Файл: l_10.pdf

Пример

Пример

.

.

α

α

-

-

распад

распад

255

255

Fm

Fm

Пример

Пример

Определить

кинетические

энергии

α

-

частиц

T

α

, 

образующихся

при

α

-

распаде

212

Bi 

на

возбужденные

состояния

ядра

208

Tl 

с

энергиями

 0,49 

и

 0,61 

МэВ

. 

Энергия

связи

( , )

св

E A Z

ядра

212

Bi — 1654,32 

МэВ

, 

ядра

208

Tl — 

1632,23 

МэВ

и

α

-

частицы

 — 28.30 

МэВ

. 

Энергия

α

-

распада

из

основного

состояния

исходного

ядра

в

основное

состояние

конечного

ядра

0

Q

определяется

из

соотношения

(

)

2

0

( , )

(

4,

2)

( )

(

4,

2)

( )

( , ),

св

св

св

Q

M A Z

M A

Z

M

c

E A

Z

E

E A Z

α

α

=

−

−

− −

=

=

−

− +

−

( , )

M A Z

 — 

масса

исходного

ядра

, 

(

4,

2)

M A

Z

−

−

  —

масса

конечного

ядра

, 

( )

M

α

 — 

масса

α

-

частицы

и

( , )

св

E A Z

, 

(

4,

2)

св

E A

Z

−

−

, 

( )

св

E

α

— 

соответственно

их

энергии

связи

.  

В

общем

случае

, 

когда

распад

происходит

из

возбужденного

состояния

начального

ядра

в

возбужденное

состояние

конечного

ядра

, 

энергия

α

-

распада

определяется

соотношением

0

,

i

f

Q Q

E

E

=

+

−

i

E

и

f

E

 — 

энергии

возбуждения

начального

и

конечного

ядер

. 

Кинетическая

энергия

α

-

частиц

с

учетом

энергии

отдачи

конечного

ядра

(

)

(

)

0

0

(

4,

2)

4

.

(

4,

2)

( )

i

f

i

f

M A

Z

A

T

Q

E

E

Q

E

E

M A

Z

M

A

α

α

−

−

−

=

+

−

≈

+

−

−

−

+

При

распаде

на

первое

возбужденное

состояние

 (0,49 

МэВ

) 

ядра

208

Tl 

208 

а

.

е

.

м

.

(1632, 23 28,30 1654,32 0,49) 

МэВ

5,61 

МэВ

.

(208 4) 

а

.

е

.

м

T

α

=

+

−

−

=

+

При

распаде

на

второе

возбужденное

состояние

 (0.61 

МэВ

) 

энергия

α

-

частиц

будет

208 

а

.

е

.

м

.

(1632, 23 28,30 1654,32 0,61) 

МэВ

5, 49 

МэВ

.

(208 4) 

а

.

е

.

м

T

α

=

+

−

−

=

+

β

β

-

-

распад

распад

β

β

-

-

распад

распад

β

-

распад

 — 

спонтанное

превращение

ядра

 (A,Z)

в

ядро

-

изобар

 (A,Z±1) 

в

результате

испускания

лептонов

 (

электрон

и

антинейтрино

, 

позитрон

и

нейтрино

), 

либо

поглощения

электрона

с

испусканием

нейтрино

 (

е

-

захват

). 

A

, 

Z 

A

, 

Z–1

e

+

ν

β

β

-

-

распад

распад

β

-

радиоактивные

ядра

наблюдаются

во

всей

области

значений

массового

числа

A

, 

начиная

от

свободного

нейтрона

и

кончая

массовыми

числами

самых

тяжёлых

ядер

.