Файл: Ритмодинамика.pdf

нить между собой прежнюю и новую формулы для скорости и импульса:

(если учесть, что Δϕ/π=β, òî p=moc•β).

В новой формуле n является количественной величиной, а потому е¸ размерность – число квантов (но можно оставить привычную размерность – кг), а c/π – качественная величина с

размерностью – м/с.

(Ранее мы говорили, что готовы за количественным символом n закрепить всем привычную размерность – кг, но обязаны

помнить, что истинная размерность символа – штуки.)

Здесь нас не должна пугать размерность, а напротив, она показывает, какой скорости достигнет тело массы m, если сдвиг фаз у каждого кванта массы этого тела будет равен Δϕ.

Памятуя о том, что многие физические величины являются понятиями договорными (в этом причина возникновения разных систем измерения: СИ, СГС и пр.), мы вправе под общее понятие масса подвести и количественную, и качественную составляющие. Этому понятию отвечает ритмодинамическая масса и новая ритмодинамическая система измерения (РДСИ).

Переопределение понятия масса

Выявив пропорциональность между скоростью и сдвигом фаз (V=c/π•Δϕ), мы не только утверждаем, но и видим присутствие реального коэффициента пропорциональности между импульсом и сдвигом фаз, т.е.:

p=mΔϕ соответствует p=mîV.

Но мы понимаем, что масса в формуле слева количественно не соответствует массе в формуле справа. Раскроем правую фомулу, чтобы иметь перед глазами е¸ наполнение:

В левой формуле скобками мы выделили наполнение скорости, которое состоит из переменной Δϕ и постоянной с/π, а параметр mî выступает неким числом, предполагающим количество

квантов пропорциональности между р и V. Выделив в правой формуле скобками все коэффициенты и объединив их в поняти е полная масса (m), мы получаем качественно новый коэффициент пропорциональности между p и Δϕ. Наши действия никоим образом не отражаются на понятии импульс, а напротив, способствуют более расширенному его пониманию. Теперь мы сможем

трактовать импульс не только, как количество движения, но и как качество состояния системы. Новая интерпретация позволяет утверждать, что импульс зависит только от сдвига фаз и не связан со скоростью системы.

Ритмодинамическое выражение импульса предписывает относиться к массе не как к абстрактному коэффициенту, а как к вещественно-количественному параметру осциллирующей системы. Это особенно важно для релятивистских ситуаций, в которых на массу списывают все странности, возникающие в эк с- периментах. Теперь этого делать нельзя, т.к., говоря о массе , мы имеем в виду конкретное количество осциллирующих систем . Было бы странным, если бы это количество менялось при изме - нении скорости. Но тогда мы иначе должны трактовать такие понятия, как релятивистская масса, энергия, импульс.

В релятивистской динамике импульс описывается формулой:

Раскрыв наполнение скорости и переписав формулу мы получим:

Íî mîñ/π=m, этот подход мы уже обсуждали. Тогда:

И хотя у нас есть вс¸ для иной записи этой формулы, мы уклонимся от обсуждения вопроса, по крайней мере, до лучши х врем¸н.

Итак, при определении содержания ритмодинамической массы мы выявили важную деталь – наличие параметра ñ в скрытом виде. Но при пересмотре одной из самых знаменитых в науке формул E=mc2, возникает вопрос: с какой именно массой мы подспудно имеем дело: с прежней – mo, или с переопредел¸н- ной – m?

Если с прежней, то формула будет E=mîc2, ãäå mî – класси- ческая масса; если с переопредел¸нной, то E=mc2, где m – полная масса (ритмодинамическая). Рассмотрим процедуру переопр е- деления Е для двух случаев. В первом – мы слепо подставим ритмодинамическую массу (m=nc/π), а во втором – выразим классическую массу через ритмодинамическую (mî=mπ/c).

1. Мы знаем, что в полной массе m прячется дополнительный вклад скорости света с, поэтому присоединим этот символ к уже имеющемуся с2, тогда:

E = mc2 = n•dm•c2 = n• c/π•c2 = (m′c)•c2 = m′c3. (3.16)

тоты падающего фотона, и трактовать возникающий эффект ис - ключительно зависимостью скорости всех колебательных п роцессов от расстояния до гравитирующего тела. В этом смысл е мы обязаны признать наличие замедления времени, но понимать, что предлагаемое объяснение эффекта никакого отношения к

теории относительности не имеет.

5. К вопросу о самодвижении

Действуя на спичечный коробок пальцем, мы думаем, что таким образом его толкаем и именно это является причиной движения коробка. Но не следует забывать, что мы, толкая кор о- бок, не имеем с ним непосредственного, т.е. плотного контакт а. В этом можно убедиться, если посмотреть на зону кажущегос я контакта через электронный микроскоп – между коробком и пальцем всегда имеется расстояние.

Но если палец не имеет прямого контакта с коробком, то тогда, каким образом уда¸тся толкать коробок? Есть предпо ложение, что любое действие, направленное на перемещение об ъекта, является способом создания в н¸м градиента частот, при водящего к самодвижению.

Другой пример касается так называемого космического паруса, с помощью которого можно «беззатратно» путешествов ать, по крайней мере, в солнечной системе. Считается, что аппара т такого типа способен двигаться за сч¸т того, что солнечны й свет, отражаясь от паруса, толкает аппарат.

Предлагается иное объяснение причины движения косми- ческого парусника – ритмодинамическое: падающий свет созда¸т в теле паруса частотный дисбаланс, приводящий к векторной деформации. Парус начинает самодвигаться, а заодно и «тянуть» за собой технические атрибуты.

6. Интерференционная причина реакций на изменение скорости вращения

Понять причину реакции можно на примере протодиполя, а точнее, – анализируя изменения в интерференционных полях , происходящие при изменении условий эксперимента.

Известно, что при вращении возникают два основных типа реакций: сопротивление (инерция) на изменение скорости вр а- щения и центробежная сила. Оба типа реакций имеют интерфе - ренционную природу. Покажем это.

Пусть мы имеем систему, в которой два ж¸стко связанных осциллятора вращаются вокруг центра О.

à. á.

Рис. 168. а) Система из двух осцилляторов ж¸стко привязана к центру вращения. б) Осцилляторы имеют дополнительную степень св ободы, которая существенно изменяет характер их движения относ ительно общего центра вращения

Если вращение отсутствует (ω=0), то между когерентными осцилляторами А и В будет иметь место стандартная интерференционная ситуация (рис. 171). Если ω>0, то изменения в интерференционной картинке следует считать естественными (рис. 170).

Чем выше угловая скорость, тем существеннее изменения. По характеру изменений в поле интерференции мы всегда можем судить о возникающих в системе векторных деформациях. При внимательном рассмотрении происходящего обнаруживаютс я удивительные закономерности в волновых полях, которые неизб ежно приводят к деформации поля интерференции, а значит, и к различного рода реакциям со стороны системы осцилляторо в.

Если два осциллятора ж¸стко связаны с центром вращения, а ω=const, то изображ¸нные жирно линии узлов и пучностей заморожены относительно системы осцилляторов. Но стоит дат ь системе степень свободы (рис. 168б), как векторно-интерферен- ционная деформация тут же изменит ориентацию системы. Ест ь в этой деформации и вектор центробежной силы, который (есл и рассматривать происходящее вдоль линии между осциллято рами) возникает исключительно за сч¸т зависимости длин вол н от расстояния до осциллятора. Эта зависимость хорошо видна н а примере с одиночным осциллятором А. В результате от А к В длина стоячей волны увеличивается. Мы только слегка затронули способ решения проблемы и полагаем, что в будущем эту тему удастся осветить более подробно.