ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 13.10.2020
Просмотров: 12496
Скачиваний: 247
колеблющееся относительно своего положения равновесия состояние электронов. Это состояние
представляет собой стоячую волну с собственной резонансной частотой, являющейся резонансным
автоколебанием электронов, атомов и тел. Стоячие волны с соответствующими резонансными
частотами существуют фактически постоянно, не требуя усилий для колебания электронов.
Природа стоячей волны электронов, очевидно, кроется в явлении интерференции, ибо когда
электромагнитные волны в пространстве, постоянно отражаясь, интерферируют, то создаются
таким образом стоячие волны с соответствующей автоосцилляцией электронов. Поэтому
информация и передается без передачи материальных частиц при этом, т.е. ни электроны, ни
атомы, ни молекулы на расстояния не передаются, передается лишь информация: осуществляется
передача как бы от антипередачи.
Информационным считается процесс, возникающий между элементарными частицами, микро- и
макротелами в результате их корреляции и возникновения между ними взаимосвязей и
взаимодействий.
В
информационно-сотовом
поле
Вселенной
имеют
место
периодические
процессы
автоинформациогенезиса, повторяющиеся в одной и той же последовательности через строго
определенные (ритмические) интервалы времени. Если через ω обозначить расстояние (размах)
колеблющегося атома от положения его равновесия, а через со – круговую (циклическую) частоту
его колебания, то этот
140
процесс можно выразить в виде следующей функции простого гармонического колебания:
f(x)=Asin(ωt+j
0
) (4.4)
где А - амплитуда колебания атома (максимальное абсолютное значение f(x)); t -
независимая переменная (аргумент функции); j
0
- начальная фаза колебания при t = 0; ωt +j
0
- фаза колебания; 2π/ω = Т - период колебания (периодической функции) с частотой
v=1/T=ω/2π.
Наложение электромагнитных волн различной природы вызывает п-мерный гармонический процесс
в микроструктурах информационно-сотового поля. Для случая наложения п простых гармонических
колебаний можно записать функцию сложного гармонического колебания следующим образом:
f(x)=A
0
sin(ω
0
t+j
0
)+ A
1
sin(ω
1
t+j
1
)+
+A
2
sin(ω
2
t +j
2
)+...+ A
n
sin(ω
n
t +j
n
). (4.5)
Выражение (4.5) представляет собой функциональный сходящийся тригонометрический ряд,
который после некоторых замен можно записать в виде:
f(x) =
a
0
2
+
∞
∑
n=1
A
n
sin(nωx+j
n
). (4.6)
Проинтегрировав выражение (4.6) в симметричном интервале (-π, π) с учетом того, что
интегрируемая функция представляет собой сложную гармоническую функцию четных и нечетных п
гармоник, имеем:
π
∫
-π
f(x)dx =
0
∫
-π
f(x)dx +
π
∫
0
f(x)dx = а
0
π, (4.7)
откуда
a
0
=
1
π
π
∫
-π
f(x)dx, (4.8)
или
π
∫
-π
f(x)dx =
{
0, если f(x)- нечетная функция
πb
k
,f(x)- четная функция, (4.9)
где a
0
- амплитуда начального колебания атома (для нечетной функции); b
k
-амплитуда
четной k-й гармонической функции (k-й гармоники), чтобы определить, которую умножим
правую и левую части функции (4.6) на sinkx и проинтегрируем в указанных пределах
π
∫
-π
f(x)sin
kxdx
=
a
0
2
π
∫
(4.10)
-π
f(x)dx +
+
∞
∑
n=1
(a
n
π
∫
-π
cos
nx
sin
kxdx+b
n
π
∫
-π
sin
nx
sin
kxdx
),
141
откуда
b
k
=
1
π
π
∫
-π
f(x)sinkxdx. (4.11)
Аналогично определяется амплитуда а
k
нечетной гармонической функции:
a
k
=
1
π
π
∫
-π
f (x)coskxdx. (4.12)
Проверим правильность определения a
0
. Подставив k=0 в выражение (4.12), получим
a
0
=
1
π
π
∫
-π
f(x)dx, (4.13)
что соответствует формуле (4.8).
Окончательно выражение (4.9) можно записать в виде:
или
π
∫
-π
f(x)dx =
{
a
0
=0, если f(x)-нечетная
πb
n
, если f(x)-четная, (4.14)
где n = 1,2,3...
В тех случаях, когда необходимо учитывать спиновые моменты положительного и отрицательного
характера, создающие поля кривизны и кручения пространства, используем экспоненциальную
функцию, ехр(pt), где p= ±jω помощью которой комплексно-сопряженными дуплетами формулы
Эйлера можно интерпретировать микроинформационное поле в виде суммы гармонических
составляющих:
cosωt = ехр(jω)/2 + ехр(-jω)/2. (4. 15)
Применение гармонических функций позволяет использовать преобразование Фурье, что в свою
очередь дает возможность применять классическую теорию спектрального анализа для
исследования субмикродинамических процессов микро- и макроструктур пространства Вселенной. С
учетом сказанного выражение (4.6) можно записать в следующем виде:
f(x) =
1
2
∞
∑
n=-∞
A(jnω)ехр(jnωt), (4.16)
где –A(
jn
ω) =
2
T
t
2
∫
t
1
f(x)exp(-jnωt)dt- комплексный спектр функции f(x); T - период колебания функции.
Проинтегрировав выражение (4.16), получим
142
f(x) =
1
2π
∞
∫
-∞
[
∞
∫
-∞
f(x)exp(-jωt)dt
]
exp(jωt)dω,(4.17)
где L(jω) =
∞
∫
-∞
f(x)exp(-jωt)dt - спектральная характеристика (плотность) функции f(x), заданной в
интервале (t
1
,t
2
) с периодом колебания T→∞. Подставляя в выражение (4.17) обозначение
спектральной плотности L(jω), являющейся прямым преобразованием Фурье, получим
выражение обратного преобразования Фурье:
f(x) =
1
2π
∞
∫
-∞
L(jω)exp(jωt)dω(4.18)
На основании астрономических измерений макроструктур Вселенной получаем спектральную
характеристику той или иной туманности, звезды, планеты и т.д., подставляя значение которой в
выражение (4.18), можно получить приблизительное значение искомого параметра
соответствующего объекта макроструктуры Вселенной.
Предложенный алгоритм формализации и определения основных параметров гармонических
процессов, происходящих в микроструктурах информационного пространства, позволяет на основе
спектрального анализа обеспечивать контроль полученных определенных изменений структур
атомов или молекул, так как спектр последних связан с их строением и отражает все изменения,
происходящие в атомах в процессе наложения на них внешних разнородных электромагнитных волн
или в процессе их самосвечения.
143