Поток электростат смещения электростат поля сквозь замкнутую поверхность, проведенную в поле, рвен алгебраической сумме свободных зарядов, охватываемых этой поверхностью.

Билет 10

Проводник в электростат. Поле. Поле внутри и на поверхности. Распредел.

В металл проводниках имеются свободные заряды. Если проводник поднести во внешнее поле, то электроны перераспределятся в проводнике так, что в любой точке внутри проводника поле свободных зарядов и положит ионов скомпенсировало внешнее поле.

Распределение зарядов – электростатич. индукция.

Возникшие при этом заряды, равные по величин и разные по знаку – индуцированные.

Вектор у поверхности проводника направлен по нормали т.к. касательн состовл бы вызвала перемещение зарядов по поверхности, что противоречит условию равновесия зарядов в проводнике.

А)внутри проводника Е=0, у поверх Е=Е_n

Б)весь объем проводника эквипотенц, и поверхность проводника эквипотенциальна

В)нескомпенсиров заряды располагаются только на его поверхности, т.к. согласно теор О-Гзаряд, охватываем. произв S проведенный внутри проводника равен нулю, т.к. Е=0

σ наибольшая на выпукл поверхности и наименьшая на вогнутых.

Между одноименн зарядами, наход. На поверхности действуют силы взаимного оттлакивания

Билет 11

Электроемкость уединенного проводн.,двух проводников, конденсаторы.

Любое тело способно накапливать электрический заряд. Но есть причины, ограничивающие макс величину заряда.

Электроемкость тела равна заряду, кот необходимо сообщить телу чтобы увеличить его потенциал на 1 единицу.

---

Емкость зависит от размеров, формы и диэлектрическими сво-вами среды.

Емкость уединенного шара R

Конденсатор – система из 2-х или более проводников, электрич поле кот. сосредоточено между проводниками

(плоские, цилиндрические, сферические)

Плоский

Сферический

Билет 12

Параллельное

При параллельном соединении конденсаторов напряжение между пластинами каждого конденсатора одно и то же

q=CU

q=q₁+q₂ общий заряд батареи

q=C₁U+C₂U=U(C₁+C₂)

CU= U(C₁+C₂)

Последовательное

Если левая пластина первого конденсатора заряжена положи­тельно (+), то вследствие электростатической индукции правая пластина этого конденсатора получит отрицательный заряд (-),перешедший с левой пластины вто­рого конденсатора, которая сама зарядится положительно, и т. д. Значит при последовательном соединении каждый конденсатор независимо от величины его ем­кости получит один и тот же за­ряд, т. е.

q₁=q₂=q

U=U₁+U₂

U=q/C

Билет 13

Энергия конденсатора и проводника. Энергия элстатич поля. Объемная плотность

Энергия заряж конденсат равна работе, кот была затрачена при его разрядке и зарядке.

Изменение энергии поля при разрядке

Для уедин. Проводника

А)однородное поле

– объемная плотность энергии

Б)неоднородное электростат поля

Все пространство разбивают на б\м объемы dV такие что в пределах dv E=const

Вид объема dV повторяет симметрию поля dW_e=W_edV где W_e=DE/2 а энергию всего обьема W_e=∫dW.

---

Билет 14

Пост.ток. Ур-е непрерывности

Постоянный ток – электрич ток, не изменяющийся в течении времени ни по силе ни по направлению.

1)должны иметься свободные заряды

2)наличие электрич поля

3)наличие источника тока

Закон Ома I=U/R

Уравнение непрерывности

Дивергенция плотности тока равна изменению плотности заряда со знаком минус

Билет 15

Пост ток, сила и плотность.

Постоянный ток – электрич ток, не изменяющийся в течении времени ни по силе ни по направлению.

1)должны иметься свободные заряды

2)наличие электрич поля

3)наличие источника тока

Закон Ома I=U/R

Плотность тока

j=I/S вектор j совпадающий с направлением тока и численно равный отношению силы тока dI сквозь малый элемент поверхности dS

Плотность тока постоянна и одинакова

j₂/j₁=S₁/S₂

Сторонние силы – силы неэлектрического происхождения. Совершают работу по переносу положительных зарядов из точки с наименьшим в точку с наибольшим потенциалом.

Билет 16

З-н Ома для плотности тока

Постоянный ток – электрич ток, не изменяющийся в течении времени ни по силе ни по направлению.

1)должны иметься свободные заряды

2)наличие электрич поля

3)наличие источника тока

Внутри проводника выделим б/м цилиндрический участок .

φ_1-φ₂₌φ-(φ+Δφ)=-dφ

-dφ=dIdR

dIdR=jdSρdl/dS=jρdl

-dφ=jρdl

-dφ/dt=jρ; E=jρ

j=γE – закон Ома в дифф форме

I=∫idS=∫γEdS чтобы тек ток необходимо наличие электростат тока.

Билет 17

ЭДС,разность потенциалов.Границы применимости закона Ома.

Постоянный ток – электрич ток, не изменяющийся в течении времени ни по силе ни по направлению.

1)должны иметься свободные заряды

2)наличие электрич поля

3)наличие источника тока

Кулоновские силы соединяют разноименные заряды, выравнивают потенциал; Сторонние наоборот, поддерживают разность потенциалов.

---

ЭДС численно равна работе сил при перемещении единичного заряда.

Напряжение - физ величина, численно равная работе, соверш.сторонними и кулоновскими силами при перемещении заряда от точки 1 к 2.

Произведение электрического сопротивления участка на силу тока в нем равно сумме падений электрического потенциала на этом участке и ЭДС всех источников.

Границы применения

средняя скорость направленного движения носителей тока пропорциональна напряжённости электрического поля, то есть пропорциональна действующей на частицы силе.

а) выполняется для металлов, полупроводников, электролитов, то есть для тех веществ, в которых носители тока испытывают большое число соударений. При этом данный закон выполняется при не слишком сильных полях, когда роль соударений велика.

б) не выполняется при токах в вакууме (например, в кинескопах, радиолампах, ускорителях частиц), так как в этих случаях носители тока практически не испытывают столкновений.

в) очень ограниченно выполняется в плазме, так как в плазме обычно непостоянно число носителей тока.

Билет 18

Классическая теория траляля. Вывод закона Ома классической теории.

Высокая электрическая проводимость металлов в жидком и твердом состоянии обусловлена огромной концентрацией электронов.

В теории Лоренца электроны обладают свойствами одноатомного идеального газа.

Закон Ома Сразу после очередного соударения электрона с ионом кристаллической решетки скорость упорядоченного движения электрона равна нулю. Предположим, что напряженность поля не изменяется

τ_ср – среднее время между столкновениями.

средняя скорость упорядоченного движения Vср=<V>=Umax/2

Если бы электроны не сталкивались с ионами решетки, длина свободного пробега, а, следовательно, и проводимость были бы бесконечно велики. Таким образом, электрическое сопротивление металлов обусловлено соударениями свободных электронов с ионами.

---

Билет 19

Правило Кирхгофа для эл цепей.

Токи, текущие к узлу, считается имеют один знак (плюс или минус), от узла - имеют другой знак (минус или плюс).

Первое правило Кирхгофа является выражением того факта, что в случае установившегося постоянного тока ни в одной точке проводника и ни на одном его участке не должны накапливаться электрические заряды и формулируется в следующем виде: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю

Второе правило Кирхгофа является обобщением закона Ома на разветвленные электрические цепи.

В любом замкнутом контуре произвольной разветвленной электрической цепи, алгебраическая сумма падений напряжений (произведений сил токов на сопротивление) соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме эдс входящих в контур.

При решении задач рекомендуется следующий порядок:

1. 1)Произвольно выбрать и обозначить на чертеже направление токов во всех участках цепи.

2. 2)Записать уравнение для всех n-1 узлов.

3. 3)Выделить произвольный контур в цепи и выбрать направление обхода. Записать второе правило Кирхгофа.

Билет 20

Маг.поле постоянн.тока Вектор маг.индукции. Закон Ампера.

Магнитное поле – вид материи, возникающий вокруг подвижных зарядов.

Экспериментальные исследования: При пропускании по проводнику тока находящаяся под ним магнитная стрелка поворачивается перпендикулярно току.

Вокруг проводника образуется магнитное поле.

Линии магнитное индукции – линии, проведенные в магнитном поле так, что в каждой точке поля касательная к линии совпадает с направлением вектора маг.индукции -

---

Смотрите также файлы

• bilety.docx

• Bilety-ch_2_vm_i_as_2010doc.doc

• otvety_na_bilety_po_pravovedeniyu_1_kurs.docx

• otvety_na_bilety_dlya_ekzamena.doc

• otvety_k_ekzamenu_politicheskie_sistemy_sovremennosti.doc