Файл: 1.LEC IN RUS.pdf



КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ (ВИБРАЦИОННЫЕ) УРОВНИ ЧЕТНО-ЧЕТНЫХ СФЕРИЧЕСКИХ 
ЯДЕР  
 

(

)

,

0, 1, 2, 3, 4,...





 



n

E

n

n

Для осциллятора, способного совершать 
гармонические колебания определенной 
мультипольности 

J

 (

J = 0, J = 2, J = 

З 

и т. д.), 

то: 

где 

n

 -  

число фононов,         - энергия одного 

фонона, а 

Δ

 -   

определяет размерность 

осциллятора и его энергию «нулевых» 
колебаний               
 









2

1

2



 



J





кол

E

n

энергия возбуждения малых гармонических колебаний 
одной мультипольности: 

Таким 

образом, 

для 

фононов 

определенной 

мупьтипольности 

(например,  квадрупольных)  спектр 
эквидистантен:  1  фонон,  2  фонона, 
3 

фонона 

и 

т.д. 

Одному 

квадрупольному  фонону  ч-ч  ядра 
отвечает возбуждение с 

J

P

 = 2

+

. 

Для 

двух 

квадрупольных 

фононов 

возможны 

лишь 

состояния 

с 

четными 

J

: 

J(2ħω) = 0, 2 и 4.

Обобщенная модель ядра 

Обобщенная модель ядра 

1.

Правильные значения спинов для некоторых несферических ядер. 

2.

Объяснены вращательные уровни у несферических ядер, относящихся к середине 
заполнения ядерных оболочек. 

3.

Объяснены колебательные спектры некоторых ядер. 

4.

Объяснены большие значения 

Q

и повышенная вероятность E2-переходов для 

несферических ядер.  

5.

Получено лучшее согласие между расчетными и экспериментальными значениями 
магнитных моментов ядер. 

6.

Дано наглядное представление о сущности гигантских резонансов.  



Ядро - "серая" полупрозрачная сфера (коэф. преломления и поглощения) 



Частица (волна) в ядре - 

отражение, преломление, поглощение. 

U(r) = V + iW

(

iW  - 

мнимая часть, учитывает поглощение падающей волны)

. 



Модель позволяет вычислять 

упругое рассеяние, суммарное сечение всех неупругих 

процессов, а также угловые характеристики рассеянных ядром частиц. 

 V

- 

потенциал Вудса-Саксона. Мнимая часть -  

пропорциональна объемному или 

поверхностному поглощению.

Модель требует подбора параметров для каждого ядра и 

для каждой энергии упавшего адрона. 



Вид

U(r)

для рассеяния адронов на ядрах зависит от параметров удара и определяет либо 

кулоновским взаимодействием (

d>R

)

, либо, сильным взаимодействием при 

d<R

.  



При 

d<R 

доминирует поглощение. Картина рассеяния - 

интерференция кулоновского и 

дифракционного рассеяний адрона на черной сфере. 

Оптическая модель ядра 

Спасибо за внимание! 

«Взаимодействие частиц и излучения с 

веществом» 

Лекции 6 

Физические процессы для заряженных частиц 

Цель 

–  определить  закономерности  потерь  энергии  налетающих  частиц  в 

зависимости,  как  от  характеристик  самих  частиц  (энергия 

Т

, 

скорость 

V,

масса 

m

, 

электрический заряд 

Z

), 

так и от параметров среды, через которую 

они  проходят  (плотности 

ρ

, 

массовое  число 

А

, 

заряд  ядра 

Z

, 

прозрачность 

для видимого света).  

Это позволяет решить задачи

: 

-

эффективная регистрация падающего на вещество излучения;  

-

оценка его проникающей способности с целью защиты от  радиации.  

Задача решается с учетом толщины мишени 
(2), на которую падает частица (1): если 
мишень тонкая (dx), то вычисляются 
удельные потери энергии (dE/dx), если 
толстая – рассматривается процесс во всем 
объеме (по толщине).