ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.02.2021
Просмотров: 1934
Скачиваний: 1
Нейтральный
Нейтральный
слабый
слабый
ток
ток
Взаимодействие
нейтральных
слабых
токов
описывается
лагранжианом
слабого
взаимодействия
0 0
.
0
2
F
H T
G
L
j j
=
⋅
.
Нейтральный
слабый
ток
0
j
содержит
вклады
всех
лептонов
и
всех
кварков
.
0
.
e e
j
ee
uu dd ss cc bb tt
μ μ
τ τ
ν ν ν ν
ν ν
μμ ττ
=
+
+
+
+
+
+
+
+
+ +
+
+
Важным
свойством
нейтральных
токов
является
их
диагональность
.
Т
.
е
.
нейтральные
слабые
токи
переводят
кварки
и
лептоны
сами
в
себя
,
а
не
в
лептоны
и
кварки
других
поколений
,
как
в
случае
заряженных
токов
.
Осцилляции
Осцилляции
нейтрино
нейтрино
Осцилляции
Осцилляции
нейтрино
нейтрино
Известно
три
различных
типа
нейтрино
e
ν
,
μ
ν
,
τ
ν
,
соответствующие
трём
заряженным
лептонам
:
,
,
e
e
μ
τ
ν
ν
μ
ν
τ
−
−
−
↔
↔
↔
В
Стандартной
Модели
предполагается
,
что
масса
нейтрино
равна
нулю
.
Прямые
измерения
масс
нейтрино
дают
только
верхний
предел
масс
.
В
1957
г
.
Б
.
Понтекорво
показал
,
что
доказательство
ненулевой
массы
нейтрино
можно
получить
,
наблюдая
осцилляции
между
различными
типами
нейтрино
.
Если
нейтрино
обладают
массами
,
то
их
состояния
,
характеризуемые
определенными
значениями
масс
не
совпадают
с
состояниями
,
характеризуемыми
определенными
ароматами
.
Ситуация
такая
же
,
как
и
в
случае
смешивания
состояния
кварков
,
где
слабое
взаимодействие
смешивает
кварковые
состояния
d, s, b.
Нейтринные
осцилляции
представляют
собой
периодическое
изменение
типа
нейтринного
пучка
.
В
случае
двух
типов
нейтрино
α
ν
и
β
ν
.
Нейтринные
состояния
α
ν
и
β
ν
являются
суперпозицией
двух
других
нейтринных
состояний
1
ν
и
2
ν
,
характеризуемых
определенными
массами
1
m
и
2
m
:
1
2
1
2
1
2
V
V
V
V
α
α
α
β
β
β
ν
ν
ν
ν
⎛
⎞
⎛
⎞
⎛
⎞
⎜
⎟
⎜
⎟ =
⎜
⎟
⎜
⎟
⎜
⎟ ⎜
⎟⎝ ⎠
⎝
⎠ ⎝
⎠
Так
как
матрица
V
должна
быть
унитарной
,
её
элементы
можно
выразить
через
один
параметр
θ
,
называемый
углом
смешивания
:
1
2
Cos
Sin
Sin
Cos
α
β
ν
ν
θ
θ
ν
ν
θ
θ
⎛
⎞
⎛
⎞
⎛
⎞
⎜
⎟ =
⎜
⎟
⎜
⎟
⎜
⎟⎜ ⎟
⎜
⎟ ⎝
⎠⎝ ⎠
⎝
⎠
−
Осцилляции
Осцилляции
нейтрино
нейтрино
Наблюдение
нейтринных
осцилляций
основано
на
детектрировании
нейтринных
пучков
,
образующихся
в
различных
слабых
распадах
(
β
-
распад
,
распады
π
-
и
K
-
мезонов
),
и
имеющих
в
начальный
момент
времени
t =
0
определенный
тип
α
ν
.
Если
создан
моноэнергетический
пучок
нейтрино
α
ν
с
энергией
E,
то
каждое
из
двух
собственных
массовых
состояний
1
ν
и
2
ν
будет
распространяться
со
своей
скоростью
,
и
α
ν
-
и
β
ν
-
компоненты
пучка
будут
периодически
изменяться
.
Это
и
есть
нейтринные
осцилляции
.
Осцилляции
нейтрино
ищут
в
экспериментах
двух
типов
−
по
«
исчезновению
»
исходного
аромата
нейтрино
,
образующегося
в
источнике
,
и
по
«
появлению
»
других
ароматов
нейтрино
.
В
первом
случае
это
наблюдение
лептонов
того
же
типа
,
что
и
исходное
нейтрино
,
во
втором
−
это
регистрация
лептонов
,
не
соответствующих
аромату
исходного
нейтрино
.
Осцилляции
Осцилляции
нейтрино
нейтрино
Вероятность
регистрации
нейтрино
типа
β
ν
в
пучке
,
первоначально
состоящем
только
из
нейтрино
типа
α
ν
,
при
длине
пробега
L
определяется
соотношением
(
)
2
2
2
2
sin
2 sin 1.27
L
P
mc
E
α
β
ν
ν
θ
⎛
⎞
=
⎜
⎟
→
⎝
⎠
⋅
⋅ Δ
(
)
(
)
2
2
2
2
4
2
1
mc
т
т с
Δ
=
−
−
разность
квадратов
масс
нейтрино
2
ν
и
1
ν
,
измеряемая
в
эВ
2
,
L
−
длина
пробега
,
измеряемая
в
км
,
E
−
энергия
нейтрино
,
измеряемая
в
ГэВ
.
•
В
экспериментах
по
наблюдению
осцилляций
нейтрино
определяется
не
масса
нейтрино
,
а
разность
квадратов
масс
нейтрино
.
•
Амплитуда
осцилляций
определяется
параметром
2
sin 2
θ
,
а
осциллирующая
часть
вероятности
−
величиной
(
)
2
2
L
mc
E
Δ
.
•
Первый
минимум
осцилляций
должен
наблюдаться
при
[ ]
[
]
(
) (
)
2
2
2
2
2
1
1
2 1.27
L
км
Е ГэВ
тс
тс
эВ
π
≈
⎡
⎤
⎣
⎦
=
⋅
Δ
Δ
•
Результаты
наблюдений
осцилляций
обычно
представляются
в
координатах
(
)
2
2
тс
Δ
и
2
sin 2
θ
.