Файл: Groda_Prikladnaya_mekhanika.pdf

Учреждение образования «Белорусский государственный технологический университет»

Конспект лекций по дисциплине «Прикладная механика»

раздел 1 «Теоретическая механика»

Для студентов I курса химико-технологических специальностей факультетов ХТиТ, ТОВ, ИДиП и студентов II курса специальности 1-43 01 06 «Энергоэффективные технологии и энергетический менеджмент» факультета ТТЛП.

Лекторы: доцент Грода Я.Г. доцент Бокун Г.С. ст. преп. Гапанюк Д.В.

Минск, БГТУ

2011 г.

Лекция 1

Аксиомы статики.

Условие равновесия сходящейся системы сил

• Введение Механика - наука о механическом движении и взаимодейст-

вии материальных тел.

Механическое движение – процесс изменения взаимного расположения материальных тел в пространстве.

Механическое взаимодействие – взаимодействие при котором тела изменяют характер своего движения либо происходит их деформация. Сила - мера взаимодействия тел либо частей одного и того же тела.

Основная задача механики. – определение положения и скорости тела в любой момент времени если они известны в некоторый начальный момент времени.

Историческая роль механики. Ее место в создании научной кар-

тины мира.

Разделы механики: статика, кинематика, динамика. Способы их изложения.

• Понятие раздела "Статика" и основные определения.

Статика - общее учение о силах и условиях равновесия материальных тел, подверженных их действию. Задачи статики:

1.приведение заданной системы сил к простейшему виду;

2.определение условий равновесия системы сил.

Роль моделей в механики. Модель материальной точки. Модель абсолютно твердого тела. Связь этих моделей с реальным миром.

Сила как векторная величина (модуль, точка приложения, направление). Единицы измерения силы. Понятие линии действия силы.

Понятие системы сил. Виды систем сил: плоские, пространст-

венные; сходящиеся, параллельные.

Понятие свободного тела и принцип освобождения от связей.

Понятие эквивалентных систем сил (если одну системы сил заменить другой, а движение тела не изменится).

Понятие уравновешенной системы сил (под ее действием тело может находиться в покое).

Понятие равнодействующей системы сил (если система сил эквивалентна одной силе то эта сила называется р.) и уравновеши-

2

вающей силы (равна по модулю равнодействующей и направлена в противоположную сторону).

Внешние и внутренние силы.

•Аксиомы статики

1.Если на свободное тело действуют две силы, то оно находится

всостоянии равновесия тогда и только тогда, когда F1=-F2. (модули сил равны и силы направлены в противоположные стороны)

2.Действие системы сил на АТТ не изменится если к этой системе сил добавить или отнять уравновешенную систему сил.

Следствия из аксиом.

1.Сила приложенная к АТТ - скользящий вектор. (Данное следствии е может применяться только к АТТ, пример со стержнем (сжатие, растяжение, равновесие)).

•Равновесие системы сходящихся сил.

Если линии действия всех сил системы пересекаются в одной точке, то такая система сил называется сходящейся.

Главный вектор системы сил - векторная суммы всех сил системы. Различие понятий главного вектора и равнодействующей. Равнодействующая системы сходящихся сил (равна сумме сил и приложена в точке пересечения линий этих сил).

Условие равновесия сходящейся системы сил – главный вектор (равнодействующая) равен нулю.

9 Геометрическая интерпретация условия равновесия: силовой многоугольник замкнут.

9 Аналитическая: сумма проекций на каждую ось 0. Теорема о трех силах – если на твердое тело действуют 3 силы и

тело в равновесии, то силы сходящиеся.

3

Лекция 2

Равновесие произвольной плоской системы сил

•Алгебраический момент силы относительно точки

Алгебраическим моментом силы F относительно точки некоторой точки О называется взятое с соответствующим знаком произведение модуля силы на ее плечо.

ся относительно точки О против часовой стрелки, то момент считается положительным, если по часовой - отрицательным.

Единицей измерения момента является 1 ньютон-на-метр.

Момент силы относительно некоторой точки равен 0 если эта точка ле-

жит на линии действия силы.

Теорема Вариньона. Момент равнодействующей равен сумме моментов составляющих (момент суммы сил равен сумме моментов этих сил).

•Пара сил. Момент пары

Парой сил называется система двух равных по величине сил действующих вдоль параллельных прямых в противоположные стороны.

равен взятому с соответствующим знаком произведению модуля силы входящей в пару на плечо пары, при этом правило

выбора знаков совпадает с аналогичным правилом для момента силы относительно точки.

Теорема. Момент пары равен сумме моментов сил пары относительно любого центра.

Следствия теоремы: пары имеющие одинаковые моменты являются эк-

вивалентными.

•Распределенная нагрузка

Нагрузка приложенная к некоторому участку механической системы на-

зывается распределенной нагрузкой.

Плоская система распределенных сил характеризуется ее интенсивностью q, т.е. значением силы приходящейся на единицу длины нагруженного участка

([q]=H/м).

4

При решении задач статики распределенная нагрузка может быть заменена ее равнодействующей. Рассмотрим определение последней на примере равно-

мерно и линейно распределенной нагрузки

1. Равномерно распределенная нагрузка

Т.о. можно считать, что равнодействующая равномерно распределенной нагрузки приложена в середине участка рас пределения.

2. Линейно распределенная нагрузка.

qmax

qmin

l

Т.о. если нагрузка распределена "по треугольнику" то равнодействующая приложена на расстоянии ⅓l от точки приложения максимальной нагрузки.

•Приведение системы сил к заданному центру

Теорема о параллельном переносе силы. Силу F, не изменяя ее действия на плоскую фигуру, можно перенести из точки ее приложения в любой центр приведения О, приложив при этом пару сил с моментом m, равным моменту mО этой силы относительно центра приведения.

5

Главным алгебраическим моментом системы сил относительно некото-

рого центра О называется сумма алгебраических моментов сил системы относительно того же центра.

Т.о. из теоремы о параллельном переносе следует, что произвольная плоская система сил эквивалентна силе равной главному вектору системы сил и паре сил с моментом равным главному алгебраическому моменту системы.

Если главный момент системы равен 0 то главный вектор системы сил есть равнодействующая системы сил.

Если главный момент системы не равен 0, а главный вектор системы сил равен нулю, то система сил может быть заменена парой сил с моментом равным главному моменту системы.

Таким образом, произвольная плоская система сил приведена к своему простейшему виду, а значит, применительно к данной системе сил, полностью решена первая задача статики.

6

Лекция 3.

Равновесие произвольной плоской системы сил

•Условие равновесия произвольной плоской системы сил.

Поскольку произвольная плоская система сил приводится к главному вектору и главному моменту, то, очевидно, что для равновесия механической систему необходимо потребовать обращение в ноль двух этих величин.

В координатной форме условия равновесия принимает следующий вид

∑Fix = 0, ∑Fiy = 0, ∑MO (Fi ) = 0

i i i

Данная форма условий равновесия является основной. Помимо этой формы условия равновесия могут быть записаны в следующей форме

9 ∑Fix = 0, ∑M A(Fi ) = 0, ∑M B (Fi ) = 0

i i i

прямая АВ не перпендикулярна оси х

9 ∑M A(Fi ) = 0, ∑M B (Fi ) = 0, ∑MC (Fi ) = 0

i i i

точки А, В и С не лежат на одной прямой

•Случай плоской системы параллельных сил.

• Статически определимые и статически неопределимые

механические системы.

Если число уравнений равновесия равно числу неизвестных реакций, то такая система статически определима, если нет – то статически неопределима.

Примеры статически определимых и неопределимых систем – груз висящий на двух и трех нитях, балка опирающаяся на два и три подвижных шарнира, арка с подвижным и неподвижным и двумя неподвижными шарнирами, соответственно.

Для чего применяются статически неопределимые конструкции. Их можно рассчитывать при дополнительном учете деформаций, что и делается в курсе сопромата.

•Равновесие систем тел.

Понятие внешних и внутренних связей. Пример: трехшарнирная арка. Если после отбрасывания внешних связей система остается жесткой, то

для нее задачи статики решаются как для АТТ. Если же нет, то на основании принципа отвердевания сформулированные выше условия будут необходимыми, но не достаточными. Т.е. нельзя будет определить все неизвестные величины. Для решения задачи необходимо получить дополнительные уравнения. Два способа получения таких уравнений

•Пример решения задачи на равновесие системы тел.

7

Лекция 4.

Условие равновесия пространственной системы сил.

• Вектор-момент силы относительно точки и вектор-

момент пары сил.

Вектор – моментом силы F относительно центра О называется векторная величина mO(F) равная векторному произведению радиус-вектора r, проведенного из центра О в точку приложения силы, насамусилу.

mO (F) = r ×F

Отметим следующие свойства момента силы: 1) момент силы относительно центра не изменяется припереносе точки приложениясилы вдоль ее линии действия; 2) момент силы относительно центра О равен нулю или когда сила равна нулю, или когда ли-

ниядействиясилы проходит через центр О (плечо равно нулю).

Нетрудно видеть, что модуль вектор–момента силы относительно точки с точностью до знака совпадает с алгебраическим моментом силы относительно той же точки. Причины использования алгебраического момента для плоских задач.

Теорема Вариньона для вектор–момента оказывается очевидно справедливой и вытекает напрямую из определения понятия вектор – момента и свойств операции векторного произведения.

Аналогичным образом может быть определено понятие вектор–момента пары сил называется как вектора т, модуль которого равен произведению модуля одной из сил пары на ееплечо и который направлен перпендикулярно плоскостидействияпарывтусторону, откудапаравиднастремящейсяповернуть тело против хода часовой стрелки. Снова можно отметить, что модуль и этого вектор–момента с точностью до знака совпадает с алгебраическим моментом.

•Момент силы относительно оси.

Проекция вектора mO(F), т. е. момента силы F относительно центра О, на ка- кую-нибудь ось z, проходящую через этот центр, называется моментом силы F

относительно оси z, т.е. mz (F) = mO (F) cos γ

где mz(F) — момент силы F относительно оси z; γ — угол между вектором

mO(F) и осью z.

Из определения следует, что mz(F), как проекция вектора на ось, является величиной алгебраической, т.е. имеет знак. При этом моментсилыотносительно осибудетиметьзнакплюс, когдасположительногоконцаоси поворот, который стремится совершить сила F, виден происходящим против хода часовой стрелки, и знак минус — когда по ходучасовойстрелки.

8