Файл: Методические указания для студентов всех форм обучения для всех.docx

Скачать файл
Заказать решение

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 03.12.2023

Просмотров: 57

Скачиваний: 2

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

СОДЕРЖАНИЕ

2p = 4???? , ???? ℎгде т– масса цилиндра, d– диаметр, h– высота.Величины d,mи hопределяют в результате прямых измерений.В силу ряда причин результат измерения любой физической величины не совпадает с ее истинным значением. Отклонение результата измерения от истинного значения измеряемой величины называется погрешностьюизмерения.Задачей любого измерения является не только установление наиболее точного значения измеряемой величины, но и оценка границ возможных погрешностей.По форме представления различают абсолютные и относительныепогрешности.АбсолютнаяпогрешностьΔ0 – разность между измеренным хи х0истинным значениями измеряемой величины;Δ0 = х–х0 (1)Относительная погрешность γ0 - отношение абсолютной погрешности к истинному значению х0 измеряемой величины: γ0 = 0 ????0– в относительных единицах или γ0 = 0 100 % – в процентах.????0Поскольку истинное значение измеряемой величины остается неизвестным, на практике можно найти лишь приближенную оценку погрешности.По причинам возникновения различают следующие основные виды погрешностей:метода измерений (обусловлены несовершенством метода измерений), средств измерений (обусловлены техническими недостатками средств измерений),отсчитывания(обусловлены округлением показаний средств измерений).По характеру изменения при повторных измерениях погрешность любого измерения складывается из двух составляющих – случайной и систематической.Пусть мы измерили какую-либо физическую величин X несколько раз. Как показывает опыт, полученные результаты будут между собой несколько различаться. Это различие обусловлено тем, что условия измерений и сам объект измерения с течением времени случайным, неконтролируемым образом изменяются. Поэтому считают, что различие результатов наблюдений обусловлено случайными погрешностями.Случайнаяпогрешность– составляющая погрешности измерения, изменяющаяся случайным образом при повторных измерениях данной величины.Систематическаяпогрешность– составляющая погрешности измерения, остающаяся постоянной или закономерно изменяющаяся при повторных измерениях данной величины. Оценка границ случайной погрешности прямого измерения Пусть в некоторой серии опытов получены пзначений физической величины X:х1, х2 , хn. Каждое отдельное измерение называют наблюдением; значения х1,х2.... ,хn– результатаминаблюдений. Если считать, что систематические погрешности отсутствуют, то, как показывает теория вероятностей, наиболее близким к неизвестному истинному значению х0этой величины является среднееарифметическоеэтих значений. х= хх2 х(2)???? Можно ожидать (и это доказывается методами математической статистики), что при увеличении числа наблюдений псреднее арифметическое хдолжно приближаться к истинному значению x0 измеряемой величины, т.е. lim????→∞ ???? = x0 Итак, для того чтобы определить истинное значение измеряемой физической величины X,необходимо провести бесконечное число ее наблюдений и найти среднее арифметическое полученных результатов. Это невыполнимая задача. В любом реальном эксперименте число наблюдений конечно, поэтому среднее арифметическое их результатов отличается от истинного значения. Задача исследователя - оценить для данной совокупности наблюдений возможные отклонения х от х0. Это делается с применением математического аппарата теории вероятностей. Познакомимся с некоторыми ее понятиями.При проведении большой серии наблюдений некоторой величины Xчаще всего встречаются результаты, довольно близкие к ее истинномузначению х0. Чем больше случайное значение х отличается от истинного х0,тем реже оно встречается. Выделим среди возможных результатов наблюдений некоторый интервал Δх, Пусть из п проведенных наблюдений Δп дали результаты, лежащие в этом интервале. Вероятность попадания результата наблюдения хв интервал Δхопределяется выражениемP lim n.n nЕсли данная величина X непрерывна, то существует отличная от нуля вероятность dРпопадания результата отдельного наблюдения в любой элементарный интервал dх.Эта вероятность в общем случае зависит от ширины интервала dxи от того, в окрестности какого значения хвыбран этот интервал, т.е.dР=f(х)dx.Функция f(x)называется плотностьювероятности,или плотностьюфункциираспределенияслучайной величины X.Очень часто при измерениях физических величин распределение результатов наблюдений подчиняется так называемому нормальному, или гауссовузакону f(x)=1 e √2???? −(????−????0)2 2????2 (3) График этой зависимости представлен на рисунке.Параметр σ2 называется дисперсией распределения, а σ – средним квадратическим отклонением. Этот параметр характеризует разброс значений измеряемой величины относительно ее истинного значения х0: чем больше σ, тем больше этот разброс. 0 х0-σ х0 х0+σ xВ теории вероятностей доказывается, что если будет проведена беско- нечно большая серия наблюдений величины X и если результаты будут рас- пределены по нормальному закону, то вероятность того, что результат хкаждого отдельного наблюдения попадает в интервал от х0 – σ до х0 + σ или того, что случайная погрешность не превысит значения ± σ, равна Р = 0,6827 Вероятности попадания результатов наблюдений в более широкие интервалы х0 ±2σ и х0 ± Зσ равны соответственно 0,9545 и 0,9975. Случайные погрешности в этих случаях с вероятностью 0,9545 и 0,9975 не превышают значений ±2σ и ±3σ .Вероятность попадания результатов наблюдений в заданный интервал значений называется доверительнойвероятностью,сам интервал – доверительныминтервалом,границы погрешностей – доверительнымиграницамипогрешностей.Так, в первом из рассмотренных примеров доверительный интервал равен х0 ±σ, доверительная вероятность Р= 0,6827. Для нахождения σ необходимо провести бесконечно большое число наблюдений и построить f(х).В реальных условиях число наблюдений конечно, поэтому можно найти лишь приближенную оценку σ. Эта оценка называется выборочным средним квадратическим отклонением SХрезультата отдельного наблюдения и вычисляется по формуле Sx(4) где х – среднее арифметическое значение величины Xдля данной выборки (конечной серии) наблюдений.Таким образом, проведя конечную серию наблюдений и определив среднее квадратическое отклонение, можно для любого из результатов наблюдений указать с определенной вероятностью доверительный интервал значений и доверительные границы случайной погрешности. Однако обычно важнее оценить границы случайной погрешности не результата каждого отдельного наблюдения, а их среднего арифметическогоx , которое принято называть результатомизмеренияфизическойвеличиныX.Среднее арифметическое xтакже является случайной величиной. Если случайные значения распределены по нормальному закону,то но такому же закону распределены и средние арифметические значения x.Теория показывает, что отклонение среднего арифметического x от истинного значения х0характеризуется не величиной Sx, а меньшей величиной Sx, называемой средним квадратическим отклонением среднего арифметического: Sx(5) Определив для данной серии наблюдений xи Sxможно записать окончательный результат в видеХ=x±2σ, Р= 0,95 т.е. с вероятностью Р= 0,95 найденное значение xне отличается от истинногох0более чем на ±2σ.Различие между Sxи xневелико, а распределение результатов измерений мало отличается от нормального только при достаточно большихзначениях п(п>30). В учебных лабораториях, как правило, ограничиваютсянебольшим числом наблюдений (3 – 5). В этом случае Sxи xразличаютсясильно, поэтому для правильной оценки доверительных границ случайной погрешности вместо целочисленных коэффициентов при Sxвводятсяпревышающие их дробные коэффициентыСтьюдента.Оперируя методами теории вероятностей, английский математик Госсет в вышедшей в 1908 г. под псевдонимом "Стьюдент" работе показал, что в случае небольшого числа наблюдений доверительная граница xслучайной погрешности среднего арифметического оценивается по формуле x tP,nSx,(6) где tP,nкоэффициент Стьюдента, зависящий от принятой доверительной вероятности Ри числа наблюдений п;Sx– среднее квадратическое отклонение среднего арифметического. Значения коэффициентов Стьюдента для доверительной вероятности Р0,95 (в учебных лабораториях рекомендуется определять доверительные границы погрешности именно для такой вероятности) приведены в таблице: n 2 3 4 5 6 7 8 9 10 t0,95; n 12,7 4,3 3,18 2,77 2,57 2,45 2,36 2,31 2,26 Оценка границ неисключенной систематической погрешности прямого измерения В некоторых случаях модуль и знак систематической погрешности известны. Такая погрешность должна быть исключена путем введения соответствующей поправки. Так, если известно, что секундомер отстает на 1с в течение часа, то к его показаниям следует добавлять поправку из расчета 1с на каждый час времени. 10 Однако имеются такие систематические погрешности, модуль и знак которых неизвестны. Такие погрешности называются неисключенными и должны быть учтены.В паспорте средства измерения, как правило, указывается пределосновной погрешности (кратко – основная погрешность), т.е. погрешность, которая может возникнуть при использовании этого средства в нормальных условиях (при рекомендуемых температурах, влажности и т.д.). Например, если в паспорте микрометра указано, что предел основной погрешности составляет ±0,004 мм, то это означает, что при измерении линейных размеров какого-либо тела без нарушений правил измерения и в соответствующих условиях основная систематическая погрешность измерения не превышает±0,004 мм.Часто предел основной погрешности средства измерения задается классом точности, Класс точности δ средства измерения показывает, сколько процентов от его верхнего предела измерений хmax(или номинального значения xном) составляет предел основной погрешности этого средства: осн 100%.хmaxЭлектроизмерительные приборы могут иметь следующие классы точности: 0,05;0,1; 0,2; 0,5; 1,0; 1,5; 2,5; 4,0. Класс точности прибора обычно указывается на шкале прибора. Для виртуальных измерительных приборов класс точности принимается равным 1,0.Предел основной погрешности прибора одинаков во всем его диапазоне измерений, возможная относительная погрешность зависит от показания прибора. Например, миллиамперметром на Imax = 100 мА измерена сила тока / I= 20 мА. Класс точности прибора δ = 1,0. Предел основной погрешности составляет осн   100мА1%  1мАmax 100% 100% возможная относительная основная погрешность указанного в примере показания не превышает    осн   1мА 0, 05  5%. I 20мАНаряду с основной погрешностью средства измерений в систематическую погрешность измерения входит также погрешностьотсчитывания θотсч., равная половине цены наименьшего давления шкалы, если отсчет показаний ведется с точностью до целых делений. Погрешность отсчитывания является систематической погрешностью только при однократных измерениях; при многократных измерениях она становится составляющей случайной погрешности, поскольку показания средства измерения в этом случае округляются как в сторону завышения, так и в сторону занижения результатов наблюдений.Как уже отмечалось, систематическая погрешность может возникнуть и из-за несовершенства метода измерений и по целому ряду других причин. Единого рецепта для оценки погрешности метода и других составляющих систематической погрешности не существует. Обычно они могут быть оценены теоретически или определены в специальных градуировочных опытах.Итак, составляющими систематической погрешности являются: предел основной погрешности средства измерений θосн.; погрешность отсчитывания θотсч; погрешность метода θм; погрешности, вызванные другими источниками (изменение температуры окружающей среды, изменение влажности и т.д.). При оценке доверительной границы неисключенной систематической погрешности θХпри п = 1 следует учитывать основную погрешность средства измерений θосн и погрешность отсчитывания θотсч. ; в случае п>1 только θосн. Погрешность метода θм мы будем учитывать лишь в том случае, если она существенна и задана в описании к лабораторной работе.Для оценки θХтакже используется теория вероятностей. Согласно этой теории доверительная граница неисключенной систематической погрешности результата измерения при Р= 0,95 оценивается по формуле x осн отсч м   2  2 2 ....(7) Оценка границ погрешности результата прямого измерения После того, как определены доверительные границы случайной и систематической погрешностей, необходимо оценить границы полнойпогрешности результата измерений. Для этого прежде всего сравнивают доверительную границу θХ систематической погрешности и среднееквадратическое отклонение Sxрезультата измерений. x В случае, если Sx< 0,8, систематической погрешностью по сравнению со случайной пренебрегают и принимают, что граница погрешности результата Δx = εx, x Если Sx>8,0, то случайной погрешностью по сравнению с систематичес- кой пренебрегают и принимают , что граница результата Δx = θx,  x Если ни одно из этих неравенств не выполняется, т.е. 0,8 < Sx < 8,0, то необходимо учитывать обе составляющие погрешности измерения, В этом случае доверительную границу погрешности результата оценивают по формуле   2  2 .(8) x x xПосле того, как граница погрешности результата измерений Ахопределена, окончательный результат записывают в видеХ=x x,Р = 0,95.Величины xи Δx должны быть согласованы по точности: они должны содержать последнюю значащую цифру в одном и том же разряде. Если, например, x = 64,538 мм и Δx = 0,028 мм, необходимо округлить Δx до первой значащей цифры: Δx = 0,03 мм, а затем и xокруглить до цифры того десятичного разряда, которым выражена погрешность: x= 64,54 мм. Окончательный результат измерения записывают в виде Х=(64,54 ± 0,03) мм, Р– 0,95. 1   2   3   4   5

Оценка границ погрешности косвенного измерения

Основные этапы обработки результатов измерений



Δx1 – граница погрешности измерения величины Х1.


Учитывая, что

f1

частная производная по x1 от lnf, формуле (11)


можно придать вид

x1 f


y

y


. (12)


Для нахождения границы абсолютной погрешности результата измерения величины Yнужно у умножить на y:

Δy = γ · y (13)

Естественно, границы всех аргументов Хiдолжны соответствовать одной и той же доверительной вероятности Р = 0,95. Следовательно, граница погрешности косвенного измерения величины Yтакже будет соответствовать этой же доверительной вероятности.

Окончательный результат косвенного измерения записывается в виде

Y=y±Δy Р= 0,95.

Запись означает: найденное среднее значение yвеличины Yс вероятностью Р = 0,95 не отличается от ее истинного значения Yо более чем на ±Δу, или: истинное значение у0с вероятностью Р = 0,95 заключено в пределах интервала y±Ау.

    1. 1   2   3   4   5

Основные этапы обработки результатов измерений



При математической обработке результата косвенного измерения следует выполнить следующие операции.

  1. Для каждой из непосредственно измеряемых величин вычислить: а) среднее арифметическое результатов наблюдений x;

б) среднее квадратическое отклонение результата измерения Sx;

в) доверительную границу случайной погрешности результата измерения εx ; г) доверительную границу неисключенной систематической погрешности результата измерения θx;

д) доверительную границу погрешности результата измерения Δх.

  1. Записать результат каждого прямого измерения в виде




X=x,

Δx = … ,

  1. Вычислить наиболее вероятное значение результата косвенного измерения y.

  2. Получить (если она не дается в руководстве к лабораторной работе)

выражение для относительной погрешности у косвенного измерения и найти ее числовое значение. (При выводе формулы для γ расчетную формулу Y= f(Х1, Х2,..., Х
т) целесообразно предварительно прологарифмировать).

  1. Вычислить доверительную границу абсолютной погрешности ΔYрезультата косвенного измерения:

ΔY=γ y

  1. Записать окончательный результат измерения

Y=y± ΔY Р= 0,95.

ПРИЛОЖЕНИЕ 1


Правила приближенных вычислений

  1. При сложении и вычитании приближенных чисел в результате следует сохранять столько десятичных знаков, сколько их имеет приближенное данное с наименьшим числом десятичных знаков. (Десятичными знаками десятичной дроби называются все ее цифры, стоящие справа от запятой).

Пример. 1,18 + 4,2 = 5,4.

  1. При умножении и делении, возведении в степень и извлечении корня в результате следует сохранять столько значащих цифр, сколько их имеет приближенное данное с наименьшим числом значащих цифр, (Значащими цифрами десятичной дроби называются все ее цифры, кроме нулей, стоящих в начале дроби)!

Пример. 74 ∙ 0,0181 = 1,3.

Примечание. При нахождении промежуточных результатов следует брать на одну цифру больше, чем рекомендуют правила 1 и 2 (правило "запасной цифры").

ПРИЛОЖЕНИЕ 2


Пример обработки результатов измерений

Определяется плотность тела правильной геометрической формы. Тело имеет форму цилиндра. Его масса топределяется однократным взвешиванием на аналитических весах, диаметр d измеряется несколько раз микрометром, высота – также несколько раз штангенциркулем.


  1. Расчетная формула



4m
 d2h.

  1. Средства измерения и их характеристики



Наименование

средства
Предел

измерений
Цена деления

шкалы
Класс

точности
Предел основной

погрешности θосн

Весы

аналитические
200 г
1 мг/дел
2
±2,5 мг

Микрометр
25 мм
0,01 мм/дел
1
±0,004 мм

Штангенцир-

куль
125 мм
0,05 мм/дел



±0,05 мм

  1. Измерение массы образца

m = 18,013 г.


m 1,1

= 1,1

2,52 0,5 2

мг =2,8 мг = 0,0028 г Р=0,95





  1. d, мм
    (di– d), мм
    2 6 2

    (di d) 10 , мм

    14,81

    14,86

    14,83

    14,82

    14,84
    –0,022

    0,028

    –0,002

    –0, 012

    0,008
    484

    784

    4

    144

    64



    Измерение диаметра образца





i
d 14,832

мм.

d d2 = 14,8∙10-4 мм2.




Sd

мм = 0,0086 мм


Граница неисключённой систематической погрешности

θd= θосн = 0,004 мм.

Сравниваем θdи Sd

d

Sd

0, 004


0, 0086
0, 46 <0,8. Систематической погрешностью можно


пренебречь;

Δd= εd= tP,n· Sd= 2,77·0,0086 мм = 0,024 мм.

Результат измерения диаметра




d= 14,832 мм,

Δd= 0,024 мм, Р= 0,95.


  1. hi, мм
    (hi – h), мм
    ( hi – h)2, мм2

    37,85

    37,75

    37,70

    37,75

    37,90
    0,06

    -0,04

    -0,09

    -0,04

    0,11
    0,0036

    0,0016

    0,0081

    0,0016

    0,0121



    Измерение высоты образца



h= 37,79 мм

hi

h2 = 0,0270 мм2


Sh

мм =0,037 мм; θh= 0,05 мм;


h

Sh

0,05


0,037
1,4

Учитываются обе составляющие погрешности.

Смотрите также файлы