Файл: Лекции по физике.doc

Сильные и слабые взаимодействия проявляются в атомных ядрах и в мире элементарных частиц. Они действуют на малых расстояниях: сильные – на расстояниях порядка 10^-15м, слабые - на расстояниях порядка 10^-18м.

В макромире, который только и изучает классическая механика, от сильных и слабых взаимодействий можно отвлечься.

В механике различают гравитационные силы, упругие силы и силы трения. Упругие силы и силы трения являются по своей природе электромагнитными.

2.4.1. Сила гравитации, сила тяжести и вес

Сила гравитационного взаимодействия двух материальных точек

Здесьr – расстояние между точками, m₁ и т₂ – их массы, G - коэффициент пропорциональности, называемый гравитационной постоянной, . Вблизи поверхности Земли все тела падают с одинаковым ускорением, которое называют ускорением свободного падения и обозначают буквой g, g = 9,81м/с². Отсюда вытекает – на всякое тело действует сила, которую называют силой тяжести (рис. 1, 2).

Вес тела – это сила , с которой тело действует на подвес или опору вследствие гравитационного притяжения к Земле (рис. 1, 2).

2.4.2. Упругие силы

Они возникают при деформации тела и направлены в сторону обратную смещению (рис. 3). Для малых деформаций справедливо (закон Гука):

, (7)

где k – коэффициент пропорциональности.

Для пружины он называется коэффициентом жесткости, измеряется в Н/м.

2.4.3. Силы трения

Они появляются при перемещении соприкасающихся тел или их частей друг относительно друга.

Трение, возникающее при относительном перемещении тел называется внешним трением; если при этом нет смазки, то трение называют сухим

Рис. 4

, (8)

т.е. сила трения пропорциональна величине силы нормального давления ,– коэффициент трения, безразмерная величина. Он зависит от природы и состояния трущихся поверхностей, а в случае скольжения – еще и от скорости тела.

Трение между частями одного и того же сплошного тела (например, жидкости или газа) называется внутренним трением. Для него при небольших скоростях

, (9)

где r – коэффициент сопротивления, имеющий размерность (кг/с).

Л е к ц и я № 3. З а к о н с о х р а н е н и я и м п у л ь с а

Совокупность тел, выделенных для рассмотрения, называется механической системой.

Тела системы могут взаимодействовать как между собой, так и с телами, не входящими в систему. В соответствии с этим силы, действующие на тела системы, подразделяются на внутренние и внешние.

Система, в которой внешние силы отсутствуют, называется замкнутой.

Для замкнутой системы остаются постоянными (сохраняются) три физические величины: импульс, энергия и момент импульса.

Соответственно формулируются три закона сохранения.

3.1. Закон сохранения импульса

Рассмотрим систему, состоящую из n материальных точек. Обозначим через силу, с которой материальная точкаk действует на i -ю материальную точку (т.е. – это внутренняя сила). Обозначим через, результирующую всех внешних сил, действующих наi-тую материальную точку. Тогда, согласно второму закону Ньютона

(1)

Сложим все эти уравнения

(2)

Согласно третьему закону Ньютона каждая из скобок равна нулю. Следовательно, сумма внутренних сил, действующих на тела системы всегда равна нулю, т.е.. (3)

С учетом этого из (2) получим . (4)

Введем понятие импульса системы . (5)

С учетом этого из (4) находим , (6)

где , т.е.производная по времени импульса системы равна геометрической сумме внешних сил, действующих на тела системы.

Если , то соответственно и, следовательно,

. (7)

Итак, если геометрическая сумма внешних сил, действующих на систему, равна нулю, то импульс системы сохраняется, т.е. не изменяется со временем. В частности, это имеет место, когда система замкнута: .

Импульс замкнутой системы сохраняется.

Это утверждение представляет закон сохранения импульса – фундаментальный закон природы, не знающий никаких исключений. В таком широком понимании закон сохранения импульса не может рассматриваться как следствие законов Ньютона.

Оказывается, в основе закона сохранения импульса лежит однородность пространства: т.е. одинаковость свойств пространства во всех его точках.

Однородность пространства означает, что если замкнутую систему перенести из одного места в другое, поставив при этом все тела в ней в те же условия, в каких они находились в прежнем положении, то это не отразится на ходе всех последующих явлений.

3.2. Центр масс и закон его движения

В динамике широко используется понятие центра масс системы материальных то чек, который обычно обозначают буквой С. Положение центра масс определяется радиусом-вектором

. (8)

Здесь m_i – масса i-той материальной точки, – радиус-вектор, задающий положение этойточки, – суммарная масса системы.

Отметим, что в однородном поле сил тяжести центр масс совпадает с центром тяжести системы. Скорость центра масс

, (9)

где –импульс системы. Согласно (9) импульс системы

. (10)

Подставив (10) в (6), получим уравнение движения центра масс

. (11)

Таким образом, центр масс движется так, как двигалась бы материальная точка с массой, равной массе системы, под действием результирующей всех внешних сил, приложенных к телам системы.

Для замкнутой системы и, следовательно, [см. (11)]

, (12)

это означает, что центр масс замкнутой системы движется прямолинейно и равномерно, либо покоится.

Система отсчета, относительно которой центр масс покоится, называется системой центра масс. Эта система инерциальна.

3.3. Реактивное движение. Движение тел с переменной массой

Имеется много явлений, в основе которых лежит закон сохранения импульса. Например, полет ракет (и работа реактивных двигателей) основаны на том, что в результате выбрасывания из сопла газов, ракете сообщается такой же импульс, который уносят с собой газы. Впервые мысль о возможности такого применения реактивных двигателей была высказана Кибальчичем в 1881 г. Выведем уравнение движения материальной точки с переменной массой на примере движения ракеты.

Пусть m(t) – масса ракеты в произвольный момент времени t, – ее скорость в тот же момент времени, а – скорость убыли ее массы [ = (dm/dt)] за счет истечения газов. Импульс ракеты в этот момент будет . В следующий момент времени (t+dt) ракета будет иметь массу , а ее скорость получит приращение и будет равна . Отделившиеся от ракеты газы будут иметь относительно Земли скорость . Тогда импульс ракеты в момент времени(t+dt) равен: , импульс газов . Изменение импульса всей системы (ракета + ее газы) за время dt будет равно:

(13)

В уравнении (13), как членом второго порядка малости можно пренебречь. Согласно второму закону Ньютона скорость изменения импульса за времяdt равна внешней силе, действующей на это тело за это время, т. е.: . С учетом (13) находим

(14)

или , (15)

где – скорость истечения газов относительно ракеты. Уравнение (15) называют уравнением Мещерского или уравнением движения точки с переменной массой. Если, то уравнение (15) переходит в уравнение вида: