Файл: Лабораторная работа 1 3 Лабораторная работа 2 5 Лабораторная работа 3 10 Лабораторная работа 4 15 Лабораторная работа 5 20.doc
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.11.2023
Просмотров: 141
Скачиваний: 1
ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.
Руководство по выполнению базовых экспериментов
«ТЕПЛОТЕХНИКА И ТЕРМОДИНАМИКА» ММТП
СОДЕРЖАНИЕ
Лабораторная работа №1 3
Лабораторная работа №2 5
Лабораторная работа №3 10
Лабораторная работа №4 15
Лабораторная работа №5 20
Лабораторная работа №6 25
Лабораторная работа №7 32
Лабораторная работа №1
Исследование теплопроводности материалов методом пластины
ММТП 001
Цель работы:
Экспериментально определить коэффициент теплопроводности двух пластин (дюралевый, стальной). Построить графики зависимости коэффициентов теплопроводности от средней температуры.
Краткие теоретические сведения:
Методы стационарной теплопроводности основаны на свойствах стационарного температурного поля, описываемого законом Фурье (1) и дифференциальным уравнением (2).
(1)где,Q, Вт - тепловой поток, количество тепла, проходящее через изотермическую поверхность, в единицу времени
α, Вт/(м·К) - коэффициент теплопроводности, количество тепла, проходящее в единицу времени через единицу изотермической поверхности при наличии у этой поверхности единичного градиента температур
, 
- градиент температуры, предел отношения приращения температуры к расстоянию между изотермическими поверхностями, измеренному по нормали, при условии смыкания указанных поверхностей. Направлен в сторону возрастания температуры, на что указывает знак «-» в выражении (1).F, m2 - площадь поверхности теплообмена, нормальная к распространению теплового потока.
, x
1=x, x2=y,x3=z (2)
Существующие методы стационарной теплопроводности основываются на частных случаях решения уравнения (2) при определенных условиях однозначности.
Например, для одномерного температурного поля плоского, цилиндрического, шарового слоев при граничных условиях первого рода теплопроводность можно определить из соотношения:
(3)где,tcpl,tcp2, К - температуры наружной и внутренней поверхности слоя
К, 1/м - коэффициент формы исследуемого образца.
Уравнение (3) описывает распределение температуры в твердых телах, а так же в жидкостях и газах при отсутствии других (конвекция и тепловое излучение) способов переноса тепла.
Описание лабораторной установки:
Лабораторная установка состоит из теплоизолированного корпуса, внутри которого помещена исследуемая пластина, нагревателя, охладителя и набора термопар. Температура нагрева регулируется автотрансформатором. Значения температуры показывает вольтметр DP-6, а также дублируются на монитор ПК. Выбор термопар осуществляется при помощи переключателя.
Порядок выполнения эксперимента:
По указанию преподавателя включить питание стенда. Установить ручку галетного переключателя «Выбор установки» в положение «ММТП 001». После чего включится соответствующая экспериментальная установка, что просигнализирует горящий светодиод над установкой.
Установить напряжение на нагревателе, вращая ручку автотрансформатора «Регулятор напряжения». Через 5 минут после включения установки необходимо снять показания термопар, вращая ручку галетного переключателя S1 «Выбор термопар».
Повторить опыт, изменяя напряжение на нагревателе.
Сменить исследуемую пластину, повторить опыт.
Полученные данные внести в таблицу 1.
Табл. 1.
| № режима | Напряжение нагрева, В | Температура, °С | |||||||
| Дюралевой пластины | Металлической пластины | ||||||||
| t1 | t2 | t3 | t4 | t1 | t2 | t3 | t4 | ||
| | | | | | | | | | |
Обработка результатов измерения:
Используя средние значения результатов измерений, подсчитать значения коэффициентов теплопроводности для исследованных режимов и разных пластин по формуле (4):
(4)где, К = 0,1625 м-1 - коэффициент формы,
,Вт - тепловой поток от нагревателя.R=2 Ом,QK, Bm - радиальные тепловые потери. Так как между исследуемой пластиной и корпусом находится теплоотражающий и теплоизолирующий материал, тоQK» Q. Поэтому рекомендуетсяQK в расчетах не учитывать.
, K - средняя температура образца со стороны нагревателя, 
, К - средняя температура образца со стороны охладителя.Формула (4) получена из соотношения (3) для плоского слоя применительно к рабочему участку.
Полученные значения теплопроводности следует относить к средней температуре исследуемого образца:
, (5)Определить значения α для разных режимов и для каждого образца, построить график зависимости
.Лабораторная работа №2
Исследование теплопроводности при естественной конвекции воздуха около горизонтального цилиндра ММТП 003
Цель работы:
Экспериментально определить коэффициент теплоотдачи на поверхности горизонтально расположенного цилиндра при естественной конвекции в неограниченном пространстве и сопоставить результаты с расчетными данными.
Краткие теоретические сведения:
Конвективный теплообмен - процесс переноса тепла при перемещении макрочастиц жидкости или газа относительно поверхности твердого тела. Различают вынужденную и свободную (естественную) конвекции. Вынужденное движение жидкости реализуется за счет сил давления, которые создаются принудительно, например, насосом, компрессором или набегающим потоком газа. Свободная (естественная) конвекция создается в поле внешних массовых сил, имеющих различную природу: гравитационные и электромагнитные поля, центробежные или кариолиссовые силы и т.д. В частном случае внешние массовые силы могут быть обусловлены гравитационным полем Земли. В данном случае, свободную конвекцию принято называть тепловой гравитационной конвекцией. Гравитационное поле Земли оказывает влияние на движение жидкости только при наличии свободных поверхностей или неоднородного распределения плотности жидкости. При отсутствии свободных поверхностей и однородном распределении
плотности жидкости или газа сила тяжести, действующая на элемент объема среды, уравновешивается архимедовой силой выталкивания, и свободная конвекция не возникает.
В общем случае при неоднородном распределении плотности жидкости сила тяжести не уравновешивается архимедовой силой. В отличие от вынужденных конвективных течений, обусловленных внешними причинами, свободные (или естественные) конвективные течения возникают исключительно под действием неравномерности плотности жидкости или газа.
Для инженерной практики важно знать и уметь определять интенсивность теплообмена на поверхности, которая характеризуется коэффициентом теплоотдачи. Под коэффициентом теплоотдачи понимается количество теплоты, отдаваемое (или воспринимаемое) с единицы поверхности в единицу времени при разности температур между поверхностью и средой в один градус:
, (1)где
Вт/м2 - плотность теплового потока, равная количеству теплоты, отдаваемой с единицы поверхности за единицу времени TW,K- температура поверхности
Tf, К - температура среды вне пограничного слоя
Описание лабораторной установки:
Лабораторная установка состоит из исследуемого горизонтального цилиндра, подсоединенного к нему термопар под разными углами относительно сечения цилиндра, нагревателя. Температура нагрева регулируется автотрансформатором. Значения температуры показывает вольтметр DP-6, а также дублируются на монитор ПК. Выбор термопар осуществляется при помощи переключателя.
Порядок выполнения эксперимента:
По указанию преподавателя включить питание стенда. Установить ручку галетного переключателя «Выбор установки» в положение «ММТП 003». После чего включится соответствующая экспериментальная установка, что просигнализирует горящий светодиод над установкой.
Установить напряжение на нагревателе, вращая ручку автотрансформатора «Регулятор напряжения». Через 5 минут после включения установки необходимо снять показания термопар, вращая ручку галетного переключателя S1 «Выбор термопар».
Повторить опыт, изменяя напряжение на нагревателе.
Полученные данные внести в таблицу 1.
Табл. 1
| № режима | Напряжение нагрева, В | Температура, °С | ||||||
| t1, 0º | t2 60º | t3 120º | t4 150 º | t5 90º | t6 35º | | ||
| | | | | | | | | |
Обработка результатов измерения:
Для определения среднего по поверхности трубы коэффициента теплоотдачи α используется формула Ньютона (1).
В рассматриваемых условиях опытов теплота Q, выделенная на экспериментальном участке в результате пропускания по нему электрического тока, отдается в окружающую среду как посредством естественной конвекцииQК, так и посредством излучения Qи. Поэтому теплота, отдаваемая поверхностью трубы посредством конвекцииQK, определяется как разность между теплотойQ , выделяемой электрическим током и теплотой отдаваемой посредством лучистого теплообмена, т.е. Qk = Q -Qи и соответственно плотность теплового потока
равно:
, (2)где, S = 0,0638 м2 - площадь наружной поверхности трубы.
Средняя температура трубы определяется по формуле: