Отражающая способность границы оценивается коэффициентом отражения (А), который при нормальном падении волны на границу оценивается через волновые сопротивления сред, формирующих отражающую границу:

, (1)

Коэффициент двойного прохождения:

, (2)

Время выхода отражённой волны (t₀), при условии нормального падения луча на границу раздела:

(3), где (3.1); (4)

4.7. Выбор кратной волны

В методе отражённых волн полезные сигналы регистрируются на фоне разнообразных помех. Главной задачей при проведении работ МОГТ является улучшение соотношения «сигнал-помеха» в такой степени, чтобы обеспечить уверенное выделение и прослеживание отражённых волн (рис.4). К наиболее интенсивным и многочисленным волнам-помехам относятся кратные волны, которые на своём пути от источника к приёмнику претерпевают неоднократное отражение от глубинных границ раздела и подошвы ЗМС или дневной поверхности. В реальных геологических разрезах всегда существует кратная волна, которая имеет такое же время выхода, как и однократная (полезная). В результате волны интерферируют, образуя сложное временное поле. С целью разделения этих двух волн необходимо выбрать такие параметры системы наблюдений, которые обеспечат запаздывание помехи по отношению к сигналу на величину фазового сдвига. Таким образом, подбирается кратная волна, для которой время выхода равно сигналу (t_o,кр = t_o,с), допускается расхождение Δt = 0,002 с. [9].

t_o,кр = t_o,с = 1,2 с.

4.8. Построение модели волнового поля.



Рис. 4 Модель волнового поля

По результатам вычислений выбираются границы с наибольшим коэффициентом отражения и составляется упрощённая модель среды (модель волнового поля). Используя мощности и времена пробега волны в пластах, строятся теоретические годографы ВСП. Вначале следует построить вертикальный годограф падающей волны, затем построить восходящие годографы волн, отражённых от всех границ модели. Далее все волны следует последовательно «отражать и преломлять» на границах, следя за тем, чтобы в пределах каждого пласта все падающие волны имели параллельные между собой годографы. Аналогично, годографы восходящих волн также параллельны между собой и имеют наклон, равный наклону годографов падающих волн по абсолютной величине, но обратной по знаку. Далее в волновое поле отражённой волны от целевой границы вписывается кратная волна [9].

---

4.9. Расчёт амплитуд волн и соотношения «сигнал-помеха»

В общем случае для расчёта амплитуд волн надо учитывать коэффициенты отражения и двойного прохождения на границах раздела, поглощение и рассеивание волн, а также геометрическое расхождение волн, возбуждённых точечным источником. Для учёта поглощения и рассеяния необходимо знать величины коэффициентов поглощения α для всех пластов разреза. Обычно такие сведения отсутствуют. Поэтому приходится проводить расчёт приблизительно, считая, что поглощение во всех пластах одинаково. Ослабление всех типов волн, вызываемое поглощением и рассеиванием, характеризуется множителем е^{-2Σα h} [9].

Для учёта геометрического расхождения подсчитывают путь волны, суммируя мощности всех пластов, через которые волна проходит, и умножают амплитуду на множитель 1/2Σhi, где: i – количество пластов, h – мощность пластов [7].

Амплитуды вычисляют, перемножая коэффициенты отражения А всех границ, от которых волна отражается (с учётом знаков коэффициента), и коэффициенты двойного прохождения C всех границ, через которые волна проходит:

, (5)



При расчёте амплитуд частично-кратных волн необходимо учитывать волны – аналоги, умножая амплитуду на число аналогов. Если кратные волны, имеющие разные схемы образования, приходят к дневной поверхности практически одновременно (допускается расхождение ± 0,002 с), то амплитуды этих волн надо складывать, учитывая их знаки. Подсчитав амплитуды всех кратных волн, надо выбрать волну с максимальной амплитудой и считать её основной, доминирующей помехой:

, (6)



Полученные значения амплитуды «сигнала» (волны, отраженной от «целевого» горизонта) и «помехи» (амплитуда кратной волны) позволяют вычислить отношение «сигнал- помеха» по следующей формуле:

, (7)



Величина, обратная отношению «сигнал-помеха» (1/D), называется степенью подавления кратной волны. Она является основным параметром, определяющим выбор кратности системы наблюдения в МОГТ-2D [9].

---

4.10. Расчёт оптимальной системы наблюдений МОГТ

Задача конструирования оптимальной системы наблюдений методом ОГТ заключается в подборе таких параметров системы наблюдения МОГТ, которые обеспечивают подавление кратной волны в D раз во всём диапазоне частот спектра полезной волны (f_н < f < f_в) [10].

Граничные частоты (f_н, f_в) спектра полезной отражённой волны должны определяться в результате спектрального анализа колебаний. В качестве нижней границы спектра волны обычно выбирают частотный диапазон 15-20 Гц, верхнюю граничную частоту выбирать, исходя из общих соображений, на уровне 70-80 Гц. [10].

Для расчёта параметров оптимальной системы наблюдений необходимы также следующие исходные данные:

1/D – требуемая степень подавления кратной волны;

δ – относительный фазовый сдвиг.

4.11. Расчёт функции запаздывания

Для нахождения относительного фазового сдвига, необходимо рассчитать: годограф ОГТ полезной волны, годограф ОГТ кратной волны, кинематические поправки, остаточный годограф, функцию запаздывания (рис.5) [10].

Годограф ОГТ рассчитывается по следующей формуле:

, (8) где х задаётся с шагом 100 м до x_max = Н_ц,гр, где t₀ = 1,2 (c) – время полезной волны.

Годограф кратной волны имеет вид:

, (9)

Для определения средней скорости кратной волны надо просуммировать мощности всех пластов, через которые проходит кратная волна, и поделить суммарный путь на время t_0кр:

, м/с (10)

3880,65 (м/с)



Рис. 5 Годографы ОГТ и кратной волны

В процессе обработки сейсмозаписей в методе ОГТ необходимо ввести кинематические поправки, рассчитанные в зависимости от средней скорости V_ср и времени t_0ц. Расчёт кинематических поправок производится по формуле:

---

, (11)

После ввода кинематических поправок исправленное время однократно отраженной волны равно:

, (12)

Остаточный годограф кратной волны рассчитывается по формуле:

, (13)

Функцию запаздывания кратной волны τ_(x) (рис.6) определяют как разность между исправленным за кинематику временем t_ост(x) и временем t_0кр на пункте возбуждения:

, (14)



Рис.6 Функция запаздывания кратной волны

Таблица 2

X	tx	tкр	tкин	tисп	tост	τ
0	3,8589	1,7253	0	3,85892	1,72528	0
100	3,8590	1,7260	7,5E-05	3,85893	1,72592	0,00064
200	3,8592	1,7281	0,0003	3,85894	1,72783	0,00255
300	3,8596	1,7317	0,00067	3,85896	1,73101	0,00573
400	3,8602	1,7366	0,00119	3,85898	1,73545	0,01017
500	3,8609	1,7430	0,00187	3,85901	1,74113	0,01585
600	3,8617	1,7507	0,00269	3,85905	1,74805	0,02277
700	3,8628	1,7598	0,00366	3,8591	1,75618	0,0309
800	3,8639	1,7703	0,00478	3,85915	1,7655	0,04022
900	3,8653	1,7820	0,00605	3,85921	1,77599	0,05071
1000	3,8667	1,7951	0,00747	3,85928	1,78763	0,06235

---

Результаты расчётов

1. 
   τ_max = 0,06
   
2. 
   X_max = 1000
   

При x = 0,5*X_max , Δτ = 0,025

Ϭ = 0,42

Глава 5. Ожидаемые результаты геофизических работ.
В результате проведения работ можно ожидать следующие результаты:

• 
  детальное уточнение геологического строения участка недр;
  
• 
  тектоническое строение района;
  
• 
  выделение продуктивных участков;
  
• 
  выделение продуктивных горизонтов;
  
• 
  скоростная характеристика разреза.
  

По результатам сейсморазведочных работ будут построены геологический разрез по линии I-II (Приложение), а также будет составлен окончательный геологический отчёт.

---

Смотрите также файлы

• Жиынты б.docx

• Методические рекомендации по организации и проведению занятий по радиационной, химической и биологической защите.docx

• 3 ітарау. Тиімді командаларды ру технологиялары.docx

• Решение по указанным вопросам должны быть обоснованными и учитывать, как требования по качеству изделий, так и технологические требования.docx

• Техника безопасности в тренажёрном зале.docx