ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 08.02.2021
Просмотров: 2093
Скачиваний: 1
Рентгеновский
Рентгеновский
спектр
спектр
Характеристический
рентгеновский
спектр
зависит
от
материала
анода
.
Электроны
в
атоме
заполняют
последовательно
K, L, M, N
оболочки
.
Электроны
К
оболочки
расположены
наиболее
близко
к
атомному
ядру
и
связаны
наиболее
сильно
.
Затем
последовательно
располагаются
более
слабо
связанные
L, M, N
оболочки
.
Когда
падающие
на
анод
электроны
выбивают
электроны
из
К
оболочки
,
вакансии
в
К
оболочке
заполняются
за
счёт
переходов
электронов
из
верхних
менее
связанных
оболочек
.
Если
вакансию
в
оболочке
К
заполняет
электрон
из
оболочки
L,
в
спектре
возникает
линия
K
α
.
При
переходе
электрона
из
М
оболочки
на
вакансию
в
К
оболочке
в
спектре
возникает
линия
К
β
.
Таким
образом
,
при
переходах
с
оболочек
L, M, N
на
К
оболочку
испускается
дискретный
спектр
рентгеновских
линий
K
α
,
К
β
,
К
γ
,
К
δ
,
…
Если
падающие
на
анод
электроны
выбивают
электроны
из
L, M, O, …
оболочек
,
то
при
заполнении
вакансий
электронами
более
высокорасположенных
оболочек
образуются
линии
L
α
,
L
β
,
L
γ
… M
α
,
M
β
,
M
γ
.
Дифракция
Дифракция
рентгеновских
рентгеновских
лучей
лучей
М
.
Лауэ высказал гипотезу
,
что правильное
расположение атомов в
кристаллической решётке
можно использовать для
наблюдения
интерференции
рентгеновских лучей
применив кристалл в
качестве дифракционной
решётки
.
Max von Laue
(1879-1960)
Нобелевская премия по физике
1914
г
.
–
М
.
фон Лауэ
За открытие дифракции Х
-
лучей кристаллами
3
3
8 h
1
U(T, )
exp(h kT) 1
c
π ν
ν =
ν
−
1900
1900
Излучение
Излучение
абсолютно
абсолютно
черного
черного
тела
тела
Max Planck
(1858-1947)
2
3
8
kT
(T, )
c
πν
μ
ν =
Нобелевская премия по физике
1918
г
.
–
М
.
Планк
За открытие кванта энергии
Излучение
Излучение
абсолютно
абсолютно
черного
черного
тела
тела
Классическая
статистика
оказалась
не
в
состоянии
описать
спектр
равновесного
излучения
в
полости
.
Если
рассматривать
тепловое
излучение
как
совокупность
плоских
волн
,
то
плотность
энергии
излучения
описывается
формулой
Рэлея
-
Джинса
.
При
малых
энергиях
излучения
формула
хорошо
согласуется
с
экспериментом
.
Однако
при
высоких
частотах
плотность
энергии
( , )
u T
ν
→ ∞
.
Эта
ситуации
получила
название
«
ультрафиолетовая
катастрофа
».
Это
происходит
потому
,
что
при
ν
→ ∞
число
собственных
колебаний
также
стремится
к
бесконечности
,
а
на
каждое
из
них
приходится
энергия
E kT
=
.
Если
излучение
происходит
отдельными
квантами
h
ν
,
то
энергия
электромагнитной
волны
с
частотой
ω
(
собственные
колебания
электромагнитного
поля
в
полости
на
данной
частоте
)
не
может
быть
произвольной
как
считается
в
классической
физике
,
а
должна
принимать
значения
,
0,1, 2,
E nh
n
ν
=
=
…
Средняя
энергия
ε
,
приходящаяся
на
одно
собственное
колебание
системы
в
случае
теплового
равновесия
,
если
энергия
имеет
дискретный
спектр
,
не
равна
kT
.
В
случае
дискретных
значений
энергии
для
возбуждения
колебаний
с
частотой
ν
осциллятору
должна
быть
сообщена
энергия
h
ν
.
При
ν
→ ∞
она
становится
бесконечно
большой
,
поэтому
при
конечном
значении
температуры
колебания
такой
частоты
возникнуть
не
могут
.
При
0
h
→
распределение
Планка
переходит
в
классическую
формулу
Рэлея
–
Джинса
.
Постоянная
Постоянная
Планка
Планка
22
6.58 10
МэВ с
−
=
⋅
⋅