ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 03.11.2019
Просмотров: 7022
Скачиваний: 16
211
излучения
,
малая
расходимость
пучка
,
высокая
мощность
излучения
.
Фотодинамическая
терапия
(
ФДТ
)
является
принципиально
новым
методом
лечения
злокачественных
и
доброкачественных
новообразований
,
основанным
на
использовании
фотодинамического
повреждения
опухолевых
клеток
в
ходе
фотохимических
реакций
.
ФДТ
−
двухкомпонентный
метод
лечения
.
Одним
компонентом
является
фотосенсибилизатор
,
накапливающийся
в
опухоли
и
задерживающийся
в
ней
дольше
,
чем
в
нормальных
тканях
.
Другим
компонентом
ФДТ
является
световое
воздействие
.
При
локальном
облучении
опухоли
светом
определенной
длины
волны
,
соответствующей
пику
поглощения
фотосенсибилизатора
,
в
опухоли
начинается
фотохимическая
реакция
с
образованием
синглетного
кислорода
и
кислородных
свободных
радикалов
,
оказывающих
токсическое
воздействие
на
опухолевые
клетки
.
Опухоль
резорбируется
и
постепенно
замещается
соединительной
тканью
.
Для
ФДТ
применяют
электромагнитные
волны
оптического
диапазона
(630-730
нм
).
В
качестве
их
источника
могут
быть
использованы
лазеры
(
аргоновый
,
на
парах
меди
,
неодимовый
).
Для
внутриполостного
облучения
лазеры
имеют
в
комплекте
волоконные
световоды
с
рассеивателями
на
конце
.
В
дерматологии
помимо
лазеров
могут
быть
использованы
источники
некогерентного
света
с
высокой
плотностью
светового
потока
.
В
отличие
от
лазеров
,
они
менее
дорогостоящи
и
позволяют
применять
более
широкий
спектр
фотосенсибилизаторов
порфиринового
ряда
.
В
качестве
фотосенсибилизаторов
применяются
бензопорфирины
,
гемопорфирины
,
лютеитин
,
фталоцианин
,
которые
требуют
внутривенного
введения
,
и
5-
аминолевуленовая
кислота
(ALA),
препарат
которой
можно
наносить
локально
.
Метод
ФДТ
выгодно
отличается
от
традиционных
методов
лечения
злокачественных
опухолей
(
хирургической
операции
,
лучевой
и
химиотерапии
)
высокой
избирательностью
поражения
,
отсутствием
риска
хирургического
вмешательства
,
тяжелых
местных
и
системных
осложнений
лечения
,
возможностью
многократного
повторения
при
необходимости
лечебного
сеанса
212
и
сочетания
в
одной
процедуре
флюоресцентной
диагностики
и
лечебного
воздействия
.
Кроме
того
,
для
ликвидации
опухоли
у
большинства
больных
достаточно
одного
сеанса
ФДТ
,
который
,
к
тому
же
,
можно
проводить
в
амбулаторных
условиях
.
В
последние
годы
ФДТ
с
использованием
различных
фотосенсибилизаторов
успешно
применена
при
целом
ряде
злокачественных
новообразований
,
большинство
из
которых
составляют
опухоли
кожи
,
языка
,
нижней
губы
,
слизистой
полости
рта
,
гортани
,
легкого
,
мочевого
пузыря
,
органов
желудочно
-
кишечного
тракта
,
гениталий
и
т
.
д
.
Принципиальные
отличия
фотодинамической
терапии
от
иных
методов
:
Бесконтактность
(
невозможность
инфицирования
пациента
)
Безболезненность
и
бескровность
лечебной
процедуры
Быстрое
заживление
,
сохранение
структуры
тканей
Отсутствие
послеоперационных
рубцов
в
области
шейки
матки
,
приводящих
к
осложнениям
последующих
беременностей
,
вынашивания
и
родов
Значительное
сокращение
послеоперационного
периода
Быстрое
восстановление
полноценной
работоспособности
213
ЭЛЕКТРОННЫЙ
ПАРАМАГНИТНЫЙ
,
ЯДЕРНЫЙ
МАГНИТНЫЙ
РЕЗОНАНСЫ
ИХ
ПРИМЕНЕНИЕ
В
БИОЛОГИИ
И
МЕДИЦИНЕ
1.
Магнитное
поле
и
его
основные
характеристики
Магнитным
полем
называется
разновидность
материи
,
посредством
которой
осуществляется
силовое
воздействие
на
движущиеся
электрические
заряды
,
находящиеся
в
этом
поле
.
Оно
характеризуется
следующими
величинами
:
А
.
Магнитная
индукция
B
,
модуль
,
которой
определяется
как
отношение
максимального
механического
момента
max
M
,
действующего
на
контур
с
током
,
к
магнитному
моменту
этого
контура
m
p
:
m
p
M
B
/
max
.
Магнитный
момент
контура
с
током
вычисляется
по
формуле
IS
p
m
,
где
I
–
сила
тока
в
контуре
,
S
–
площадь
контура
.
Графически
магнитное
поле
изображают
с
помощью
линий
магнитной
индукции
,
касательные
к
которым
показывают
направление
поля
,
а
густота
линий
пропорциональна
модулю
индукции
.
Линии
магнитной
индукции
замкнуты
на
себя
,
поэтому
магнитное
поле
называют
вихревым
.
Измеряется
магнитная
индукция
в
Теслах
– [
Тл
]
Б
.
Магнитный
поток
cos
BS
,
где
–
угол
между
направлением
индукции
и
нормалью
к
контуру
.
Магнитный
поток
пропорционален
числу
линий
,
пронизывающих
контур
.
Измеряется
в
Веберах
– [
Вб
]
.
В
.
Напряжённость
магнитного
поля
–
характеристика
магнитного
поля
в
веществе
.
Определяется
по
формуле
:
0
B
H
,
и
измеряется
в
[
А
/
м
]
.
Величина
называется
относительной
магнитной
проницаемостью
вещества
и
показывает
,
во
сколько
раз
индукция
магнитного
поля
в
данном
веществе
больше
индукции
этого
магнитного
поля
в
вакууме
.
214
2.
Закон
Ампера
.
Действие
магнитного
поля
на
движущийся
электрический
заряд
.
Сила
Лоренца
Закон
Ампера
определяет
силу
,
действующую
на
элемент
контура
с
током
,
находящийся
в
магнитном
поле
,
со
стороны
этого
поля
:
B
l
Id
F
d
,
где
F
d
–
сила
,
действующая
со
стороны
поля
на
элемент
тока
l
Id
,
B
–
индукция
поля
.
Вектора
l
Id
,
B
,
F
d
должны
образовывать
правую
тройку
векторов
(
рисунок
86) –
это
используется
для
определения
направления
силы
F
d
(«
правило
правой
руки
»).
Модуль
силы
вычисляется
по
формуле
:
sin
B
Idl
dF
,
где
–
угол
между
элементом
тока
l
Id
и
магнитной
индукцией
B
.
Воздействие
однородного
магнитного
поля
на
контур
с
током
удобно
описывать
механическим
моментом
,
так
как
в
данном
случае
поле
будет
поворачивать
контур
.
Механический
момент
будет
равен
:
B
p
M
m
;
по
модулю
–
sin
B
p
M
m
,
где
–
угол
между
магнитным
моментом
и
индукцией
.
Сила
,
действующая
со
стороны
магнитного
поля
на
движущуюся
частицу
,
называется
силой
Лоренца
,
и
определяется
по
формуле
:
B
V
q
л
F
,
где
q
–
заряд
частицы
,
V
–
скорость
частицы
.
По
модулю
–
sin
qVB
F
л
,
где
–
угол
между
скоростью
частицы
и
индукцией
.
Сила
Лоренца
относится
к
классу
т
.
н
.
центральных
сил
,
т
.
е
.
она
не
изменяет
модуль
скорости
частицы
,
а
изменяет
её
направление
.
Под
действием
этой
силы
частица
будет
двигаться
в
магнитном
поле
по
винтовой
линии
(
90
)
или
по
окружности
(
90
)
радиусом
)
/(
qB
mV
r
,
что
используется
для
определения
удельного
заряда
частиц
в
масс
-
спектрометрии
.
l
Id
F
d
B
Рисунок
86.
К
определению
силы
Ампера
215
3.
Магнитные
моменты
электрона
–
орбитальный
и
спиновой
.
Орбитальное
магнитомеханическое
отношение
для
электрона
Магнитное
поле
ядра
значительно
меньше
магнитного
поля
электронов
,
поэтому
при
рассмотрении
многих
вопросов
его
можно
не
учитывать
.
Будем
рассматривать
движение
электрона
в
атоме
как
равномерное
вращение
вокруг
ядра
с
некоторой
скоростью
v,
что
можно
уподобить
круговому
току
и
применить
к
нему
используемые
в
этом
случае
характеристики
.
Магнитный
момент
контура
с
током
.
Пусть
по
контуру
с
площадью
течет
ток
I.
Величина
P
m
= I • S
называется
магнитным
моментом
контура
с
током
.
Магнитный
момент
контура
с
током
−
это
вектор
,
который
направлен
перпендикулярно
плоскости
контура
и
связан
с
направлением
тока
правилом
правого
буравчика
(
рисунок
87).
Индукция
контура
с
током
прямо
пропорциональна
величине
магнитного
момента
контура
.
Единицей
магнитного
момента
является
ампер
квадратный
метр
(
А
м
2
)
в
«
СИ
».
Магнитный
момент
является
характеристикой
не
только
контура
с
током
,
но
и
многих
элементарных
частиц
(
протонов
,
нейтронов
,
электронов
и
др
.),
ядер
,
атомов
и
молекул
,
определяя
их
поведение
в
магнитном
поле
.
Магнетон
−
единица
магнитного
момента
,
применяемая
в
атомной
и
ядерной
физике
.
При
измерении
магнитных
моментов
электронов
,
атомов
и
молекул
пользуются
магнетоном
Бора
:
B
e
eh
m
4
9,27
10
-24
А
м
2
(
Дж
/
Тл
),
где
е
−
заряд
электрона
,
h
−
постоянная
Планка
,
m
e
−
масса
электрона
.
При
измерении
магнитных
моментов
нуклонов
(
протонов
и
Рисунок
87.
К
определению
магнитного
момента
контура