ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 08.02.2021
Просмотров: 1204
Скачиваний: 1
Барьер
Барьер
деления
деления
В
процессе
деления
форма
ядра
изменяется
от
сферически
-
симметричной
к
вытянутому
эллипсоиду
вращения
.
При
условии
,
что
объем
ядра
не
изменяется
,
величины
большой
a
и
малой
b
осей
ядерного
эллипсоида
можно
выразить
через
параметры
деформации
ε
.
(1
)
1
R
a R
b
ε
ε
=
+
=
+
2
2
эллипс
4
4
3
3
V
ab
R
π
π
=
=
.
Поверхностная
пов
E
и
кулоновская
кул
E
энергии
ядерного
эллипсоида
при
небольших
параметрах
деформации
ε
.
2
пов
пов
2
1
5
Е
E
ε
⎛
⎞
=
+
⎜
⎟
⎝
⎠
2
кул
кул
1
1
5
Е
E
ε
⎛
⎞
=
−
⎜
⎟
⎝
⎠
Изменение
поверхностной
и
кулоновской
энергий
при
переходе
от
сферической
формы
к
эллипсоиду
2
кул
пов
пов
кул
пов
кул
(2
)
5
E
E
E
E
E
E
ε
+
=
+
+
−
.
Барьер
деления
возникает
в
случае
,
когда
пов
кул
2
0
E
E
−
>
.
При
2
48
Z
A
>
барьер
деления
исчезает
.
Ядра
становятся
неустойчивыми
к
мгновенному
спонтанному
делению
.
2
2
48
125
Z
Z
A
β
γ
<
=
=
a
b
Барьер
Барьер
деления
деления
Q
Q
f
f
Зависимость
формы
и
высоты
барьера
деления
Q
f
от
величины
параметра
делимости
2
Z
A
.
Нейтроны
Нейтроны
деления
деления
Спектр
Спектр
нейтронов
нейтронов
деления
деления
В
среднем
в
каждом
акте
деления
испускается
2-3
мгновенных
нейтрона
.
Энергетический
спектр
мгновенных
нейтронов
непрерывный
с
максимумом
около
1
МэВ
.
Испускание
более
одного
нейтрона
в
каждом
акте
деления
дает
возможность
получать
энергию
за
счет
цепной
ядерной
реакции
деления
.
Небольшая
доля
(
≈
1%)
нейтронов
испускается
с
некоторым
запаздыванием
относительно
момента
деления
—
запаздывающие
нейтроны
.
n
n
5·10
10
лет
76
мин
.
2,1
МэВ
6,1
МэВ
c
6
.
55
2
1
=
t
87
38
Sr
87
37
Rb
Kr
86
36
Kr
87
36
Br
87
35
70%
30%
n
Пример
Пример
.
.
Запаздывающие
Запаздывающие
нейтроны
нейтроны
деления
деления
87
87
Kr
Kr
Запаздывающие
нейтроны
испускаются
осколками
,
оказавшимися
в
результате
−
β
-
распада
в
состояниях
с
энергией
возбуждения
,
превышающей
энергию
отделения
нейтрона
B
n
.
Для
делящихся
ядер
имеется
несколько
групп
запаздывающих
нейтронов
,
различающихся
периодами
полураспада
.
Группа
нейтронов
с
наибольшим
периодом
полураспада
связана
с
образованием
ядра
87
Br
.
Это
ядро
в
результате
β
-
распада
(
2
1
t
=
55.6
с
)
образует
ядро
87
Kr
.
В
70%
случаев
распада
ядро
87
Kr
образуется
с
энергией
возбуждения
больше
2.1
МэВ
,
что
достаточно
для
испускания
нейтронов
.
В
результате
вылета
нейтрона
из
ядра
87
Kr
образуется
стабильное
ядро
86
Kr
,
имеющее
полностью
заполненную
нейтронную
оболочку
с
N
=
50.