Система пожарной сигнализации - совокупность установок пожарной сигнализации, смонтированных на одном объекте и контролируемых с общего пожарного поста.

Соединительные линии - провода и кабели, обеспечивающие соединение между компонентами системы пожарной сигнализации.

Тепловой пожарный извещатель – пожарный извещатель, реагирующий на определенное значение температуры и (или) скорости ее нарастания (по НПБ 85-00).

Точечный пожарный извещатель (дымовой, тепловой) - пожарный извещатель, реагирующий на факторы пожара в компактной зоне.

Установка пожарной сигнализации - совокупность технических средств для обнаружения пожара, обработки, представления в заданном виде извещения о пожаре, специальной информации и/или выдачи команд на включение автоматических установок пожаротушения и технические устройства.

Шлейф пожарной сигнализации - соединительные линии, прокладываемые от пожарных извещателей до распределительной коробки или приемно-контрольного прибора.
4. Особенности работы пожарных извещателей, определяющие область их применения
Пожарные извещатели пламени
Обнаружение загораний по электромагнитному излучению, исходящему из зоны горения

Основные понятия. Спектры излучения. Инфракрасный спектр

В 1846— 1848 гг. опытами с интерференцией, дифракцией и поляризацией инфракрасного излучения было доказано, что это излучение отличается от видимого только длиной волны.

Эксперименты с инфракрасным излучением подтвердили электромагнитную теорию Максвелла и показали, что инфракрасные лучи являются частью общего спектра электромагнитных колебаний.

Как и всякое электромагнитное колебание, инфракрасное излучение можно охарактеризовать длиной волны X, частотой колебаний с и скоростью распространения. Эти параметры связаны между собой соотношением

Х=с/f (1.1)

где с = 300 000 км/с—скорость распространения электромагнитного излучения в вакууме (показатель преломления n = 1); для среды с показателем преломления n = 1 скорость распространения электромагнитного излучения

---

v = с/n. (1.2

В инфракрасной области спектра вместо понятия частоты колебаний f часто используют волновые числа. Волновым числом w называется величина, обратная длине волны

W= 1/x=f/c

Нижняя граница инфракрасного излучения находится на границе видимого излучения, т. е. имеет длину волны 0.76 мкм.

Было доказано, что радио- инфракрасные излучения можно создать одними и теми же методами.

Принято считать длинноволновой границей области инфракрасного спектра 1000 мкм или 1 мм.

Для удобства весь инфракрасный спектр излучения разделяют на три поддиапазона:

0,76 ... 1.5 мкм —коротковолновый (ближнее ИК-излучение);

1,5 ... 15 мкм —средневолновый;

15... 1000 мкм —длинноволновый (дальнее ИК-излучение).

Подразделение определяется главным образом областями использования этих излучений и приборами, применяемыми для их обнаружения.

Деление спектра электромагнитных колебаний на отдельные области дано в табл. 1.1.

Различают монохроматическое и интегральное излучения.

Монохроматическим называется излучение, лежащее в очень узком интервале волн от λ до λ + dλ. Все величины, относящиеся к данному интервалу длин волн dλ , обозначают индексом λ (например, Ф_λ) и к наименованию величины добавляют слово «монохроматическая» или «спектральная».

Таблица 1.1

Классификация спектра электромагнитных колебаний	Области спектра	Длина волны в наиболее употребляемых единицах
Низкочастотные колебания	инфразвуковые	>18000 км
	звуковые	18000—18 км
	длинные	18 000-2 000 м
	средние	2000—200 м
Радиоволны	промежуточные	200-50 м
	короткие	50-10 м
	ультракороткие	10 м—1 см
	микроволны	1 см—1 мм
Инфракрасное излучение	длинноволновое	1 000—15 мкм
	средневолновое	15—1.5 мкм
	коротковолновое	1.5—0,76 мкм
	красное	760—620 нм
	оранжевое	620-590 нм
Видимое излучение	желтое	590—560 нм
	зеленое	560-500 нм
	голубое	500—480 нм
	синее	480—450 нм
	фиолетовое	450—400 нм
Ультрафиолетовое излучение		400—5 нм
Рентгеновское излучение		5-0,01 нм
Гамма-излучение		менее 0,01 нм

---

Отношение среднего значения величины, взятой в рассматриваемом малом спектральном интервале dλ , к ширине этого интервала называется спектральной плотностью величины.

Интегральным (или полным) называется суммарное излучение во всем интервале длин волн от λ = 0 до λ = 00 или в каком-то достаточно широком интервале от λ ₁ до λ ₂.

Различная преломляемость излучений с разными длинами волн дозволяет разложить излучение в определенном диапазоне на его монохроматические составляющие. Упорядоченное расположение этих составляющих по длинам волн называют спектральным распределением или спектром. В зависимости от природы излучения спектр может быть сплошным (непрерывным), линейчатым и полосовым (рис. 1.3).

Непрерывными спектрами излучения обладают разогретые жидкости и твердые тела. При больших давлениях излучение газообразных атомов и молекул имеет такой же спектр. Непрерывный спектр состоит из бесконечного числа спектральных линий, непрерывно следующих одна за другой.

Линейчатыми спектрами обладает излучение раскаленных газов паров. Такой спектр наблюдается при излучении возбужденных атомов или их ионов, которые находятся на таком расстоянии между собой, что их излучения можно считать независимыми.

Полосовые спектры характерны для излучения многоатомных молекул нагретых газов и паров, температура которых еще не достаточна для того, чтобы все молекулы были диссоциированы на атомы или ионы.

Смешанные спектры получаются в результате сложения нескольких различных спектров.

Инфракрасное излучение могут давать газы, пары, жидкие и твердые тела. Это излучение возникает при вращательных и колебательных движениях молекул. Так как подобное движение происходит, как известно, при нагревании, то любое тело. имеющее температуру выше абсолютного нуля (—273°С), является источником инфракрасного излучения.

При нагреве возможен переход электронов внешней орбиты атома одного энергетического уровня на другой. Такой переход сопровождается излучением энергии. Атомарные спектры излучения линейчатый характер и находятся в коротковолновой инфракрасной области (0,76 ... 2,5 мкм).

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ИК-ИЗЛУЧЕНИЯ

Излучение энергии происходит в результате колебательных и вращательных движений молекул тела, а также при переходе электронов внешней орбиты атомов с од­ного энергетического уровня на другой. Любое тело, имеющее температуру выше абсолютного нуля, непрерывно излучает энергию. Законы ИК- излучения устанавливают зависимость излучательной способности (излучательности) тела Me, от температуры и длины волны.

---

При падении потока излучения на тело, часть его может пройти через тело, часть — отразится, а оставшаяся часть поглощается, переходя в тепло, вызывающее увеличение температуры тела. Поглощательная способность тела характеризуется спектральным коэф­фициентом поглощения, α_λ, который является относительной величиной, показывающей какая часть падающей на поверхность тела лу­чистой энергии с определенной длиной волны поглощается им при температуре Т:

α_λ= Ф_{е, погл.}/Ф_{е, λ} (1.24)
Если какое-либо тело полностью поглощает все падающее на него излучение любой длины волны, т. е. если у этого тела α_λ = 1, то его называют абсолютно черным, или черным.

В природе не существует тел, имеющих cвoйcnвa абсолютно черного тела для всех длин волн. Даже такие черные на вид поверхности, как покрытые слоем сажи или платиновой черни, имеют поглощательную способность, близкую к единице лишь в ограниченном спектральном диапазоне; в длинноволновой инфракрасной области спектра их поглощательная способность становится заметно меньше единицы.

Излучение черного тела рассчитывается теоретически и под­чиняется ряду законов. И хотя абсолютно черного тела в природе не существует, знание законов его излучения дает возможность изучать закономерности излучения любых нагретых тел.

Закон Кирхгофа

Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной и поглощательной способностью тел.

Этот закон, выведенный немецким физиком Г. Кирхгофом в 1860 г., формулируется следующим образом: отношение спектральной плотности энергетической светимости любого тела Мe, _λ к спектральному коэффициенту поглощения этого телаα_λдля определенных длины волны, температуры и направления излучения есть величина постоянная для всех тел, независимо от их природы:

М_{е, λ1}/α_λ1= М_{е, λ2}/α_λ2=…=М_{е, λ}/α_λ=const сonst, (1.25)
где М_e, _λ - спектральная плотность энергетической светимости черного тела;

α_λ— спектральный коэффициент поглощения черного тела.
Так как для черного тела α_λ= 1, то закон Кирхгофа может быть представлен в таком виде:

М_{е, λ}/α_λ=…=М_{е, λ} = f(λ, Т). (1.26)

Уравнение (1.26) связывает излучение реальных тел с излучением черного тела. Из этого уравнения следует, что

---

спектральная плотность энергетической светимости любого тела равна произведению его спектрального коэффициента поглощения на спектральную плот­ность энергетической светимости черного тела

М_{е, λ} = α_λ М_{е, λ} (1.27)

Из выражения (1.27) видно, что излучательная способность тела тем больше, чем выше его поглощательная способность, т. е. чем больше тело поглощает энергии, тем болыпе оно излучает. Поскольку для черного тела поглощательная способность является наибольшей (α_λ = 1), то оно при данной температуре излучает максимальное количество энергии.

Закон Кирхгофа справедлив не только для монохроматического, но и для интегрального излучения при данной температуре, т. е.

Мe =αМe (1.28)

где α — интегральный коэффициент поглощения тела при температуре Т.

В соответствии с законом сохранения энергии, для любого тела

α_λ+ ρ_λ+τ_λ = 1, (1. 29)

где ρ_λ и τ_λ — коэффициенты отражения и пропускания.

Поэтому для непрозрачных тел с τ_λ = 0, α_λ= 1- ρ_λ , т. е. по закону Кирхгофа тела с хорошей отражающей способностью являются плохими излучателями, а тела, хорошо поглощающие излучение в данной спектральной области, хорошо излучают в этой области спектра.

Закон Стефана—Больцмана

В 1879 г. австрийский физик Й. Стефан, изучая результаты экспериментов с нагретыми телами, установил, что интегральная излучательная способность тел пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры их нагрева.

В 1884 г. немецкий ученый Л. Больцман теоретически показал, что предположение И. Стефана справедливо только для черного тела.

Закон Стефана—Больцмана формулируется следующим образом: энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры:

M_e=σT⁴ (1.30)

Где σ =5,67 х 10 ^-8 Вт/(м²-градус⁴) абсолютная температура тела.

Из формулы (1.30) видно, что увеличение температуры нагрева приводит к резкому возрастанию излучения черного тела, так как температура входит в формулу в четвертой степени.

Для черного тела с площадью S поток энергии излучения (в ваттах) будет равен

Фе = Mе S =σ S T⁴. (1.31)

По формуле (1.31) находят поток излучения черного тела с площадью S в пределах полусферы. Практически часто представляет интерес определять поток излучения в заданном направлении и облученность площадки

---

Смотрите также файлы

• Влияние религии на мировоззрение и поведение людей.docx

• Защита данных от несанкционированного доступа Задание 1. Создать текстовый документ, внутри которого придумать и напечатать пять вариантов трудновзламываемых.docx

• 2 Производство, разливка и рафинирование.docx

• Урока Основы робототехники.docx

• Отстік азастан Мемлекеттік Фармацевтика Академиясы алыпты жне патологиялы физиология кафедрасы.doc