Файл: ОТЧЕТПО ВЕНЕВИТИНОВО.doc

Корреляция начинается с выделения групп колебаний, относящихся к одной волне. Для этого могут быть использованы следующие признаки:

1. Синфазность колебаний. Группу колебаний можно отнести к одной волне, если она имеет плавные, достаточно протяженные и параллельные оси синфазности.

2. Повторяемость формы записи. Группу колебаний можно отнести к одной волне, если на трассах, соответствующих близко расположенным сейсмоприемникам, сохраняются основные особенности формы колебаний.

3. Изменения интенсивности. Группу колебаний можно отнести к одной волне, если она отделена от колебаний, зарегистрированных раньше или позже, некоторым промежутком относительно успокоения (уменьшения) амплитуды или, если наблюдается отчетливо выраженные вступления этой группы.

Трудности в корреляции и ее неоднозначность связаны с наложением (интерференцией) как полезных волн друг с другом, так и полезных волн и волн-помех. Образование зон интерференции связано с тем, что годографы различных преломленных волн, даже в простейшем случае горизонтально-слоистой среды, пересекаются. Поэтому при прослеживании преломленных волн необходимо тщательно анализировать динамические особенности записи. Особенно сложно проводить оси синфазности, когда кажущиеся скорости интерферирующих волн мало различаются, вследствие чего зоны наложения имеют большую протяженность. В этих условиях для обнаружения смены волн используют следующие признаки:

1. наличие на одних и тех же участках профиля двух волн с пересекающимся или сближающимися осями синфазности;

2. изменение формы записи;

3. быстрое изменение амплитуды волн;

4. изменение степени затухания волны с расстоянием;

5. изменение кажущейся скорости.

Перечисленные выше признаки выделения различных волн необходимо использовать как при анализе волнового поля, так и при корреляции волн в первых вступлениях. В последнем случае главное внимание должно быть уделено моментам вступления первых волн. В ряде случаев из-за фона микросейсм или изменения интенсивности записи на сейсмограммах не удается точно фиксировать моменты вступления преломленных волн, поэтому их прослеживают по одной из последующих фаз колебаний. Разница времени этой фазы и времени вступления волны составляет поправку за фазу t_ф. Поскольку для регулярной волны годографы всех фаз практически параллельны между собой, величину t_ф принимают постоянной для определенной фазы. Чтобы вычислить t_фследует найти такие трассы записи, на которых достаточно отчетливо наблюдаются как момент вступления волны, так и ее последующие фазы.

7. АНАЛИЗ ВОЛНОВОГО ПОЛЯ

Для анализа волнового поля используют сейсмограммы, полученные на максимально длинном взрывном интервале. В нашем случае это должны быть сейсмограммы, полученные на трех стоянках из одного пункта возбуждения. На этих сейсмограммах проводят позиционную и транспозиционную корреляцию волн всех регулярных фаз колебаний. Для корреляции волн в первых вступлениях используют “сильные” записи, для корреляции волн последующих вступлений – “слабые”. Определяют времена фаз и строят фазовые годографы. По годографам оценивают кажущиеся скорости. Далее по значениям кажущихся скоростей и форме сейсмических импульсов выделяют в волновом поле различные волны и присваивают им порядковые номера. Определяют интервал их прослеживания по расстоянию и по временам, число сильных фаз в импульсе, выделяют период (видимую частоту). Оценивают качество, по отношению к первым вступлениям, интенсивности выделенных волн. По соотношению кинематических и динамических признаков делают заключения о природе регулярных волн. Все полученные данные заносят в таблицу, а в тексте отчета делают описание волнового поля (волновой картины).

8. ПОСТРОЕНИЕ ГРАНИЦ

Построение сейсмических границ – определение их формы и глубины залегания – является одним из самых важных этапов интерпретации сейсмических материалов.

Работа проводится в следующей последовательности:

1. Построение на миллиметровой бумаге пар встречных годографов выделенных границ. Годографы должны быть построены на отдельных графиках (точнее временных разрезах). Масштаб горизонтальный: в 1 см – 10 м; вертикальный: в 1 см – 0,01 с. Как можно видеть на рисунке 4.2, изображающем обобщенную плоскость наблюдения, для построения первой границы можно использовать две пары встречных годографов – пара годографов, соответствующих положению пунктов взрыва на пикетах 30 и 140 и пара от ПВ на пикетах 140 и 195. Для построения второй границы надо использовать пару годографов от ПВ на пикетах 30 и 95.

2. Построить по методу t₀(x) (см. ниже) для каждого годографа соответствующие им границы. Изображения сейсмических границ надо располагать непосредственно под временными разрезами (см. рис. 4.6). Масштаб горизонтальный: в 1 см – 10 м; вертикальный: в 1 см – 5 м. При расчетах использовать следующие значения средних скоростей, полученных по данным сейсмического каротажа, проведенного в скважине, находящейся на территории базы “Веневитиново”(см. табл. 4.1).

3. Если удастся выделить на сейсмограммах отраженную волну от второй границы, то можно с целью уточнения построить ее и по методу засечек для отраженных волн (см. ниже).

4. Построить сводный (полный) геологический разрез, для чего перенести на отдельный график по точкам все построенные ранее границы. Сводный разрез надо подписать следующим образом:

8.1. Построение преломляющей границы
приближенным методом t₀ (x)

Наиболее надежные количественные данные о глубине и форме преломляющих границ можно получить при использовании пары встречных годографов по продольным профилям.

Первоначальный вариант способа t₀(x) был предложен Г.А. Гамбурцевым в 1936 г. для построения криволинейных границ. Способ t₀(x) характеризуется сравнительно высокой точностью, он очень прост и не требует большой затраты труда.

Для определения положения преломляющей границы используется формула:

h = K t_0, (1)

по которой находят глубину залегания границы в любой точке полезного участка AB профиля (интервала, на котором имеются две встречные ветви увязанных во взаимных точках годографов преломленных волн. В этой формуле:

где и – время по прямому и обратному годографам в любой точке полезного участка профиля (рис. 4.6); T – взаимное время; – средняя скорость.

Для вычисления K необходимо знать среднюю скорость в покрывающей толще и граничную скорость V_г в преломляющем слое (sin I =  /V_г). Средняя скорость может быть определена по наклону годографа прямой волны (V = x/t) или по данным сейсмического каротажа.

Граничная скорость вычисляется по наклону разностного годографа, определяемого соотношением

(2)

Граничная скорость приближенно равна удвоенной кажущейся скорости, определяемой по разностному годографу V_k = x/t.

V_г  2V_p. (3)

Рис. 4.6. Построение преломляющей границы способом t₀

Чтобы определить граничную скорость и положение преломляющей границы, используют графический прием построения линий t_p(x) и t₀(x):

1. На плоскости годографа проводят горизонтальную прямую взаимного времени Т (при различающихся в пределах случайных ошибок и и за Т принимают среднее значение.

2. Для точек x₁, x₂, x₃, ..., x_n (см. рис. 4.6) внутри полезного участка АВ измерителем снимают разность между прямой Т и точками обратного годографа. Эту разность сразу же откладывают вверх (для получения линии t_p) и вниз (для линии t₀) от соответствующих точек прямого годографа.

Снимая значения времени с кривой t₀(x) и используя вычисленное значение коэффициента K, по формуле (1) определяют эхо-глубину преломляющей границы. Ее откладывают по вертикали от соответствующих пикетов вниз и проводят через полученные точки осредняющую линию.

9. РЕЗУЛЬАЫ ПОСТРОЕНИЯ ГРАФИКА ГОДОГРАФОВ И ПОСТОРЕНИЕ ПРЕЛОМЛЯЮЩЕЙ ГРАНИЦЫ ПО ДАННЫМ СЕЙСМОГРАММ.

В процессе обработки данных, имеем приложение №7, на котором построен график годографов и граница по данным сейсмограмм (которые были получены в районе г. Майкоп, респ. Адыгея).

В данном приложении изображены годографы головных волн, с определенными пунктами взрыва: ПВ 0, ПВ 115, ПВ 235.

Для построения разностного годографа берутся пары годографов, расположенных на промежутках от 30м до 90м, от 140м до 195м и от 30м до 195м. В данных промежутках учитываются графики годографов без помех, создаваемых прямыми волнами. Построение преломляющей границы и разностного годографа на всем изучаемом промежутке невозможно в силу отсутствия нагоняющих годографов.

Также прилагается таблица расчетов построения графиков годографов, разностных годографов, графика t₀ и преломляющих границ.

Годограф прямой волны 1

Годограф прямой волны 2

Годограф прямой волны 3

Годограф прямой волны 4

Ряд 1 – четвертичные отложения

Ряд 2 – кварцевые пески верхнего плиоцена N₂³kr

Ряд 3 –Зеленовато-серые глины петинского горизонта верхнего девона D₃pt

Ряд 4 – Пачка глин и аргиллитов с прослоями известняков D₃sm

Ряд 5 – Толстоплитчатые пелитоморфные известняки верхнещигровского горизонта D₃šč

3. ГЕОРАДИОЛОКАЦИЯ.

Принцип георадиолокации заключается в том, что электромагнитные импульсы, излучаемые передающей антенной георадара, распространяются в подповерхностных отложениях и, если на их пути встречаются различающиеся по электромагнитным свойствами участки среды, отражаются от них, возвращаются к антенному блоку и фиксируются приёмной антенной. По времени прихода отраженного сигнала, ориентируясь на скорость распространения электромагнитного излучения в конкретной среде, можно определить глубину залегания отражающего объекта. На практике наиболее эффективными отражающими поверхностями являются границы раздела между средами, отличающимися по диэлектрической проницаемости.

Георадиолокационное зондирование было выполнено с двумя типами антенн – экранированной, работающей на частоте 900 МГц, и открытой дипольной, частотой 150 МГц. При этом использовался георадар "Zond – 12e". Результаты работ представлены на рис. 1 – 3.

Применение различных антенн определяется условиями проведения исследований и стоящими перед ними задачами. Дело в том, что глубинность зондирований закономерно уменьшается, а детальность исследований (разрешающая способность) возрастает по мере увеличения частоты зондирующих импульсов. Высокочастотные экранированные антенны в известной мере защищены от помех, обусловленных отраженными от наземных объектов сигналами. Однако, они подвержены влиянию неровностей микрорельефа поверхности зондируемых грунтов. Более низкочастотные открытые дипольные воздушные антенны менее чувствительны к поверхностным условиям проведения исследований и обладают бóльшей глубинностью, но не защищены от отражений от наземных объектов, которые могут существенно затруднить расшифровку зарегистрированного волнового поля.

Исследования были выполнены в режиме непрерывного зондирования, при котором в процессе измерений антенна радара постоянно перемещается над поверхностью изучаемой среды. Такая методика позволяет наиболее надежно выявлять вещественные и физические неоднородности в зондируемых средах. Пространственная привязка к местности осуществлялась с помощью мерной ленты или мерного колеса (одометра). При проведении исследований с антенной 150 МГц, антенна ориентировалась таким образом, чтобы минимизировать отражения от наземных объектов.

Рис. 1. Результаты георадиолокации с антенной 900 МГц

По результатам георадиолокации с антенной 900 МГц (рис. 1) было выявлено большое количество локальных объектов, расположенных в пределах глубин 0,5 – 1,5 м. Исследуемый разрез достаточно уверенно расчленяется до глубин около 3 м.

Рис. 1. Результаты георадиолокации с антенной 500 МГц

По результатам георадиолокации с антенной 500 МГц (рис. 1) было выявлено большое количество локальных объектов, расположенных в пределах глубин 0,5 – 1,5 м. Исследуемый разрез достаточно уверенно расчленяется до глубин около 3 м.

Результаты георадиолокации с антенной открытой 150 МГц позволяют исследовать разрез на большую глубину, но они искажены отражениями от наземных объектов, которые имеют вид гипербол (рис. 2).

Рис. 2. Результаты георадиолокации с дипольной антенной 150 МГц

Для устранения влияния отражений от наземных объектов была применена процедура миграции, что позволило выявить отражения от геологических слоев, залегающих на глубинах до 15 – 17 м.

Георадиолокация позволяет с высокой степенью детальности расчленять верхнюю часть разреза и выявлять локальные объекты различного происхождения.

Радиометрия

В ходе данной практики нами был проведен и изучен метод радиометрии с помощью аппаратуры СРП-68. Участок измерения располагался в лесу. На участке была разбита сеть профилей.

Данный метод позволяет нам определить радиационный фон на исследуемой территории.

Перед работой с помощью эталонного источника было проверено рабочее состояние аппаратуры. Показания прибора составили 15 mR/ч.

При выходе на полигон было определено фоновое значение, оно составило 4mR/ч.

На исследуемой территории мы прошли 9 профилей по 10 пикетов на каждом профиле.

В ходе работы мы обнаружили аномалию, которая находится в центральной части исследуемой территории. Максимальное значение было 42 мR/ч, а минимальное значение 1,5 мR/ч.

Фоновое значение в конце проверки составила 2,5 мR/ч.

Приборы сцинтилляционные геологоразведочные СРП-68.

Назначение.

Прибор сцинтилляционный геологоразведочный СРП-68-01 предназначен для поисков радиоактивных руд по их гамма-излучению и для радиометрической съемки местности, а также для радиометрического опробования карьеров и горных выработок. Приборы сцинтилляционные геологоразведочные СРП-68-02 и СРП-68-03 предназначены для гамма-каротажа скважин.

Приборы СРП-68 герметичны и выдерживают внешнее гидростатическое давление 3*10 Ра для пульта РПГ4-02 блока детектирования БДГ4-01 и 2,5*10 Ра для блоков детектирования БДГ4-02 и БДГ4-03.

Технические данные.

Приборы СРП-68 позволяют проводить измерение потока гамма-излучения в пределах от 0 до 1000 s ^-1 и мощности экспозиционной дозы в пределах от 0 до 3000 μR/h.

Диапазон измерений регистрируемого потока гамма-излучения разбит на следующие поддиапазоны, s^-1:

от 0 до 100

от 0 до 300

от 0 до1000

от 0 до 3000

от 0 до 10000.

Диапазон измерений мощности экспозиционной дозы гамма-излучения прибора СРП-68-01 разбит на следующие поддиапазоны μR/h:

от 0 до 30

от 0 до 100

от 0 до 300

от 0 до 1000

от 0 до 3000.

Устройство и работа радиометра.

Приборы СРП-68 представляют собой измерители потока и мощности экспозиционной дозы гамма-излучения. Принципы работы приоров основан на преобразовании физической информации в электрические сигналы с последующим измерением их параметров.

Приборы РСП-68 выполнены на полупроводниковых приборах с применением интегральных микросхем.

По функциональному назначению в приборах РСП-68 можно выделить следующие узлы: высоковольтный преобразователь; узел фотоэлектронного умножителя; усилитель; дискриминатор; линия; согласующий каскал, делитель частоты; нормализатор амплитуды, стабилизатор напряжения питания; измеритель средней скорости счет.

Указание мер безопасности.

В комплект прибора входит контрольный радиоактивный источник К-3А на основе изотопа кобальт-60, обращение с которым должно соответствовать нормам работы с радиоактивными веществами.

В блоках детектирования приборов СРП-68 вырабатывается напряжение 600-1500 вольт, необходимое для питания фотоэлектродных умножителей.