Файл: Ритмодинамика.pdf

Рис. 182. Неизлучающая частица (а) изменила скорость, но не успела перестроить сдвиг фаз (б). Проявилось излучение, частица с тала видимой для окружающих

Таким образом, провед¸нный математический анализ показывает, что можно подобрать (указать) такие классы открыты х волновых объектов в тр¸хмерном пространстве, поле которы х локализуется в ограниченной области. Отметим, что этот вы вод имеет непосредственное отношение к физике элементарных ча- стиц.

14.Ритмодинамическая логика в электродинамике. Единообразный механизм взаимодействий

При¸мы ритмодинамической логики находятся в полном согласии с современными теоретическими представлениями электродинамики. Продемонстрируем это.

Положим, имеется поле электронных осцилляторов (спинорное поле). Функция поля этих осцилляторов в случае распрос т- раняющейся волны имеет вид:

t– время,

х – координата,

h – постоянная Планка, i=(–1)1/2.

Рассмотрим взаимодействие между полем электронных осцилляторов и внешним электромагнитным полем. Так, в теории поля взаимодействие между рассматриваемыми полями о писывается фазовым множителем в функции поля:

где: Y – функция поля до взаимодействия,

YÂÇ – функция поля в условиях взаимодействия,

Sо – функция действия, характеризующая воздействие электромагнитного поля на электронное,

ei Sh0 – фазовый множитель.

Находим обобщ¸нную энергию W для электронного поля:

Находим обобщ¸нный импульс П:

Из последних формул видно, что в результате введения фазового множителя в (3.51) для функции поля, в выражениях энергии, импульса (3.52, 3.53) появляется дополнительный член, который характеризует дефекты энергии и импульса электр онного поля.

L

ãäå: {Ax, Ay, Az, j} – четыр¸хмерный потенциал электромагнитного поля,

е – электрический заряд, с – скорость света.

«Дефекты» энергии и импульса, как это следует из последнего выражения (3.54), зависят от потенциалов электрическог о поля, которые ответственны за изменение фаз невозмущ¸нно го состояния поля электронных осцилляторов.

Теперь рассмотрим частный случай, когда первоначальный импульс электронных осцилляторов равен нулю (р=0), а функция действия So зависит только от скалярного потенциала, т.е.

Если в (3.55) выполнить переход от скалярного потенциала j к частоте n колебаний, то после такого перехода для функции So получим:

Сила реакции (сила) поля электронных осцилляторов на внешнее воздействие, как это следует из (3.53), вычисляется по формуле:

Полученная формула является новой применительно к теории поля и отображает связь реакции электронного поля на внешнее воздействие скалярным полем, с градиентом частоты.

Таким образом, импульсно-энергетические свойства волновой системы определяются изменением фазочастотных хара к- теристик этой системы.

Данный вывод, как показывает наш анализ, справедлив для всех волновых систем. И именно поэтому объединение взаимо - действий следует искать на пути привлечения фазочастотн ых характеристик волновых процессов.

В заключение обратим внимание на физическую интерпретацию выражения (3.58) для реакции поля.

а). Если между электронными осцилляторами, находящимися на расстоянии х имеется сдвиг частот Δν, то на них действует сила:

F = - h DnDx .

б). Если на систему из двух осцилляторов действует сила F, то между ними возникает частотный сдвиг, определяемый форму - лой:

Эти две физические ситуации присутствуют в различных местах настоящей монографии и отражают исключительную важность фазочастотных свойств волновых систем. Это так н а- зываемые две стороны одной физики процессов, ответственн ых за понятие сила.

15. РИТМОДИНАМИКА предсказывает?!

Мы привыкли перемещаться отталкиваясь. Эта привычка сформировала нашу логику, а по сути, заблокировала е¸ от бе зопорных способов перемещения. Вероятно поэтому многие наш и эксперименты – опорные. Но что будет происходить, если экс перименты проводить в условиях невесомости? Быть может, в та - ких экспериментах удастся нащупать путь к безопорному пе ре-

мещению? Во многих экспериментах мы просто не да¸м установке двигаться, а потому на выходе она, установка, вынужде на сбрасывать излишки энергии в виде направленного излучен ия (эффект Джозефсона, например).

В книге мы показали, что если создать сдвиг фаз между вибраторами, то многоэлементная антенна должна двигаться в к осмосе. Но как, например, будет вести себя в невесомости сверх - проводящее кольцо, если по нему ид¸т ток? Появится ли у коль ца векторная деформация или возрастающий во времени импуль с? Если ДА, то кольцо станет самораскручиваться.

Рис.183. То же самое может произойти, если мы создадим замкнутую в кольцо батарейку или замкн¸м в кольцо и зарядим цепочку плоских

конденсаторов

Выботочный анализ некоторых экспериментов показывает, что в них мы проходим мимо самого главного – мимо эффектов самодвижения. А ведь в этих эффектах кроется будущее новы х технологий, будущее новых способов передвижения во Вселе н- ной. Если что-то излучает, значит ему не дают двигаться.

Есть и новые объяснения старых экспериментов (идей), например ритмодинамический столбик-диод из металлов, хорош о проводящих электрический ток, т.е. имеющих малое сопротив - ление. Остановимся подробнее (рис. 184).

Рис.184. Ритмодинамический спайдер-диод состоит из набора п лотно прижатых друг к другу металлических пластин

На границах контакта металлов возникают спайдер-эффек- ты. Металлы так подобраны по частотным характеристикам, чтобы направление спайдер-эффектов во всех местах контак тов было одно. Если к изображ¸нной цепи подключить источник