ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 29.06.2024
Просмотров: 206
Скачиваний: 0
Глава 7. СКРЫТАЯ ЭНЕРГИЯ ПРОСТРАНСТВА |
227 |
Приставка «ритмо» в названии указывает на то, что колебания лежат в первооснове нового направления.
Данное направление является новым, оно только родилось, а потому многое в н¸м ещ¸ подлежит уточнению.
Для того чтобы указать место нового направления на общем «древе» физики была проведена предварительная оценка основных положений ритмодинамики с позиции теории поля. Оценка указала на наличие неизвестных ранее полей Gνμ è Fν, входящих в группу полей класса Ψijêl . Важным оказалось то, что ритмодинамика может изучать электрически не заряженные, электронейтральные обьекты. В качестве «заряда» здесь может выступать ток в самом общем его понимании (ток вероятности, ток массы, ток заряда и т.д.). В этой связи готовятся к изданию брошюры, в которых будет дан подробный теоретический анализ следствий из основных положений ритмодинамики.
Â Ñ Å Ë Å Í Í Î É
ОКРУЖАЮЩЕГО МИРА
|
|
|
Ì Å Ç Î Ì È Ð |
|
|
|
|
|
Ì Å Ã À Ì È Ð |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
109ì |
1030ì |
|||||||
|
→ |
|
→ |
|
→ |
|
→ |
|
→ |
|
→ |
|
→ |
|
→ВСЕЛЕННАЯ |
|||
|
минералы |
породы |
ñëîé |
геосфера |
ЗЕМЛЯ |
СОЛНЕЧНАЯ |
ГАЛАКТИКА |
|||||||||||
|
|
клетки |
|
→ |
органы |
→ |
популяции |
→ |
биосфера |
|
|
|
СИСТЕМА |
|
|
|
||
|
|
|
|
организмы |
экосистемы |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ДЕЙСТВУЮЩИХ НАУК
Ô È Ç È Ê È
РИТМОДИНАМИКА
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Биология |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Геология |
астрономия |
|
|
|
|
геофизика |
астрофизика |
|
|
|
микробиология |
астрохимия |
||
|
|
|
геохимия |
||
|
|
минералогия |
|
планетология |
|
|
|
|
география |
||
|
|
петрология |
|
космология |
|
|
|
|
геодезия |
||
|
|
|
|
|
Океанология
гидрология
почвоведение
метеорология
228 |
ПРИЛОЖЕНИЯ |
Часть 3. ПРИЛОЖЕНИЯ
1. Почему амплитуда волны убывает с расстоянием
Для того чтобы получше рассмотреть волновые процессы на любом расстоянии, мы во всех программах умышленно задавали амплитуду волн неизменяющейся, неугасающей. Это означа - ло, что амплитуда волны от одиночного источника на любом удалении от него одна и таже.
Но удивительное дело: при моделировании плоских неизлучающих систем мы обнаружили, что они хоть немного, но излучают в окружающее пространство. Казалось бы оторвавшая ся от системы суммарная волна тоже не должна затухать, но это оказалось далеко не так – интенсивность суммарной волны б ы- стро убывает с расстоянием. Причина столь странного повед е- ния суммарной волны кроется в суперпозиции волн, а так как элементарных источников несколько, волны на некотором ра с- стоянии от системы начинают гасить друг друга. Не в этом ли причина соблюдения закона обратных квадратов типа:
F=gMm/r2. (3.1)
Если окажется, что при рассмотрении объ¸мной системы суммарная интенсивность убывает именно обратно пропорц ионально квадрату расстояния, то имеет право на жизнь гипотеза независимости амплитуды волны от расстояния до элементарного осциллятора. Эта гипотеза может показаться странной, как впрочем и факт постоянства амплитуды у фотона, котора я также не зависит от расстояния до испустившего его источн ика.
2. Стоячая волна вблизи ч¸рной дыры
Если ч¸рную дыру связывать с течением эфира в сток, то и скорость света мы должны связывать с эфиром, а также с абсо - лютной системой отсч¸та, иерархия которой на порядок выше системы отсч¸та, привязанной к эфиру. Волновым возмущениям нет дела, движется эфир куда-либо или нет, а потому скорость этих возмущений относительно несвязанного с эфиро м абсолютного наблюдателя может быть какой угодно и всегда ра вна
ñàáñ=Výô.±ñ. |
(3.2) |
Представляет особый интерес сфера Шварцшильда, как критическая поверхность, на которой скорость эфира равна ско рости света:
Výô.= ñ. |
(3.3) |
ПРИЛОЖЕНИЯ |
229 |
Для абсолютного наблюдателя сфера Шварцшильда является той критической поверхностью, попав за которую, свет уж е не может выйти наружу – скорость эфира в сток превышает скорость света.
Но мы вообразим ситуацию, в которой на расстоянии в один метр от поверхности критической сферы установлено зерка ло, а на достаточно большом расстоянии от ч¸рной дыры имеется и с- точник монохроматических волн. Нам необходимо выяснить, к ак будут вести себя падающая и отраж¸нная волны, но самое гла в- ное – возникнет ли при их интерференции стоячая волна?
Абсолютный наблюдатель видит, что волна, падающая в ч¸р-
ную дыру, увеличивает скорость (сàáñ=Výô+с), но так как е¸ частота оста¸тся всегда постоянной (у нас нет оснований считат ь ина-
че), она растягивается, длина е¸ увеличивается. Но на пути в олна встречает зеркало, а потому вынуждена отразиться и двигат ься в обратном направлении, т.е. удаляться от ч¸рной дыры.
Абсолютный наблюдатель видит, что после отражения скорость волны сильно уменьшилась и стала равной с′àáñ=ñ–Výô. И опять у нас нет оснований считать, что частота теперь уже о тра- ж¸нной волны изменилась, а потому мы утверждаем, что в результате интерференции прямой и обратной волн возникнет полноценная стоячая волна, расстояния между узлами которой б удут увеличиваться по мере удаления от зеркала и центра ч¸рной дыры.
Радиус сферы Шварцшильда |
|
|
R = 300 ì |
|
|
Расход эфира в сток |
|
|
Q = 339292,8 êì3/c |
|
|
Расстояние от поверхности |
|
|
сферы Шварцшильда (h) |
|
|
(рекомендуемое значение h < 280 ì) |
|
|
h = 280 ì |
|
|
Расстояние от центра черной дыры |
|
|
R + h = 580 ì |
|
|
Скорость эфира на уровне излучателя |
|
|
V = 80261,59 êì/c |
|
|
Зеркало расположено в одном метре |
|
|
от эквипотенциальной поверхности |
|
|
Скорость эфира на уровне зеркала |
|
|
V = 298010 êì/c |
|
|
Справа – стоячая волна, как результат |
→ |
|
интерференции падающей и |
|
|
→→ |
||
отраженной волн |
→ |
|
→ |
|
→
→
→
→
Рис. 166. Падающая и отраж¸нная волны. Справа – результат их интерференции – стоячая волна
230 |
ПРИЛОЖЕНИЯ |
Для того чтобы предлагаемую идею можно было пощупать приборами, необходимо обратиться к гидродинамике, органи зовать в гигантском бассейне ламинарный сток и, по аналогии с рисунком, провести звуковой эксперимент. Но можно ограни- читься и математической моделью.
3. К вопросу о массе и энергии
Классическая механика говорит, что масса является коэффициентом пропорциональности между силой и ускорением. Н о помимо этого, наиболее распростран¸нного определения, им еются теории, которые формально позволяют нам получить массу , задавшись определ¸нной моделью. Теоретики привлекают по - рой неожиданные идеи, позволяющие рассчитать эту массу, н о что это такое, какие процессы отвечают за это повседневно е понятие, никто не знает. Теоретики пытаются решить этот вопр ос включением в теорию сильных нелинейностей, что в ещ¸ боль - шей степени запутывает понимание процесса.
В классической механике масса тел, частиц, вводится как коэффициент пропорциональности между силой, действующе й на тело, и ускорением, приобретаемым этим телом:
F=mîa èëè mo=F/a. |
(3.4) |
Или в иной форме: в результате воздействия на тело его импульс и скорость изменяются по правилу:
p=mî V. |
(3.5) |
В привед¸нных формулах масса тела выступает как коэффициент пропорциональности:
|
mî= p1/ V1= p2/ V2= p3/ V3 ... |
(3.6) |
ò.å. |
p1/ V1= p2/ V2= invariant |
|
и с физической точки зрения характеризует меру инерции (и н- вариантность) тела.
Современная теоретическая физика пытается ответить на вопрос о природе массы. Одним из «модных» вариантов теори и является механизм спонтанного нарушения симметрии. Одна - ко это объяснение лишь перекладывает вопрос о природе на механизм нелинейности. Именно по этой причине особенно привлекателен такой способ объяснения, в котором бы не использовалась какая-либо нелинейность, т.е. в рамках теор ии которой мы имели бы дело только с линейными дифференциальными уравнениями.
Заслуга РИТМОДИНАМИКИ состоит в том, что с е¸ помощью удалось иначе взглянуть на проблему и выделить две конкре т-
ПРИЛОЖЕНИЯ |
231 |
ные физические величины, которые оказались непременными спутниками всех вещественных процессов, это: скорость распрос транения волн в эфире с и число π. Именно эти две величины и легли в основу определения понятия квант массы (dm=с/π).
Осознав, что в основе всех известных процессов лежит вибра - ция, было сделано предположение о наличии реальных источн и- ков вибрации, которые названы протоосцилляторами, т.е. – изначальными, первичными. Но возникла проблема причинно – следственного характера: а из чего состоят протоосцилляторы? есть ли тот предел, за которым они – «тв¸рдые» частицы?
Для того, чтобы разгрузить сознание и ритмодинамику от подобных неопредел¸нностей, было решено отнять у протоос циллятора все свойства, кроме одного: быть неугасающим источ ником вибрации. Вопрос был поставлен следующим образом: на каком этапе у системы из двух, лиш¸нных свойств, осцилляторов появится новое свойство – сопротивляться изменению скорости движения? А если появится, то за сч¸т чего?
Оказалось, что при взаимодействии лиш¸нных инерции осцилляторов количество дало системе новое качество. Изуче ние влияния действия на такую систему показало, что возникает реакция системы на действие. Эта реакция по своему характер у в точности подпадает под определение инерции. Удивительно е дело, у системы из двух лиш¸нных свойств, но вступивших во взаим о- действие протоосцилляторов, появляется неимевшееся ран ее свойство – инерция. Но тогда, что есть масса, какова е¸ роль в каче- стве коэффициента пропорциональности?
Проработка вопроса позволила вскрыть прячущиеся под массой величины. Покажем механизм, позволяющий выявить наполнение кванта массы, а точнее – извлечь из скорости ещ¸ один «спрятавшийся» коэффициент пропорциональности:
p=mîV, åñëè mî=1, òî p=V. |
(3.7) |
Íî V=c/π•Δϕ, тогда |
|
p=c/π•Δϕ. |
(3.8) |
В этой формуле c/π выступает в качестве реального коэффициента пропорциональности между импульсом и сдвигом ф аз. Но по определению коэффициент пропорциональности и есть масса, а это да¸т нам право записать:
|
dm=ñ/π, → p=dm•Δϕ, |
(3.9) |
но тогда |
m=n•dm, |
|
ãäå: n=mî – число квантов в теле (вспомним, когда mo=1,2,3...)
Получив качественно (но не количественно) новое выражение массы и кванта массы, мы теперь имеем возможность срав-