Файл: Яковлев В.В.- Особенности вращения.Часть 5 - 2018.pdf

41 

Рисунок 11-9. Претенденты на валентные состояния ядер от гелия до неона 

Рисунок 11-10. Претенденты на валентные состояния ядер от натрия до кремния 

Рисунок 11-11. Претенденты на валентные состояния ядер от фосфора до аргона 

Рисунок 11-12.  Претенденты на валентные состояния ядер от калия до ванадия 

Рисунок 11-13.  Претенденты на валентные состояния ядер от хрома до железа 

42 

Рисунок 11-14.  Претенденты на валентные состояния ядер кобальта и никеля 

Легко  заметить,  что  вплоть  до  марганца  существует  линия  изотопов  с 
периодичностью  увеличения  количества  валентных  протонных  лепестков 

вокруг  инертного  кора,  являющегося  ядром  атома  благородного  газа. 
Сначала  кором  служит  ядро  He4(0+),  его  меняет  ядро  Ne20(0+),  затем 

кором  становится ядро  Ar36(0+).  Новый ряд с  кором  Ar36(0+)  отличается 
от  двух  предыдущих  рядов  тем,    что  в  нѐм  осевое  удлинение  начинает 

компенсироваться утолщением диаметра дополнительными нейтронами. 
Можно  составить  последовательность  аналогов    с  двумя  предыдущими 

рядами: 
Ar36  - аналог ядер He4, Ne20; 
K39  - аналог ядер Li7, Na23; 
Ca40  - аналог ядра Mg24; 
Sc45  - аналог ядер B11, Al27; 
Ti48  - аналог ядер C12, Si28; 
V51  - аналог ядер N15, P31; 
Cr52  - аналог ядер O16, S32; 
Mn55 - аналог ядер F19, Cl35. 

Рисунок 11-15. Сравнение структуры ядра Fe52(0+) с ядрами благородных газов 

Логично  было ожидать,  что следующим  кором  станет  ядро  Fe52(0+)  или 
Fe58(0+). Но ядро Fe52 слишком длинное  – его длина (8 нуклонов) почти 

в два раза больше диаметра (5 нуклонов). Именно поэтому ряд изотопов с 
таким  кором становится  нестабильным.  Наша  модель  предсказывает,  что 

совокупность  атомов  с  инертными  ядрами  Fe52(0+)  или  Fe58(0+)  тоже 
должна  быть  благородным  газом.  По  аналогии  с  предыдущими  рядами 

можно  также  составить  два  полных  параллельных  ряда  на  основе  кора  
Fe52(0+) или кора Fe58(0+):

1.Fe52(T

1/2

=8,28h) 

2. Fe58(stable) 

- аналог ядер He4, Ne20; 

1.Co55(T

1/2

=17,5h) 

2.Co61(T

1/2

=1,65h) 

- аналог ядер Li7, Na23; 

1.Ni56(T

1/2

=6,08d) 

2. Ni62(stable) 

- аналог ядер Mg24; 

1.Cu59(T

1/2

=81,5s) 

2. Cu65(stable) 

- аналог ядер B11, Al27; 

43 

1.Zn60(T

1/2

=2,38m) 

2. Zn66(stable) 

- аналог ядер C12, Si28; 

1.Ga63(T

1/2

=32,4s) 

2. Ga69(stable) 

- аналог ядер N15, P31; 

1.Ge64(T

1/2

=63,7s) 

2. Ge70(stable) 

- аналог ядер O16, S32; 

1.As67(T

1/2

=42,5s) 

2. As73(T

1/2

=80,3d) 

- аналог ядер F19, Cl35; 

На  самом  деле  новый  ряд  начинается  с  ядра  меди.  У  меди 

стабильные  изотопы  Cu63  и  Cu65.  Соответственно  новым  кором  должно 
быть не ядро железа, а ядро  Ni60 или   Ni62. Такое возможно только при 

новой  коренной  перестройке  структуры  ядра.  Именно  эта  коренная 

перестройка  и  должна  быть  причиной  дальнейшего  последовательного 
уменьшения удельной энергии связи нуклонов в ядрах атомов. 
 

44 

Литература 

1.  Ареф  Х.,  Мелешко  В.В.,  Губа  А.А.,  Гуржий  А.А.  Равномерно-вращательные 

конфигурации  точечных  вихрей.  ISSN  1561  -9087  Прикладна  гiдромеханiка. 
2007. Том 9, N 2-3. С. 5 – 24 

2.  Грызинский  М.  Об  атоме  точно.  Семь  лекций  по  атомной  физике:  Труды  V 

Сибирской  междисциплинарной  конференции  “Математические  проблемы 
физики  пространства-времени  сложных  систем”  (ФПВ-2004).  Новосибирск,    
14-20 июля 2004 г. Серия “Библиотека конференции”, выпуск 1. -93 с. 

3.  Яковлев  В.В.  Особенности  вращения.  Часть  1.  Исторический  обзор 

представлений  об особенностях явлений гидродинамики. Пенза. 2017. 

4.  Яковлев  В.В.  Особенности  вращения.  Часть  2.  Взгляд  независимого  аналитика 

на вращение и на гидродинамические явления. Пенза. 2017.  

5.  Яковлев  В.В.  Особенности  вращения.  Часть  3.  Модель  электромагнитных  волн 

на основе новых представлений о гидродинамических явлениях. Пенза. 2018.  

6.  Яковлев В.В. Особенности вращения. Часть 4.  Модель элементарных частиц на 

основе новых представлений о гидродинамических явлениях. Пенза. 2018.  

7.  Stone  N.J.  Table  of  Nuclear  Magnetic  Dipole  and  Electric  Quadrupole  Moments. 

Oxford Physics, Clarendon Laboratory Parks Road.