ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 15.04.2024
Просмотров: 830
Скачиваний: 0
так, как если бы имелось поле тяготения, ускорение свободного падения в котором равно ускорению системы отсчета.
Для механических явлений это очевидно. Обобщение этого
утверждения на все |
физические явления называется принципом |
эквивалентности. |
|
Принцип эквивалентности.
Принципом эквивалентности называется ут- верждение о том, что в некоторой системе отсчета
наличие ускорения ее неотличимо от присутствия соответствующего поля тяготения.
Конкретное поле тяготения меняется от одной точки пространства к другой. Поэтому, вообще говоря, нельзя подобрать какую-то систему отсчёта, которая движется таким образом, что её ускорение в каждой точке
пространства эквивалентно по своему действию с имеющимся там полем тяготения. Однако если
необходимо рассмотреть поле тяготения в достаточно малой области пространства, то в первом приближении его можно считать постоянным в этой области. Поэтому в достаточно малой области
пространства всегда можно воспользоваться принципом эквивалентности и сделать определённое заключение о ходе процессов. Проиллюстрируем это на красном смещении.
Красное смещение.
Поле тяготения оказывает важное действие на свет – изменяет его частоту. Неизбежность изменения частоты света в поле тяготения следует из принципа эквивалентности.
Представим себе следующий опыт в поле тяготения Земли. Из некоторой точки испускается луч света частотой ω , распространяющийся в вертикальном направлении (рис. 6). Спрашивается: какой будет частота света на высоте h? На этот вопрос ответить исходя из общих соображений нельзя, поскольку неизвестно действие силы тяжести на частоту. Ответ можно дать с помощью принципа эквивалентности, исходя из того, что в
отсутствие силы тяжести частота при распространении света не изменяется.
Рассмотрим такой опыт в системе координат, которая свободно падает в однородном поле тяжести. В этой системе отсутствуют какие-либо силы, и все процессы внутри нее происходят так же, как в инерциальной системе. Поэтому частота света при распространении не изменяется. Следовательно, наблюдатель, покоящийся в этой системе координат в точке на высоте h, должен воспринимать ту же частоту, которая была излучена в точке О той же системы координат.
118
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Теперь проанализируем тот же опыт из лабораторной системы коор- динат, связанной с Землей, в которой неинерциальная система координат свободно падает. Будем считать, что в момент испускания луча в точке О ско- рость этой системы равна нулю (но ускорение, конечно, не равно нулю, а
равно ускорению свободного падения). За время Dt = hc распространения луча от точки О до точки наблюдения на высоте h свободно падающая система координат приобретает скорость v = gDt = ghc . Следовательно, из-за
эффекта Доплера находящийся в этой системе наблюдатель должен воспринять излучение большей частоты, чем частота испущенного в точке О
света, на Dω = ω vc . Однако анализ явления в неинерциальной системе показал
отсутствие изменения частоты. Отсюда можно заключить, что в процессе распространения света между точкой О и точкой на высоте h произошло
уменьшение частоты испущенного света на Dω = ω cgh2 . Для видимого света это
означает сдвиг соответствующей частоты в сторону красного цвета спектра.
Поэтому эффект уменьшения частоты света при распространении против силы тяжести называется красным смещением.
Значение его в земных условиях очень мало. При разности высот в 10 м для красного смещения получаем следующую оценку:
Dω |
10 ×10 |
»10−15 |
(22) |
|
ω |
» |
|
||
(3 ×108 )2 |
Заметить такое изменение частоты – примерно то же самое, что заметить недостачу одной секунды в ста миллионах лет. Тем не менее, в 1960 г. удалось это
ничтожное в земных условиях красное смещение надежно зафиксировать. Для этого был использован эффект Мёссбауэра, который заключается в том, что при
определенных условиях фотоны излучаются ядром практически без отдачи. Условие этого излучения без отдачи состоит в том, что импульс отдачи при излучении фотона воспринимается не отдельным атомом, а всей кристаллической решеткой атомов. Эффект Мёссбауэра в том и состоит, что такие условия возможны.
Вследствие излучения без отдачи ширина линии излучения получается очень маленькой, т. е.
испускаемые фотоны имеют разброс частоты в очень малой области. С другой стороны, поглощение фотона также произойдет только тогда, когда его частота почти точно равна частоте испускания без отдачи.
Пусть вещество А (рис. 7) излучает без отдачи фотоны некоторой частоты,
а такое же вещество В при этих же условиях может поглощать фотоны той же частоты. Некоторое число фотонов проходит вещество В, не будучи
119
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
поглощенными, и попадает на чувствительный приемник С, регистрирующий это число.
Допустим, что по каким-то причинам во время распространения фотонов между Л и В их частота изменилась. Тогда они не смогут поглощаться веществом В и их число, попадающее на приемник С, возрастает. Таким образом, обнаруживается малейшее изменение частоты фотона при распространении между Л и В. На той же установке можно измерить, на сколько изменилась частота излучения фотонов. Для этого
необходимо вещество В перемещать по линии распространения луча с такой скоростью и, чтобы благодаря эффекту Доплера частота падающего на него фотона снова стала равной частоте резонансного поглощения. В этот
момент снова заметно возрастет поглощение и упадет интенсивность излучения, воспринимаемого приемником С. Эффект достаточно отчетливо выражен, и скорость v фиксируется с большой точностью. В результате удается измерить изменение частоты фотонов при распространении от Л к В. В опытах 1960 г., повторенных затем неоднократно, высота источника Л над детектором В составляла примерно 15 м. Красное смещение было уверенно зафиксировано и подтвердило формулу (22).
Красное смещение заметно при наблюдении излучения звезд, так как масса у звезд больше, чем у Земли. Например, имеющиеся данные по излу- чению Сириуса подтверждают формулу красного смещения.
Не следует путать красное смещение, которое вызвано полем тяготения, с космологическим красным смещением, обусловленным расширением Вселенной.
Гравитационное красное смещение является прямым следствием замедления течения времени в гравитационных полях.
У поверхности земли течение времени замедлено в сравнении с течением времени на высоте. Следовательно, одному колебанию стандарта
времени на высоте соответствует более чем одно колебание того же стандарта времени у поверхности земли. А это означает, что частота света при приближении к поверхности земли увеличивается, а при удалении – уменьшается.
Неинерциальные вращающиеся системы отсчета.
Кориолисово ускорение.
При рассмотрении неинерциальных систем координат, движущихся по прямой линии, соотношения между абсолютной, переносной и относительной
скоростями и соответствующими ускорениями были совершенно одинаковыми [см. (28.2) и (28.3)]. У вращающихся систем дело обстоит сложнее. Отличие обусловливается тем, что переносная скорость различных точек вращающейся системы координат различна. Абсолютная скорость по- прежнему является суммой переносной и относительной скоростей:
120
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
v = vo + v′ |
(23) |
а абсолютное ускорение в таком простом виде не представляется.
При перемещении из одной точки вращающейся системы координат в другую изменяется переносная скорость точки. Поэтому, если даже относительная скорость точки при движении не меняется, она должна испытывать ускорение, отличное от переносного. Это приводит к тому, что для вращающихся систем
координат в выражение для абсолютного ускорения помимо суммы переносного и относительного ускорении входит еще одно ускорение aк , называемое кориолисовым:
a = ao + a′ + aк |
(24) |
Выражение для кориолисова ускорения.
Для выяснения физической сущности кориолисова ускорения рас- смотрим движение в плоскости вращения. Прежде всего, нас интересует дви- жение точки с постоянной относительной скоростью вдоль радиуса (рис. 8). На рис. 8 указаны положения точки в два момента времени, разделенных промежутком t , в течение которого радиус повернется на угол α = ω t . Скорость vr , вдоль радиуса изменяется за это время по направлению, а ско-
рость vп , перпендикулярная радиусу, изменяется как по направлению, так и
по модулю. Модуль полного изменения скорости, перпендикулярной радиусу,
равен
|
|
r |
|
|
vr 2 |
|
|
r |
|
|
vr1 |
r |
r |
|
vп2 |
vп1 |
|
|
r |
r |
|
r2 |
vr1 |
|
r |
|
|
vп1 |
|
αr r1
Рис. 8
Dvп = vп2 - vп1 cosα + vr Dα = ωr2 - ωr1 cosα + vr Dα » ω(r2 - r1 )+ vrωDt Þ Dvк = ωDr + vrωDt
где учтено, что cosα ≈ 1.
Следовательно, кориолисово ускорение по модулю равно:
r |
v |
п = ω |
dr |
+ vrω = 2vrω |
aк = lim |
|
dt |
||
t→0 |
Dt |
|
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
(25)
(26)
121