Файл: лекции без рисунков старые.pdf

Фотоэффект - вид взаимодействия фотона с атомом, в результате которого из его электронного слоя вырывается электрон (фотоэлектрон), при этом фотон полностью поглощается атомом.

Комптон-эффект - неупругое рассеяние первичного фотона свободным электроном. Энергия первичного фотона делится между энергией свободного электрона и энергией рассеянного фотона.

Эффект образования пар наблюдается при взаимодействии с веществом фотонов, энергия которых выше 1,02 МэВ. В результате поглощения такого фотона образуется электрон-позитронная пара с энергией 0,51 МэВ у каждой частицы.

В результате взаимодействия фотонного излучения с веществом МЭД его уменьшается приблизительно по экспоненциальному закону:

P P0 e d B , где

P0, P - мощность экспозиционной дозы излучения в отсутствии и наличии слоя поглотителя толщиной d [см];

- полный линейный коэффициент ослабления излучения веществом, [см-1];

В- фактор накопления рассеянного излучения.

ВРНР РР 1, где

РНР

Рнр - МЭД нерассеянного излучения; Рр - МЭД рассеянного излучения.

Основные виды взаимодействия нейтронного излучения с веществом:

-упругое рассеяние - изменение направления движения нейтрона с передачей части энергии ядру;

-неупругое рассеяние поглощенного нейтрона, при этом поглощенное ядро испускает

нейтроны с меньшей энергией, фотоны гамма-излучения; [реакция n;n];

-радиационный захват нейтрона с полным его поглощением и испусканием фотона гамма-излучения [n,];

-расщепление ядра с поглощением нейтрона и испусканием либо протона, либо альфа-

частицы [n;p]; [n;];

-делением ядра на несколько больших осколков и испусканием нескольких фотонов.

Взависимости от кинетической энергии и характера взаимодействия с веществом

нейтроны делятся на холодные (En 0,005эВ); тепловые (En=0,025эВ); надтепловые (0,1эВEn0,5эВ); промежуточные (0,5эВEn0,2МэВ);быстрые (0,2МэВEn 20МэВ);

сверхбыстрые (En20МэВ).

Для быстрых нейтронов основным видом взаимодействия является упругое рассеяние (n; n) с потерей энергии 3,5 % на ядрах железа (Fe); (14-17) % на ядрах углерода (С); 50% - на ядрах водорода (Н).

Быстрые нейтроны, сталкиваясь с ядрами, теряют свою энергию до диапазона тепловых, причем потери энергии происходят в большей степени при столкновениями их с ядрами легких ядер водорода и углерода. Это обстоятельство используют для их замедления, защиты, а в дефектоскопии для определения водородоили углеродосодержащих зон в материале. Для тепловых нейтронов, при взаимодействии их с ядрами, характерен радиационный захват (n; ), иногда приводящий к искусственной радиоактивности.

3.4ИСТОЧНИКИ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ

Врадиационной дефектоскопии используют в основном рентгеновское, гамма- и нейтронное излучение.

7

этого требуется лишь часть энергии, а оставшаяся часть энергии электронов пучка

Однако, факт такого взаимодействия электрона с материалом мишени маловероятен, поскольку у большинства атомов, в том числе и вольфрама, размеры ядра составляют 10-3 см; размеры атома 10-8 см. Поэтому большинство электронов пучка, попадая в электронный слой атома, взаимодействуют с электронами слоя, выбивая их из слоя. Для этого требуется лишь часть энергии, а оставшаяся часть энергии электронов пучка

Поскольку на образование фотона может быть потрачена любая часть кинетической энергии электронов пучка, возникает излучение с непрерывным спектром, на фоне которого выражены спектральные составляющие характеристического излучения (дискретный спектр).

Наличие дискретного спектра характеристического излучения обусловлено тем, что электроны пучка, выбивая электроны атома с их уровней, приводят последний в неустойчивое состояние с повышенной внутренней энергией. Атом, возвращаясь в нормальное состояние испускает избыток энергии в виде одного или нескольких квантов. При этом длина волны испускаемых квантов характеризует материал мишени. Для вольфрамовой мишени положение характеристического излучения состоит из двух спектральных линий, соответствующих переходам электронов на К-оболочку (ближайшую к ядру) с L- и M-оболочек. Во всем диапазоне энергий (10-300) кэВ доля характеристического излучения не превышает (7-10)% от общей интенсивности излучения, генерируемого рентгеновской трубкой. Основным является тормозное излучение (рис.3.2).

Для рентгеновских трубок доля мощности излучения составляет приблизительно 1% от всей мощности, воспринимаемой анодом.

Все остальное превращается в тепло. Поэтому анод трубок, работающих в непрерывном режиме необходимо охлаждать.

Спектр тормозного излучения в рентгеновской трубке (зависимость интенсивности излучения от длины волны) меняется при изменении при изменении напряжения на аноде: при увеличении анодного напряжения он смещается в сторону более коротких волн. Если, не меняя напряжения, увеличивать анодный ток (регулируя ток накала катода), то интенсивность излучения возрастает, при этом спектральный состав её не меняется

(рис.3.3).

Оптические свойства рентгеновской трубки

Электроны, попадая на мишень, распределяются на некоей площадке, именуемой фокусным пятном. По своей сути фокусное пятно является источником излучения. При больших размерах фокусного пятна ухудшается четкость получаемого изображения. Уменьшение размеров фокусного пятна достигают такой конструкцией трубки, при которой электронный пучок попадает на мишень, расположенную под углом 20 к пучку (рис.3.4). Выход излучения происходит из проекции действительного фокусного пятна. За счет этого получается, что излучение выходит из пятна, как бы имеющего меньшие размеры. Таким образом, можно получить фокусное пятно от 0,3 мм до 3,5 мм.

Поскольку размеры фокусного пятна влияют на качество изображения, а при эксплуатации рентгеновских аппаратов возможно появление прожогов мишени, что повлияет на изменение размеров фокусного пятна, его следует периодически контролировать. Стандарты ISO, EN и стандарты США вводят обязательное ежегодное измерение фокусных пятен рентгеновских трубок посредством диафрагм с точечным отверстием. Диафрагмы располагают между трубкой и кассетой с мелкозернистой

9

пленкой (рис.3.5). Излучение проходит через диафрагму и на пленке создается изображение фокусного пятна, размеры которого определены координатами диафрагмы.

Типы рентгеновских аппаратов

В зависимости от объектов контроля и условий эксплуатации рентгеновские аппараты делятся на стационарные, передвижные и переносные:

-стационарные - аппараты кабельного типа с анодным напряжением более 160 кВ до 450 кВ и анодным током (10-15) мА.

-передвижные - аппараты кабельного типа с анодным напряжением до 160 кВ.

-переносные - маломощные рентгеновские аппараты с напряжением до 160-220 кВ.

Основными узлами стационарных и передвижных рентгеновских аппаратов являются: излучатель (рентгеновская трубка в кожухе), к которому подводится система охлаждения анодно-водяная или масляная, в зависимости от анодного напряжения; генератор (высоковольтный трансформатор), соединенный с излучателем высоковольтным кабелем; пульт управления (контрольная аппаратура). Стационарные рентгеновские аппараты используют в качестве источников излучения в качестве источников излучения в рентгеновских лабораториях в производстве изделий. Они требуют особых помещений (боксов), стены которых должны снижать дозу излучения до радиационно-безопасного уровня. В помещении должна быть вентиляция верхней и нижней зоны с четырехкратным обменом воздуха в течение часа для снижения концентрации окислов азота и озона, образующихся под действием излучения до уровня ПДК, регламентированного "Нормами радиационной безопасности" НРБ-1999. Различные конструкции трубок, используемые в стационарных рентгеновских аппаратах, позволяют решать самые различные и нетривиальные задачи рентгеновского контроля.

Впроизводстве авиационной техники для успешного проведения рентгеновского контроля достаточным является использование излучения с энергией не более 450 кэВ. Эта величина определяет максимальный уровень напряжения на выходе генераторного блока. Для повышения радиационного выхода рентгеновских трубок, во вторичной обмотке высоковольтной части генератора размещают систему выпрямления напряжения, выполненную по разным схемам (полуволновая, двухполупериодная, удваивания с пульсирующим напряжением и сглаживающими фильтрами) (рис.3.6).

Встационарных рентгеновских аппаратах используют рентгеновские трубки разной конструкции:

-одно- и двухполярные;

-трубки с вынесенным полым анодом;

-трубки с вращающимся анодом;

-высоковольтные рентгеновские трубки.

При ускоряющем анодном напряжении (15 200) кВ используют однополярные трубки, так называемые трубки с заземленным анодом, в которых на катод через высоковольтный кабель подают высокий отрицательный потенциал, а анод заземляют. В этом случае возможно охлаждение анода непосредственно водой. При ускоряющем напряжении более 200 кВ до 450 кВ используют двухполярные рентгеновские трубки с подачей на каждый электрод своего потенциала через высоковольтный кабель. В этом случае используют масляное охлаждение анода.

Рентгеновские трубки с вынесенным анодом (рис.3.7) применяют для контроля больших изделий цилиндрической и сферической формы. Источник излучения помещают изнутри изделия, а радиографическую пленку - снаружи. Анод такой трубки выполнен в виде конуса, размещенного внутри медного полого цилиндра. На заземленном цилиндре снаружи размещена магнитная фокусирующая катушка, которая обеспечивает прохождение пучка электронов по оси цилиндра. При их торможении на вольфрамовом конусе создается панорамный пучок тормозного излучения.

Рентгеновские трубки с вращающимся анодом используют для обеспечения высокой мощности при малых размерах фокусного пятна (0,3 0,3) мм. Ток в такой трубке может

10