ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 28.02.2019
Просмотров: 6160
Скачиваний: 1
Механизм деления
2
2 3
3 4
1 3
(
1)
(
2 )
( , )
Z Z
A
Z
W A Z
A
A
A
A
A
α=15.6 МэВ, β=17.2 МэВ, γ=0.72 МэВ, δ= 23.6 МэВ ζ= +34 МэВ – ч-ч ядра; ζ= 0– неч.ядра;
ζ= −34 МэВ – неч.-неч.ядра.
Деление выгодно, если или
1
2
( , )
0
f
O
O
Q
W
W
W A Z
1
1
2
2
(
,
)
(
,
)
( , )
0
O
O
O
O
A
Z
A
Z
A Z
1939 г. Н.Бор и Дж. Уиллер
– механизм деления на основе капельной модели
Механизм деления
1
1
2
2
(
,
)
(
,
)
( , )
0
O
O
O
O
A
Z
A
Z
A Z
Пусть
Z
O1
=Z
O2
=Z/2; A
O1
=A
O2
=A/2.
Пренебрегаем и считаем
Z(Z-1)≈Z
2
3 4
A
В общем случае, деление возможно, если
Q
f
>0
2
2
2/3
1/3
0.26
0.37
0.26
0
17
0.37
Z
Z
A
A
A
-
параметр деления.
Z
2
/A = 17
для ядер в районе
89
Y
и
91
Zr
2
Z
A
Однако экспериментально деление было обнаружено только для трех тяжелых
элементов периодической системы:
90
Th,
91
Pa
и
92
U.
235
236
95
139
92
92
38
54
2
n
U
U
Sr
Xe
n
2/3
2
2
2/3
1/3
1/3
2
2
2/3
2/3
3
1/3
1/3
3
2 ( / 2,
/ 2)
( , )
( , )
( , )
( / 2)
2[
( / 2,
/ 2)
( / 2,
/ 2)]
[
2
]
[
2
]
2
( / 2)
1
[1
2]
[1
]
0.37
0.26
4
(
240;
90)
340 180 160
f
п
к
п
к
Q
W A
Z
W A Z
E A Z
E A Z
A
Z
Z
E A
Z
E A
Z
A
A
A
Z
Z
A
A
A
A
A
Z
МэВ
Механизм деления
Как меняется энергия ядра на разных стадиях деления?
Изменение суммы
W
п+Wк
R
Xe
~6.2
Фм R
Sr
~5.5
Фм → два ядра: r ≈ 12 Фм
max
2/3
2/3
2/3
2/3
[
] 17.2(139
95 )
(460 360)
820
П
Xe
Sr
W
A
A
МэВ
МэВ
МэВ
2
2
2
2
1
2
1/3
1/3
1
2
2
[
]
(
12
)
(400 220)
620
Xe
Sr
Xe
Sr
К
Xe
Sr
e
Z
Z
e
Z
Z
Z
Z
W
r
Фм
МэВ
A
A
r
r
e
Z
Z
МэВ
r
2
2/3
2/3
1/3
2
1/3
(
)
(17.2 236
92
0.72
)
(660 980) 1640
236
U
П
К U
U
U
Z
W
W
A
A
МэВ
МэВ
max
min
(
)
(
)
200
П
К U
П
К
ОСК
W
W
W
W
МэВ
235
236
236
92
92
(
)
6.5
f
n
б
n
U
U
W
B
U
МэВ W
min
620
К
При r
W
МэВ
Механизм деления
2/3
2
2
2
2/3
2
1/3
2
1/3
2
(1
...)
5
1
(2
)
1
5
(1
...)
5
Эл
П
f
Эл
К
W
A
Z
W
A
Z
A
W
A
;
(1
)
1
R
a
b
R
Динамика деления: зависимость величины барьера при изменении
A
и
Z.
236
U :
в основном состоянии
T
1/2
=2,3∙10
7
лет
При возбуждении: форма от сферы к эллипсоиду
Ядро
W
f
, МэВ
ε
n
, МэВ
232
Th
5,9
4,79
233
U
5,5
6,84
235
U
5,75
6,55
238
U
5,85
4,80
239
Pu
5,5
6,53
Малые деформации (V=const):
2
2
48
Z
A
ε
– малый параметр →
Барьер, когда
W
f
> 0:
3
4
4
3
3
V
ba
R
Изменение
W
п
и
W
к
при малых изменениях
r
.
Механизм деления
Высота барьера
W
f
тем зависит от
(2W
п-Wк):
2/3
2/3
2
1/3
2
2
2
2
/
П
К
W
A
A
W
Z
A
Z
2
2
2/3
1/3
1
(2
)
5
f
Z
W
A
A
При
Z
2
/A=49 (2W
п
-W
к
)
=0 → W
f
=0
Деление такого ядра (
Z≈125
) -
самопроизвольно
Чтобы ядро с
Z
2
/A<49
разделилось →
W>W
f
.
1.
-
кванты
.
E
> W
f
→
метод определения
W
f
.
2. Нейтроны
n:
'
'
;[
/ (
1)]
n
n
f
n
n
W
T
W
T
AT
A
)
n
f
a
W
)
n
f
b
W
'
(
1)
/
n
n
f
n
T
A
T
A W