленко К.В.
Ташкент 2021
Цель работы: изучение учета влияния скважины на показания ГМ
Теоретическая часть:
Традиционным научным направлением ГИС является изучение естественной радиоактивности горных пород. Каналы интегрального ГМ в скважинных приборах радиометрии нефтегазовых скважин градуируются в единицах мощности экспозиционной дозы (МЭД) - микрорентген в час (один рентген характеризует ионизирующее действие гамма-излучения, при котором в 1 см3 воздуха при нормальных условиях создается одна электростатическая единица заряда, 2,083*109 пар ионов). Помимо того, что канал ГМ — не дозиметр, а величина МЭД не имеет петрофизического смысла (это мера биологической опасности ионизирующего излучения), этот способ градуировки обладает рядом существенных недостатков, отмечавшихся различными исследователями:
1. Из-за больших погрешностей аттестации образцовых источников Ra226 и трудностей соблюдения технологических требований к выполнению градуировки.
2. Результаты измерений в ГМ отражают плотность потока гамма-излучения, проходящего через корпус прибора и поглощённого в детекторе, а не МЭД излучения, поступающего на поверхность прибора.
3. Условия градуировки по энергетическому спектру и угловому распределению регистрируемого излучения сильно отличаются от условий скважинных измерений.
Коллекторы нефти и газа характеризуются преимущественно низкими — кларковыми и надкларковыми — содержаниями естественно-радиоактивных элементов (ЕРЭ). При исследованиях низкоактивных разрезов требуется высокая воспроизводимость интерпретационного параметра.
Единственная возможность количественной интерпретации данных интегрального ГМ состоит в оценке суммарного содержания ЕРЭ в определенных единицах. Такими единицами могут быть эквивалентные массовые содержания отдельных радионуклидов, т. е. такие содержания, которым соответствуют одинаковые показания скважинного прибора.
Аналитическое решение прямой задачи ГМ является частным случаем интерпретационной модели многоканальной гамма-спектрометрии (Д.А. Кожевников), когда измерения выполняются в одном (интегральном) канале.
Исходные данные:
Номинальный диаметр скважины dн=21,5 см, диаметр прибора dпр=9 см, радиальная чувствительность прибора aпр=0,036 см2/г, плотность промывочной жидкости бурового раствора σр=1,2 г/см3, концентрационная чувствительность по урану Cu=1,13, ϰ=0,55, импульс в единицу времени для скважины Irmin=1,746 имп/с, данные ГИС по методам кавернометрии, гамма-гамма методу, спектрометрической модификации ГМ. Интервал записи [1793,6; 1846,7] м с шагом записи 0,1 м.
Ход работы:
В первую очередь был подсчитан параметр x для всего интервала, по формуле:
x= aпр* σр*(dc-dпр)
Затем по формуле: Gпл= ϰ+(1- ϰ)*e-x, рассчитываем геометрический фактор пласта, для всего интервала.
После определения геометрического фактора пласта, рассчитывается урановый эквивалент пласта с учетом влияния скважины по формуле (1) и урановый эквивалент пласта без учета влияния скважины по формуле (2):
(1) eUпл1=
(2) eUпл2=
Также рассчитываем величину разности между реальным и номинальным диаметром скважины, d=dизм-dн.
Произведя все расчеты, строим зависимости для уранового эквивалента, от глубины и зависимость d(h). Результаты представлены на рисунке 1.
Рис. 1. Графики зависимости eU1(h), eU2(h), d(h)
По данным гамма спектрометрии строим зависимость тория от калия Th(K), результат представлен на рисунке 2.
Рис. 2. Зависимость Th(K)
Рис.3. Палетка сопоставления тория и калия
Выводы:
1. Сопоставив график зависимости Th(K) и палетку, видно, что график зависимости проходит через смешено-слоистые глинистые минералы гидрослюдного типа, которые отмечаются высоким содержанием калия.
2. По графику d(h) на интервалах [1829,6;1837,7] м и [1840,4;1844] м наблюдается увеличение диаметра скважины, что связано с образованием каверн.
3. На интервалах [1829,6;1837,7] м и [1840,4;1844] м наблюдается значительное расхождение значений уранового эквивалента без учета влияния скважины и с учетом влияния скважины. А именно в случае, когда не было учтено влияние скважины, показания занижены. Данное расхождение связано с тем, что при увеличении диаметра скважины геометрический фактор пласта уменьшается, следовательно, вклад скважины в зарегистрированное значение увеличивается. Также повышенное содержание буровой промывочной жидкости в области кавернообразования может ослаблять регистрируемую гамма активность.