Файл: 1. Аналитические аспекты эффекта Шпольского 3.docx

Скачать файл
Заказать решение

ВУЗ: Не указан

Категория: Реферат

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 23.11.2023

Просмотров: 145

Скачиваний: 3

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

Особенности квазилинейчатых спектров

Квазилинейчатые спектры как метод анализа сложных органических смесей Несмотря на множества преимуществ, проблема происхождения квазилинейчатых спектров в привлекал внимание теоретиков. К.К. Ребане и В.В. Хижнякова, взялись дать теорию квазилинейчатых спектров, учитывая взаимодействие между примесной молекулой и остальным кристаллом[22]. Обычно в кристаллическом состоянии молекулы примеси фиксируются в одинаковых положениях на больших расстояниях друг от друга. Тем самым, отпадает возможность взаимодействия одинаковых близко расположенных молекул, которые могло бы дать размывание спектра за счет слабого снятия вырождений. А так же снимается влияние вращательных степеней свободы, уровни в случае больших молекул расположены настолько близко друг к друг, что они образуют квазиконтинуум.Факт исчезновения большого числа степеней свободы, в момент, когда молекулы сжимаются в кристалле. На самом деле возникает коллективные колебания решетки взамен, трансляционных и вращательных движений, они вовсе исчезают. Для макроскопического кристалла число данных колебаний огромно и, они должны образовывать квазинепрерывную последовательность, так же как в случае вращательных состояний в газе. Явно, что возбуждение примесной молекулы, включенной электронного перехода превратится в колебания решетки. Но в таком случае остается неясным, каким образом спектр кристалла освобождается от размывающего влияния этих колебаний решетки, которое должно бы создавать то же эффект, что квазиконтиннум вращательных состояний в газе. В этой связи Хижняков и Ребане обратили внимание на видимую связь между механизмом возникновения в твердом кристаллическом теле γ-линии с естественной шириной в эффекте Мессбауэра и узких линий в оптическом квазилинейчатом спектре[24]. При испускании γ-квантов часть энергии квантового перехода затрачивается на сообщение излучающему ядру кинетической энергии отдачи. В случае покоящегося свободного ядра энергия излучаемого фотона вследствие этого будет меньше энергии квантового перехода на величину где М - масса ядра. Благодаря этому излучаемая линия должна быть сдвинута относительно линии перехода без отдачи в сторону меньших частот на ту же величину R. Соответственно, при резонансном поглощении, опять-таки в силу закона сохранения импульса, энергии квантового перехода должна быть меньше на ту же величину R, чем энергия падающего фотона. В случае свободных ядер в газе, в след за, этим смещениям присоединяется еще доплеровские смещения вследствие теплового движения ядер источника и поглотителя. В результате кривые излучения и поглощения приобретают нормальный вид и максимумы их оказывается сдвинуты на величину 2R. Если излучающее ядро внедрено в кристаллическую решетку, то импульс отдачи ядра передается соседним атомам, в следствии чего передается часть энергии колебаниям решетки, т. е., иначе говоря, в следствие переходов в ядру рождаются фононы в решетке. Мёссбауэр, показал, что существует конечная вероятность таких переходов, которые не сопровождаются изменением внутреннего состояния кристалла. При этих переходах энергии излучаемого фотона в точности равна энергии квантового перехода в ядре и спектр состоит и невероятно узкой линии, практически с естественной шириной, не осложняемой никакими расширениями.Первоначально данное явление было объяснено просто тем, что в случае таких переходов отдача передается всему кристаллу в целом. И так как масса кристалла имеет огромную величину по сравнению с массой отдельного ядра, передача энергии при этих условиях должна быть пренебрежимо малой. Ввиду этого такие переходы называют обычно переходами без отдачи.Тщательный анализ ситуации показал, что это объяснение точно и существование переходов без изменения внутреннего состояния кристалла (без рождения фононов), когда импульс передается кристаллу целиком, не может быть понятно основе классической механики упругих соударений. На самом деле, безусловно, в момент испускания отдача получает прежде всего излучающее ядро. Эта отдача затем благодаря упругим связям излучающего атома с другими атомами решетки превращается в результате в коллективные колебания кристалла, увеличивая запас его тепловой энергии, т. е. за ней должны следовать фононными переходами. Подобным способом способен произойти, то что данные переходы не окажут влияния на ширину испускаемой γ-линии.Были даже такие предположения, что связи в кристалле настолько сильны, что атом, испытавший отдачу, должен увлечь за собой всю решетку. Но, это оказалось неверным. Элементарный подсчет, сделанный на основании классической динамики соударений, показа, что в среднем решетка получает вследствие отдачи ровно столько же энергии, сколько ее получает свободный атом, т.е.[24]. Это значит, что никакого влияния связей на γ-линию быть не должно так как решетка трактуется классически. На самом деле проблема, эксперимента обнаружившего существование γ-лини «без отдачи», разрешается тем, что проблема является квантовой, а не классической. Поэтому любой эффект связи обнаруживается, когда решетка описывается малыми квантовыми числами, т. е. при низких температурах. Анализ, проведенный Липкина, подводит к выводу, что включение излучающего ядра в кристаллическую решетку создает условия для «излучения без отдачи». Не потому, что ядро замораживается в решетке и не может испытывать отдачу, а главным образом потому, что благодаря связям в кристалле возникают не присутствующие в газ нулевые колебания, создающие предел для передачи энергии решетке[25]. Но так как вследствие правил сумм: Где R —импульс отдачи свободного атома при испускании γ-фотона, , — импульс атома перед испусканием γ-фотона. Скобки означают статистические «моменты»: —первый момент, т. е. математическое ожидание (среднее значение); — второй момент (дисперсия); ρ ( ) характеризует спектр конечного состояния решетки; -энергия начального состояния решетки. Формулы (1) и (2) совпадают с соответствующими формулами, выведенными на основе классической динамики соударений.Площади под кривой распределения энергии в конечном состоянии в случае «газа» и в случае кристалла должны быть одинаковы, это требование удовлетворяется лишь при условии, что в случае кристалла недостающая площадь осуществляется в вид дельта-функции при , которой и соответствует мёссбауэровская линия «без отдачи» (рис. 1). Рис.1. Теория эффекта Мессбауэра.а) Классический спектр газового источника; б) часть прошедшего спектра, соответствующая передаче положительной энергии; в) тот же спектр, что и (б), но с добавлением дельта-финкции[26].Существенно в окончательном выводе то, что испускание в виде широкого квазиконтинума и в виде линии Мёссбауэра суть два независимых процесса, осуществляемых альтернативно, каждый со своей вероятностью. В этом и заключается разгадка отсутствия влияния колебаний решетки на ширину линии без отдачи.Обратив внимание на механизм испускания оптического квазилинейчатого спектра, отчетливо сформулированный Ребане и Хижняков, возникает та же проблема, что и в случае эффекта Мёссбауэра: объяснение того, почему неизбежные коллективные колебания решетки не оказывают влияния на спектр. Речь идет о свойствах спектра, именно: 1) возникновение в твердом кристаллическом теле спектра с линиями, ширина которых порядка немногих обратных сантиметров, вместо наблюдаемых полос шириной в сотни и тысячи обратных сантиметров; 2) строго резонансный характер головной линии (переход 0'—0") спектра.В оптической части спектра импульс отдачи при испускании фотона невероятно мал по сравнению с отдачей при γ-излучении. В следствии возникновение резонанса в излучении и поглощении в оптической части спектра не встречает никаких препятствий в случае свободных молекул (в газе). Но когда молекула включена в кристаллическую решетку, условия изменяются и воздействие кристаллических колебаний должно сказываться на переходе 0'—0", так же как и на ширине линий.Не представляет труда заметить что данную роль, играющий импульс отдачи при испускании γ-фотона, в случае спектра флуоресценции в твердом теле должны играть неизбежные «тепловые» потери, обусловливающие стоксовский сдвиг. Даже в случае если бы эти потери не оказывали влияния на ширину линий, они должны были бы изменить резонанс между головными линиями в спектре поглощения и люминесценции совершенно так же, как импульс отдачи изменяет резонанс в случае γ-флуоресценции. В случае с квазилинейчатыми спектрами совпадение частот линий 0'—0" в поглощении и в эмиссии имеет место всегда и осуществляется в пределах ошибки измерения, т. е. или же, эв. Это свойство квазилинейчатых спектров имеет большое практическое значение, так как именно оно позволяет очень просто выполнять вибрационный анализ электронно-колебательного спектра. По существу, оно, конечно, неотделимо от механизма проявления узких линий, но его наличие с особенной точность показывает, что эффект возникновения квазилинейчатого спектра имеет мало общего с тривиальным эффектом сужения линий вследствие простого понижения температуры.Разберем этот вопрос подробнее и обратимся внимение прежде к случаю неорганических кристаллофосфоров. Выражение стоксовского сдвига в данном случае получило хорошее толкование вследствие применению  так именуемого способа конфигурационной координаты, примененного впервые Ф. Зейтцем. В тех моментах, когда в кристаллофосфоре имеется хорошо локализованный «центр» (простым примером служить щелочно-галоидный кристаллофосфор, активированный ионом таллия ТГ), можно построить модель потенциальных кривых, аналогичную той, какой пользуются в теории двухатомных молекул. Необходимо, однако, иметь в виду существенное различие между обоими случаями. В теории двухатомных молекул потенциальная кривая представляет зависимость потенциальной энергии молекулы от расстояния между ядрами. Вблизи минимума кривая является параболой в соответствии с моделью гармонического осциллятора, и минимум соответствует равновесному расстоянию ядер. В варианте кристаллофосфора кривая являет собой полную энергию решетки в зависимости от некой конфигурационной координаты, характеризующей расположение относительно «центра» соседних атомов (или ионов). Конечно, одной координатой такое расположение охарактеризовать полностью невозможно: необходима была бы самом деле многомерная поверхность. Однако для качественного результата можно пользоваться и одной координатой. Например, в случае превосходного локализованного центра и стремительного уменьшения взаимодействия между «центром» и атомами решетки важную роль играет только передвижение вдоль радиуса-вектора относительно «центра» и конфигурационной координатой может быть расстояние от «центра» до ближайших молекул решетки («дыхательная координата»). Очевидно, что электронное возбуждение «центра» меняет упругие силы взаимодействия между «центром» и решеткой, ввиду чего минимум кривой для возбужденного состояния смещен относительно минимума нижней кривой, как это и показано на рис.2. Рис.2. Схема к методу конфигурационной координаты.При возбуждении «центра» исходя из принципа Франка — Кондона происходит мгновенный переход с нижней кривой на верхнюю кривую по вертикали (АВ), т. е. расстояния между окружением и «центром» сохраняется. По этой причине система оказывается в состоянии с лишней потенциальной энергии, вследствие чего вокруг «центра» возникают колебания, быстро преобразующиеся в нормальные колебания решетки. Через промежуток времени порядка (сек) изображающая точка переходит в минимум верхней кривой, откуда через (сек) происходит переход в D нижней кривой. Здесь также система (центр — окружение) оказывается «нагретой» выше равновесной температуры, возникают колебания, вновь преобразующиеся в нормальные колебания решетки: оптическое поглощение и излучение «центра» сопровождается рождением фононов решетки. Что же касается стоксовского сдвига, то он определяется прямо по чертежу как разность АВ — CD.Число нормальных колебаний (осцилляторов) решетки огромно (оно равно 3N—6, где N — число молекул решетки). Благодаря этому энергия каждого осциллятора квантуется, если передаваемая энергия не слишком мала суперпозиция их будет иметь квазинепрерывную последовательность. Поскольку энергия квантового перехода распределяется между испускаемым фотоном и этим квазинепрерывным спектром колебаний решетки, в результате возникает размытый спектр.С необходимыми изменениями эти соображения могут быть перенесены на интересующий нас случай молекулярного кристалла с включениями в виде более или менее сложных молекул (а не простых ионов, как в неорганических кристаллофосфорах). Вследствие слабости взаимодействий между кристаллом-хозяином и молекулой примеси, молекула примеси находится в хорошо локализованной потенциальной яме. Этот локальный характер в данном случае выражен значительно более совершенным образом, нежели в случае постороннего иона в ионной решетке. Идеальный локальный центр, где внутренние связи во много больше связи с окружающей решеткой-хозяином. Поэтому можно рассматривать независимо друг от друга движение молекулы как целого, описываемое совокупностью координат Q ее центра тяжести, и движение электронов и ядер внутри молекулы, характерно совокупностью их координат q по отношению к центру тяжести. Рассматривая возбуждение молекулы в адиабатическом приближении (т. е. с помощью полуклассического принципа Франка-Кондона на основе обычных молекулярных потенциальных кривых), представление о локальных колебаниях (координаты q), какие есть внутримолекулярные колебания «центра». Они не входят в квазинепрерывный спектр кристалла, и кристалл играет для них роль термостата.Рассматривая движение молекулы, характеризуемое совокупностью координат центра тяжести Q, как целого относительно решетки. Можно повторить сказанное ранее о влиянии колебаний решетки на чисто электронный переход воспользоваться методом конфигурационной координаты. Результатом является размывание электронно-колебательного спектра, идентичный с обычным размыванием примесного электронного спектра в кристаллической среде. Источником этого размывания, является проявление фононов решетки, параллельно электронным переходом в примесной молекуле. И так, обычные электронные переходы в примесной молекуле, не в силах давать узкие и резонансные линия. Данные линии могут возникать только при определенных переходах, которые должны быть бесфононными, в полной аналогии с мёссбауэровскими переходами «без отдачи». Очевидно, в обоих случах мы имеем дело с явлением квантовым, и это именно обстоятельство является причиной необходимости применения низких температур.Возможность «бесфононных» переходов так же «бесфононных» линий была основана различными независимыми путями друг от друга Ребане К. К. и Хижняковым В. В. и Трифоновым Е. Д. Трифонов, проанализировал только математически выражения для вероятности колебательного состояния, которое проявляется в кристалле, когда в примесном центре происходит чисто электронный переход с энергией . В результате интеграл, выражающий плотность вероятности конечного колебательного состояния кристалла, расходится причем эта расходимость тесно связана с б-образной особенностью в точке . Это и доказывает возможность существования при этой частоте «бесфононного» перехода[27]. Хижняков и Ребане детально изучили условия возникновения оптического квазилинейчатого спектра. Вычитав в приближении Франка-Кондона вероятность перехода из исходного состояния кристалла в некоторое другое, когда в примесном центре происходит электронный переход, Хижняков и Ребане анализировали и изучали характер проявляющегося спектра с учетом воздействия осцилляторов решетки. Оказалось, что при всевозможных комбинациях состояний осцилляторов, при переходе между которыми внутреннее состояние кристалла не изменяется. Эти именно переходы между состояниями осцилляторов с идентичными колебательными квантовыми числами: 0—0, 1 — 1, 2—2 и т. д. Поскольку при таких переходах внутреннее состояние кристалла не изменяется, они ведут к возникновению узкой «бесфононной» линии. На самом деле из-за не идеальности кристалла различные примесные дентры находятся в разныхусловиях, что влечет за собой возникновение некоторой статистической ширины. Если между частотами осцилляторов нормального и возбужденного состояний имеется небольшая разница, это может повести к возникновению «сверхтонкой» структуры линии. Таким образом, наблюдаемые бесфононные линии должны быть на самом деле квазилиниями.Во все оставшихся переходах, когда квантовые числа осцилляторов начального и конечного состояний изменяются, должен проявиться размытый спектр. По теории Хижнякова и Ребане, в оптической области в указанных условиях возникает «аддитивный спектр», состоящий из линий и искаженного фона, абсолютно  таким образом же,  равно как это обладает роль в эффекте Мёссбауэра Основной результат своей теории авторы формулируют следующим образом: «Проведенное изучение показывает, что причина появления квазилинейчатых спектров Шпольского, что и возникновения эффекта Мёссбауэра: взаимодействие с колебаниями решетки не уширяет бесфононные линии, а сводится в основном к появлению фона». Хижняков и Ребане сориентировались, таким образом как и  с влиянием температуры в соответствие интенсивностей линий и фона. Оказалось, что с увеличением температуры происходит быстрое перераспределение интенсивности в пользу фона и, обратно, уменьшение температуры ведет к резкому повышению интенсивности линий за счет фона.Данные Ребане и Хижнякова: Проявление сплошного фона (размытой широкой полосы) одновременно с линиями и быстрое убывание интенсивности этого фона при падении температуры. Как правило, при 77° К фон и линии наблюдаются одновременно; при 20° К фон заметно ослабевает, а при 4° К - практически проподает. Возможность существования «сверхтонкой» структуры квазилиний. Обычная ширина линий даже при гелиевых температурах-порядка 1-5 см

2. Объекты и методика исследования2.1. Объекты исследованияВ качестве объектов исследования были выбраны замороженные н.-парафиновые растворы трифенилена и его производных при температуре 77 К. Они относятся к классу полициклических ароматических углеводородов. В таких растворах проявляются квазилинейчатые спектры, также они имеют метастабильный триплетный уровень, который эффективно заселяется при низких температурах [30]. Вследствие собственной геометрии трифенилен и его производные могут образовать микро и наноразмерные структуры. Например, трифенилены, измененные триазолами благодаря алкильным частям, формируют высокоупорядоченные колончатые структуры и высокопористые органогели в смеси циклогексана в твердом состоянии. Такие материалы проявляют высокую селективность к нитроароматическим соединениям в растворе и твердом состоянии [31].Трифенилен и его поли(гетеро)ароматические производные представляют собой интерес также в варианте химических потенциальных сенсоров для соединений полинитроароматических благодаря своим фотолюминесцентным свойствам и способности преобразовывать устойчивые не флуоресцентные π-комплексы с электрон-дефицитными субстратами. При таком взаимодействии производительность тушения фотолюминесценции зависит от скорости переноса электрона от полиароматического соединения (донора) к нитро- соединению акцептору.На основе трифенилена синтезированы соединения, имеющие сенсорные способности для бесконтактного выяснения присутствия нитроароматических соединений на поверхностях, воды в кислороде, в растворах неполярных растворителей, в сверхмалых концентрациях на основании изменения оптических свойств гашения фотолюминесценции. Микроволокна и нановолокна, приобретённые вакуум-возгонкой трифенилена при температуре 150-180 показали отличную селективность к парам нитробензола, что дает возможность для получение простых наноструктурированных материалов [32]. Трифенилен синтезируют из додекагидротрифенилена при обработке катализаторами переходными металлами или действием окислителей. В работе [40] трифенилен был получен при долгом нагревании в течение десяти часов тетрагидротрифенилена с селеном. Синтез трифенилена путем связи на первой стадии циклогексанона последовательно с NaOH, полифосфосфорной кислотой с получением додекагидротрифенилена, который на второй стадии обрабатывают катализатором. Отличающийся применением на первой стадии непрерывной экстракции при выделении додекагидротрифенилена, на второй стадии отличающийся использованием катализатора палладий на сибуните, атмосферы аргона, в ходе реакции с катализатором особо чистый трифенилен помещали на холодную поверхность.Принято считать, что полициклические ароматические углеводороды сравнительно стабильны при ультрафиолетовом облучении. Но за последнее время быстро возросло число работ, посвященных исследованию фотолитической деградации полициклических ароматических углеводородыв в растворах при температуре 77 К. К примеру, в работе M. Lamotte [33] оговаривается о формировании устойчивых люминесцирующих фотопродуктов трифенилена в метилциклогексане при 77 К. Показано, что процесс формирования фотопродукта является двухфотонным, а промежуточное состояние, поглощающее второй фотон, является нижним триплетным состоянием трифенилена. В настоящей работе исследованы фотопревращения молекул трифенилена в системах Шпольского. В качестве объекта был избран раствор трифенилена в различных парафинах при 77 К. Выбор пал на данное вещество потому, что трифенилен из круга соединений предоставляет фотопродукт с сильной флуоресценцией, отличающейся от флуоресценции родительского соединения. Концентрация трифенилена варьировалась в пределах от до М. На рис.3 приведена структурные формулы трифенилена, используемых в экспериментах [34]. Рис. 3. Структурная форма трифенилена (по системе IUPAC – 9,10-БЕНЗФЕНАНТРЕН). Молекулярная формула C18H18.Трифенилен – ангулярный орто-конденсированный углеводород, содержащий два линейно-аннелированных бензольных кольца.В работах [35-37] описаны квазилинейчатые спектры флуоресценции трифенилена. Спектр структурен в н.-гептане и н.-гексане, но в крайнем растворителе немного более резок. Линия 0-0 перехода в н.-гептане – 343,1 нм – ослаблена и объясняется запрещенным характером перехода [36], обусловленная высокой симметрией трифенилена (симметрия молекулы D3h – ось симметрии 3-го порядка).Трифенилен имеет ярко голубую фосфоресценцию большой длительности ( 16,0 с). В работе [38] был впервые получен квазилинейчатый спектр фосфоресценции раствора трифенилена в н.-гексане, затем эти же данные были упомянуты в работе [35]. Кинетика фосфоресценции трифенилена подробно изучена в работах [39, 40], произведены выводы, что при охлаждении до низких температур растворов ароматических углеводородов вследствие чего может проявляться образование микрокристаллов, искажающих спектр и кинетику люминесценции молекул. Наиболее коротковолновая линия спектра фосфоресценции 423,8 нм соответствует 0-0 переходу. Выход фосфоресценции много выше выхода флуоресценции, однако, идентификацию удобнее вести по спектрам фосфоресценции [41]. В работе [42] отмечены некоторые особенности кинетики затухания трифенилена. Двенадцать из них подчиняются строго экспоненциальному закону затухания с характерным временем затухания с. Исследованы двадцать три наиболее интенсивные линии трифенилена. Для пяти квазилиний в коротковолновой части характерно то, что в начале наблюдается более медленное и неэкспоненциальное затухание, которое после нескольких секунд становится экспоненциальным с тем же показателем, как и у остальных квазилиний. У шести квазилиний, находящихся в длинноволновой части спектра наблюдается отклонение от экспоненциального закона в первоначальном периоде затухания. Благодаря результатам авторы сделали вывод, что причиной нарушения экспоненциальности затухания фосфоресценции трифенилена является влияние триплет-триплетного поглощения.Основные люминесцентные характеристики трифенилена при 77 К, а именно время жизни триплетного уровня , частоты, соответствующие синглетным и триплетным переходам, а также полосы триплет-триплетного поглощения приведены в таблицах 1 и 2. Таблица 1.Основные характеристики в различных растворителях

3.2. Методы улучшения структуры спектров

Заключение

(3.9)

или

, (3.10)

где – время жизни молекул фотопродукта.

Рассмотрим кинетику изменения числа молекул трифенилена.

(3.11)

где число молекул трифенилена в триплетном состоянии.



(3.13)

Тогда интенсивность фосфоресценции трифенилена будет определяться выражением:

(3.14)

или

(3.15)

Для всех молекул трифенилена, получим:

(3.16)

где – стационарная интенсивность, – начальная интенсивность, при этом .



Рис. 9. Кинетика накопления фотопродукта трифенилена в н.-гептане при облучении лазером.

Оказалось, что скорость и интенсивность люминесценции образования фотопродукта существенно зависят от способа возбуждения. Наибольшая интенсивность свечения фотопродукта и скорость его накопления наблюдается при возбуждении лазером ЛГИ-21. При использовании дуговой ксеноновой шаровой лампы сверхвысокого давления ДКсШ-150 с фильтром 313 нм образование фотопродукта было существенно меньшим и нарастание его было не таким очевидным.

Насыщение фотореакции при лазерном возбуждении может быть вызвано двумя причинами. Первая – в силу каких-либо причин лишь часть молекул трифенилена, которая участвует в излучении, испытывает фотопревращение. Вторая – с наступлением динамического равновесия в случае, когда фотореакция обратима.

Если бы насыщение было обусловлено наступлением динамического равновесия между прямым и обратным процессами, то после прекращения возбуждения и выдержки образца в течение некоторого времени в темноте интенсивность люминесценции фотопродукта должна была бы уменьшиться. Однако выдерживание образца в темноте в течение времени, равного времени, после которого наступает насыщение интенсивность флуоресценции фотопродукта не изменяется. Это говорит о том, что обратная реакция отсутствует, из этого следует вывод о том, что наступление насыщения фотореакции не связано с наступлением динамического равновесия.


Больше всего подходит к результатам эксперимента предположения о том, что в случае насыщения фотореакции не все молекулы трифенилена участвуют в нем. Причины такой избирательности по отношению к превращению могут быть следующими. Нижнее триплетное состояние является, поглощающим вторым фотоном в промежуточном состоянии, то в фотопревращении будут участвовать только те молекулы, для которых разности энергий первого и второго триплетных состояний равна энергия квантов падающего излучения. Данное условие выполняется не для всех молекул, исключение служит монохроматическая подставка в триплетную полосу. Если в ширину полос триплет-триплетного поглощения существенный вклад вносит неоднородное уширение, то в фотореакции будут участвовать только часть молекул трифенилена, для которых монохроматическое излучение резонансно с триплет-триплетным поглощением[64]. Следовательно, с течением времени накопление фотопродукта прекращается, если лазерное возбуждение попадает в резонанс с триплет-триплетным поглощением для небольшого числа молекул. В момент ослабление интенсивности возбуждения в 3 раза интенсивность излучения фотопродукта стремительно спадает, что приводит к снижению его выхода. Затухание люминесценции получаемого фотопродукта происходит за время, меньшего 1 мкс, что указывает на флуоресцентный характер свечения.

Исследование показало, что при облучении лазером ЛГИ-21 в н.-парафиновых растворах трифенилена при 77 K в спектральной области 360-420 нм появляется излучение, приписываемое нами излучению фотопродукта. Таким образом, результаты исследований показали, что фотопревращение с образованием люминесцирующего фотопродукта могут испытывать центры, ответственные за квазилинейчатые спектры в системах Шпольского. Этот факт необходимо учитывать при анализе сложных органических смесей по квазилинейчатым спектрам люминесценции по следующим причинам. Во-первых, люминесценция фотопродукта усложняет анализ спектра, во-вторых, в результате фотопревращения происходит уменьшение концентрации исходного вещества и в-третьих, фотопродукт может интенсивно поглощать возбуждающий свет, в результате чего возбуждение отдельных компонент сложной смеси ослабляется, что способно послужить причиной к перераспределению интенсивности в спектре многокомпонентных смесей ПАУ.

3.2. Методы улучшения структуры спектров


Bибрационный анализ спектра фосфоресценции трифенилена в предположении, что частота наиболее коротковолновой линии соответствует 0-0 переходу, был выполнен в работе Д.М. Гребенщикова и В.А. Бутлара [36]. Однако, точно установить 0-0 переход им не удалось. Это вызвано следующими причинами: во-первых, в области 0-0 перехода спектра наблюдаются линии, относящиеся к спектру фосфоресценции примеси, которую было трудно отделить от основного вещества, во-вторых, в результате высокой симметрии молекулы трифенилена (см. рис. 3) линия в спектре фосфоресценции соответствующая 0-0 переходу очень слабая.

Соответствие размера и формы молекулы трифенилена и примеси, не позволяют методу жидкостной хроматографии полностью избавиться от примеси.

Если предположить, что наблюдаемая линия в спектре соответствует 0-0 переходу, тогда следует, увеличение интенсивности примеси относительно других линий обусловлено более низкой симметрией молекулы примеси, а первый триплетный уровень примеси несколько смещен относительно соответствующего уровня трифенилена.

Согласно предположению о соответствии размеров молекулы трифенилена и молекулы примеси, примесью является какая-то производная трифенилена. Были изучены имеющиеся в литературе спектры фосфоресценции следующих производных трифенилена: 1-азатрифенилена [65, 66, 67], 1,4-диазатрифенилена [65, 67], 1,3,5- трифенилбензола [68].

При очистке трифенилена было выделено 7 фракций. Наиболее интенсивные линии в спектре фосфоресценции раствора примеси в н.-гексане приведены в таблице 3. В этой же таблице приведены результаты измерений длин волн квазилиний спектра фосфоресценции примеси и длины волн 1-азатрифенилена, взятые из работы[66]. Есть хорошее соответствие длин волн, и распределение интенсивностей в квазилинейчатых спектрах примеси и 1-азатрифенилена.

Симметрия молекулы 1-азатрифенилена ниже, чем молекулы трифенилена, что согласуется с усилением линии, соответствующей линии 0-0 перехода для 1-азатрифенилена в сравнении с линией 0-0 перехода трифенилена.

В отсутствие реабсорбции излучения и дополнительных каналов дезактивации энергии триплетного возбуждения затухание фосфоресценции происходит по экспоненциальному закону. На рис. 10 представлена кривая затухания фосфоресценции фотопродукта по линии, соответствующей длине волны λ=




Рис. 10. Затухание фосфоресценции фотопродукта.

Для определения времени жизни триплетного состояния был построен этот график в полулогарифмическом масштабе (рис.11), из анализа полученного графика было определено время жизни триплетного состояния, которое составило =6,5±0,2 с исходя из уравнения y = -0,154x - 0,023, что в пределах ошибки измерения совпадает с временем жизни триплетного состояния 1-азатрифенилена в том же растворителе =6,5 с [65].



Рис. 11. К определению времени жизни триплетного состояния примеси трифенилена.

Сравнение спектров фосфоресценции примеси трифенилена и




Линии спектра фосфоресценции

примеси
Линии спектра фосфоресценции

1-азатрифенилена [66]

1-азатрифенилена.

№
λ, нм
Интенсивность
λ, нм
Интенсивность

1
426,6
о. о. и.
426,4
о. О. и.

2
434,4
и.
434,2
И.

3
437,3
ср.и.
437,1
ср.и.

4
439,6
сл.и.
439,4
сл.и.

5
441,4
ср.сл.и.
441,2
ср.сл.и.

6
445,6
ср.сл.и.
445,4
ср.сл.и.

7
451,3
ср.и.
451,1
ср.и.

8
452,5
и.
452,3
И.

9
454,7
ср.и.
454,5
ср.сл.и.

10
458,1
о.и.
457,9
о.и.

Примечание: о. и. – очень интенсивная, и. – интенсивная, ср. – средняя, сл. слабая.

Спектр фосфоресценции примеси, соответственно и кинетика совпадают с кинетикой и спектром 1-азатрифенилена в тех же условиях, что позволяет сделать вывод о том, что примесью в трифенилене является 1-азатрифенилен. Поскольку внедренные молекулы могут испытывать фотопревращение, была исследована возможность фотопревращения 1-азатрифенилена. Для этого образец 1-азатрифенилена облучался излучением азотного лазера в течение определенного отрезка времени. Следующим шагом фиксировались линия в спектре фосфоресценции 1-азатрифенилена, соответствующая 0-0 переходу. По изменению пиковой интенсивности указанной линии судили об изменении концентрации 1-азатрифенилена в раствора. Характерное время процесса фотопревращения примеси составляло 66 минут. С целью контроля считается ли реакция обратимой или нет, образец уже после облучения выдерживался в темноте в течение часа. Отсутствие изменений в интенсивности фосфоресценции указывают на необратимость фотореакции.

Таким образом, при взаимодействии лазерного излучения происходит необратимое фотопревращение 1-азатрифенилена. Продукты фотореакции не люминесцируют в видимой области. При этом хотя трифенилен так же подвергается фоторазложению, доля его молекул, участвующих в реакции столь незначительна, что изменение в интенсивности фосфоресценции за время неоратимого фотохимического превращения вещества, следовательно и уменьшение концентрации вещества и уменьшение интенсивности излучение вещества, примеси практически не наблюдается.

Молекулы трифенилена, ответственные за квазилинейчатые спектры фосфоресценции так же испытывают фотопревращение. Люминесцирующий фотопродукт образуется в результате такого фотопревращения, спектр которого не зависит от природы растворителя и совпадает со спектром фотопродукта, который наблюдали авторы [33] в метилциклогексане. Как и в метилциклогексане в н.-парафиновых растворах фотореакция является двухквантовой. Промежуточным состоянием, с участием которого происходит поглощение второго кванта, является нижнее триплетное состояние. Поэтому эффективность протекания такой фотореакции существенным образом зависит от заселенности триплетного уровня молекул, ответственных за квазилинейчатый спектр люминесценции.

Смотрите также файлы