ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 08.02.2021
Просмотров: 1282
Скачиваний: 1
0
5
15
МэВ
T
T
E
γ
<
=
=
=
0
1 6
25
МэВ
T
T
E
γ
>
=
+ =
≈
Распад
запрещен
законом
сохранения
изоспина
Распад
подавлен
из
-
за
кулоновского
барьера
γ
p p
n
n
( )
89
39
50 39 11
Y
2
2
T
−
=
=
( )
89
40
49 40
9
Zr
2
2
T
−
=
=
( )
90
40
50 40
Zr
5
2
T
−
=
=
25
( , )
n
σ γ
( , )
p
σ γ
E
γ
E
γ
15
Реакции
Реакции
(
(
γ
γ
,p), (
,p), (
γ
γ
,n)
,n)
на
на
ядре
ядре
90
90
40
40
Zr
Zr
При
поглощении
γ
-
квантов
с
энергией
~15–30
МэВ
в
ядре
90
40
Zr
образуются
две
группы
состояний
0
T
T
<
=
и
0
1
T
T
>
= +
.
0
T
—
изоспин
основного
состояния
ядра
.
Несмотря
на
то
,
что
состояния
T
>
расположены
выше
по
энергии
,
распад
их
с
испусканием
нейтронов
в
основное
состояние
конечного
ядра
89
39
Y
запрещён
правилами
отбора
по
изоспину
.
Изоспин
нейтрона
( ) 1 / 2
T n
=
.
89
40
1 9
( )
( Zr)
4
или
5 6
2 2
T n
T
+
= + =
≠
В
сильных
взаимодействиях
изоспин
сохраняется
!!!
Распад
состояний
T
<
по
протонному
каналу
подавлен
из
-
за
кулоновского
барьера
и
происходит
преимущественно
с
испусканием
нейтронов
.
Поэтому
в
средних
и
тяжелых
ядрах
максимум
сечения
реакции
(
γ
,p)
сдвинут
к
более
высоким
энергиям
по
сравнению
с
максимумом
сечения
реакции
(
γ
,n).
Реакции
Реакции
(
(
γ
γ
,p), (
,p), (
γ
γ
,n)
,n)
на
на
ядре
ядре
90
90
40
40
Zr
Zr
Пример
Пример
Определить
орбитальный
момент
трития
t
l
,
образующегося
в
реакции
27
28
Al( , ) Si
t
α
,
если
орбитальный
момент
налетающей
α
-
частицы
0
l
α
=
.
27
28
Al
Si
: 0
5 / 2 1/ 2 0
P
t
J
α
+
+
+
+
+
= +
Момент
количества
движения
во
входном
канале
5 / 2
i
Al
J
s
J
l
α
α
=
+
+ =
.
Из
закона
сохранения
момента
количества
движения
следует
:
.
i
f
t
Si
t
J
J
s
J
l
=
= +
+
Откуда
5 1
3, 2
2 2
t
l
= + =
.
Четности
во
входном
и
выходном
каналах
0
( 1)
( 1)( 1)( 1)
1;
( 1)
( 1)( 1)( 1) .
t
t
l
i
Al
l
l
f
t
Si
P
P P
P
P P
α
α
=
⋅
−
= + + −
= +
= ⋅
−
= + + −
Из
закона
сохранения
четности
; ( 1)
1.
t
l
i
f
P
P
=
−
= +
Орбитальный
момент
трития
t
l
должен
быть
четным
числом
,
т
.
е
.
2
t
l
=
.
Пример
Пример
При
каких
относительных
орбитальных
моментах
количества
движения
протона
возможна
ядерная
реакция
7
8
*
Li
Be
p
α α
+
→
→ +
?
7
8
*
Li
Be
: 1/ 2 3/ 2
0
0
P
p
J
α α
+
−
+
+
+
→
→ +
Четность
в
конечном
состоянии
( 1)
( 1)
l
l
i
P P P
α
α
α α
=
−
= −
.
Волновая
функция
двух
тождественных
бозонов
(
α
-
частиц
)
при
пространственном
отражении
не
меняется
,
т
.
е
.
волновая
функция
должна
быть
симметрична
относительно
перестановки
бозонов
.
Отсюда
следует
,
что
l
α
—
четное
число
.
Полный
момент
системы
в
конечном
состоянии
f
J
l
α
=
и
,
соответственно
может
принимать
только
четные
значения
.
Следовательно
,
промежуточное
ядро
8
Be
для
того
,
чтобы
развалиться
на
две
α
-
частицы
должно
быть
в
состояниях
с
положительной
четностью
и
четными
значениями
спина
.
Четность
в
начальном
состоянии
также
должна
быть
положительной
( 1)
( 1)
( 1)( 1)( 1) .
p
p
l
l
Be
i
p
Li
P
P P P
= + = =
⋅
−
= + − −
Таким
образом
,
чтобы
выполнялся
закон
сохранения
четности
орбитальный
момент налетающего
протона
должен
быть
нечетным
числом
(
1, 3, ...
p
l
=
).
Модели
Модели
ядерных
ядерных
реакций
реакций