Файл: 1.LEC IN RUS.pdf

1924 г.

–

Луи де Бройль 

- гипотеза об универсальности корпускулярно-волнового 

дуализма.

- длина волны, которую можно сопоставить с частицей. Волновой 

вектор  ориентирован по направлению движения частицы

,

,

/

/

E

p

k

p

h

 







 









 

2

;

2

h  

  





1924 г.

–

Луи де Бройль 

- гипотеза об универсальности корпускулярно-волнового 

дуализма.

- длина волны, которую можно сопоставить с частицей. Волновой 

вектор  ориентирован по направлению движения частицы

,

,

/

/

E

p

k p

h

 







 









 

2

;

2

h  

  





1924 г.

–

Луи де Бройль 

- гипотеза об универсальности корпускулярно-волнового 

дуализма.

- длина волны, которую можно сопоставить с частицей. Волновой 

вектор  ориентирован по направлению движения частицы

,

,

/

/

E

p

k p

h

 







 









 

1927 г.

–

В. Гейзенберг 

– соотношения неопределенности:  

Δx·Δp

x

≈ ћ; ΔE·Δt ≈ ћ

2

;

2

h  

  





1924 г.

–

Луи де Бройль 

- гипотеза об универсальности корпускулярно-волнового 

дуализма.

- длина волны, которую можно сопоставить с частицей. Волновой 

вектор  ориентирован по направлению движения частицы

,

,

/

/

E

p

k p

h

 







 









 

1927 г.

–

В. Гейзенберг 

– соотношения неопределенности:  

Δx·Δp

x

≈ ћ; ΔE·Δt ≈ ћ

2

;

2

h  

  





1925 - 1926 гг. 

-

В. Гейзенберг и Э. Шредингер

- квантовая теория

 Любому полю сил можно сопоставить кванты этого поля. По аналогии с 

электромагнитным излучением, вводятся волны де Бройля, интенсивность которых 
определяет вероятность обнаружения частицы в данной точке.

 Волновое поле частиц, описываемое функцией координат и времени 

Ψ (х,у,z,t) 

для 

каждой данной системы, т. е. для каждого данного потенциального поля, может быть 
найдено из решения уравнения, носящего название 

уравнения Шредингера

 Квадрат модуля волновой функции, описывающей состояние квантовой системы, 

вычисленный в некоторой точке, определяет вероятность обнаружить частицу в 
данной точке:

2

  

 Каждая частица с импульсом  - это волна де Бройля c  длиной волны 

=

. 

Состояние частицы описывается волновой функцией           . 

 Волновая функция свободной частицы с импульсом  и энергией  это плоская 

монохроматическая волна:

(1)

Уравнение Шредингера 

(нерелятивистское волновое уравнение)



( , )

r t

(

)

(

)

( , )









i

pr Et

i kr wt

r t

Ae

Ae











где 

/ ;

;

/ 2











k

p

E

h









