Файл: l_09.pdf

Вопрос

Вопрос

Почему

не

существует

связанных

состояний

из

двух

протонов

или

двух

нейтронов

? 

Магнитный

Магнитный

момент

момент

дейтрона

дейтрона

0

L

=

(

)

[

]

0

0

0

( )

( )

( )

( )

0 0 2 2,79 1/ 2 2 ( 1,91) 1/ 2

0,88

L

p

L

n

s

p

s

n

g p L

g n L

g p s

g n s

μ μ

μ

μ

=

+

+

+

=

=

+ + ⋅

⋅

+ ⋅ −

⋅

=

Отличие

рассчитанной

величины

магнитного

момента

0

0,88

μ

μ

=

в

состоянии

с

0

L

=

от

экспериментального

значения

0

0,86

μ

μ

=

свидетельствует

о

том

, 

что

в

основном

состоянии

дейтрона

имеется

примесь

компонента

1

p

n

L

L

=

=

. 

1

L

=

Величина

магнитного

момента

состояния

нейтрона

1

p

n

L

L

=

=

. 

(

)

[

]

0

0

0

( )

( )

( )

( )

1 0 2 2,79 1/ 2 2 ( 1,91) 1/ 2

0,12

μ μ

μ

μ

=

+

+

+

=

=

+ − ⋅

⋅

− ⋅ −

⋅

=

L

p

L

n

s

p

s

n

g p L

g n L

g p s

g n s

Долю

состояния

1

p

n

L

L

=

=

можно

определить

, 

сравнивая

результирующую

величину

магнитного

момента

дейтрона

с

экспериментальным

значением

. 

Величина

2

1

0,96

L

=

, 

т

,

е

. 

примесь

состояния

1

L

=

составляет

всего

 4%. 

2

2

1

2

2

2

1

2

0,88

0,12 0,86

1

α

α

α

α

⎧

⋅

+

⋅

=

⎪

⎨

+

=

⎪⎩

2

1

0,96

α

=

Квадрупольный

Квадрупольный

момент

момент

дейтрона

дейтрона

2

0

0, 28 

Фм

Q

= +

3

1

2

( )(

)(

)

V V r s n s n

=

⋅

⋅

1

2

1 2

3

1

2

( )

( )(

)

( )(

)(

)

V V r

V r s s

V r s n s n

=

+

+

+

⋅

⋅ +

…

Примесь

компоненты

1

L

=

в

основное

состояние

дейтрона

и

положительная

величина

квадрупольного

момента

2

0

0,28 

Фм

Q

= +

означает

, 

что

дейтрон

имеет

форму

отличную

от

сферически

симметричной

, 

и

что

ядерные

силы

между

нуклонами

зависят

от

того

, 

как

направлены

спины

нуклонов

1

s

, 

2

s

относительно

вектора

n

, 

направленного

от

одного

нуклона

к

другому

, 

т

.

е

. 

ядерные

силы

 – 

нецентральные

. 

Потенциал

нуклон

-

нуклонного

взаимодействия

Ядерный

Ядерный

потенциал

потенциал

Ядерный

Ядерный

потенциал

потенциал

В

первом

приближении

можно

считать

ядерный

потенциал

сферически

симметричным

. 

В

качеств

е

потенциалов

используют

пямоугольную

потенциальную

яму

V

n

я

осцилляторный

потенциал

V

ОСЦ

, 

потенциал

Вудса

-

Саксона

V

BC

.

В

легких

ядрах

(

A

=

10) 

реалистический

потенциал

лучше

воспроизводится

осцилляторным

, 

а

в

тяжелых

(

A

= 200) –

прямоугольным

.

V

пя

(

r

) 

=

0

,

,

0,

.

V

r

R

r

R

−

≤

≥

⎧⎪

⎨

⎪⎩

V

осц

(

r

) 

=

−

0

V

+

1

2

M

ω

2

r

2

, 

0

( )

1

ВС

r R

a

r

V

V

e

−

=

−

+

.