Файл: Epyury.pdf

ГЛАВА 2 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ В УПРУГИХ СИСТЕМАХ

Любая конструкция под действием приложенных внешних нагрузок изменяет в той или иной степени свою форму и размеры – деформируется. Для проверки жесткости и устойчивости конструкции необходимо уметь определять перемещения, вызванные деформацией ее элементов. Кроме того,

определение перемещений конструкции является важнейшей вспомогательной задачей при расчете статически неопределимых систем.

Методы определения этих перемещений весьма разнообразны. Они отличаются друг от друга главным образом степенью сложности и областью применения.

Исторически первым предложенным методом определения перемещений можно считать метод непосредственного интегрирования дифференциального уравнения упругой линии балки. Однако в случае балок с большим количеством участков реализация этого метода сопряжена со значительными трудностями, которые заключаются не в интегрировании дифференциальных уравнений, а в технике определения произвольных постоянных интегрирования

– составлении и решении систем линейных алгебраических уравнений.

Если по условиям нагружения балка разбивается на n участков, то задача становится очень трудоемкой уже при n=3. Для уменьшения большого объема вычислительной работы, связанной с определением произвольных постоянных интегрирования, разработан ряд методов, из которых, прежде всего, отметим метод начальных параметров, позволяющий при любом числе участков свести решение к отысканию только двух постоянных – прогиба и угла поворота в начале координат.

Указанные методы, как и некоторые другие, носят частный характер. С

некоторой натяжкой их можно признать удобными при решении ограниченного круга простейших задач.

50

Наиболее общим методом определения перемещений в стержневых системах является метод Мора (иногда говорят: Максвелла – Мора), в основе которого лежат два основных принципа механики: начало возможных перемещений и закон сохранения энергии. Прежде чем перейти к изложению метода, остановимся на его основных теоретических предпосылках.

2.1 ОБОБЩЕННЫЕ СИЛЫ И ОБОБЩЕННЫЕ ПЕРЕМЕЩЕНИЯ

Работа постоянной силы F на перемещений по ее направлению равна

В задачах механики внешняя нагрузка отличается большим разнообразием и обычно представляет собой группы сил. Выражения для какой-либо группы постоянных сил можно представить в виде произведения

двух величин:

Таким образом, под обобщенной силой будем понимать любую нагрузку

(сосредоточенные силы, сосредоточенные пары, распределенную линейную нагрузку, распределенную моментную нагрузку), а под обобщенным перемещением – тот вид перемещения, на котором обобщенная сила производит работу.

Обобщенные перемещения принято обозначать буквами или с двумя индексами. Первый индекс обозначает точку и направление перемещения, а

второй указывает причину, вызвавшую искомое перемещение. Например, FF

обозначает перемещение точки приложения силы F по направлению ее действия, вызванное этой же силой.

Для обозначения полного перемещения точки, вызванного несколькими обобщенными силами, при сохраняется только первый индекс.

51

Перемещение, вызванное безразмерной единичной силой F 1 или

безразмерной единичной парой М 1, обозначается символом и называется

удельным.

2.2 РАБОТА ВНЕШНИХ СИЛ. ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ

Определим работу силы F, статически приложенной к некоторой упругой системе (рис.20, а), материал которой следует закону Гука.

Рис. 20

При малых деформациях к этой системе применим принцип независимости действия сил, следовательно, перемещения отдельных точек и сечений конструкции прямо пропорциональны вызывающей их нагрузке:

зависящий от материала, схемы и размеров сооружения. Увеличение силы F на

бесконечно малую величину dF вызовет увеличение перемещения на d .

Составим выражение элементарной работы внешней силы на перемещении

d , отбрасывая при этом бесконечно малые величины второго порядка

малости: ~ .

dA F d

Заменим d , используя (2.2):

~ . dA F d FdF

Интегрируя это выражение в пределах полного изменения силы от нуля до

ееконечного значения, получим формулу для определения работы,

совершаемой статически приложенной внешней силой F:

52

то есть работа внешней силы при статическом действии ее на любое упругое сооружение равна половине произведения значения этой силы на величину соответствующего ей перемещения.

Для обобщения полученного вывода под силой понимают любое воздействие, приложенное к упругой системе, то есть не только сосредоточенную силу, но и момент или равномерно распределенную нагрузку;

под перемещением понимают тот его вид, на котором данная сила производит работу: сосредоточенной силе соответствует линейное перемещение,

сосредоточенному моменту – угловое, равномерно распределенной нагрузке – площадь эпюры перемещений на участке действия нагрузки.

При статическим действии на конструкцию группы внешних сил работа этих сил равна половине суммы произведений каждой силы на величину соответствующего ей перемещения, вызванного действием всей группы сил.

Например, при действии на балку (рис.20,б) сосредоточенных сил F1, F2 и

сосредоточенных моментов М1 и М2 работа внешних сил:

Работу внешних сил на вызванных ими перемещения можно выразить и иначе – через внутренние силовые факторы (изгибающие моменты, продольные и поперечные силы), возникающие в поперечных сечениях системы.

Выделим из прямолинейного стержня двумя сечениями,

перпендикулярными его оси (рис.21, а), бесконечно малый элемент dz.

53

Стержень состоит из бесконечно большого числа таких элементов. К

каждому элементу dz в общем случае плоской задачи приложены продольная сила Nz, изгибающий момент Мх и поперечная сила Qy.

Для выделенного элемента dz усилия N, M, Q являются внешними силами,

поэтому работу ~ можно получить как сумму работ, совершенных статически

A

возрастающими усилиями N, M, Q на соответствующих деформациях элементов dz.

Рассмотрим элемент dz, находящийся только под действием продольных сил N (рис.21,б). Если его левое сечение считать неподвижным, то правое сечение под влиянием продольной силы переместится вправо на величину

z Ndz EA . На этом перемещении сила N совершит работу:

Рис. 21

Если неподвижно закрепить левое сечение элемента dz, находящегося под действием только изгибающих моментов М (рис.22,а), то взаимный угол поворота торцевых сечений элемента будет равен углу поворота его правого сечения:

MdzEI .

54

На этом перемещении момент М совершит работу:

Рис. 22

Закрепим левое сечение элемента dz, находящегося под действием только поперечных сил Q (рис.22,б,в), а к правому приложим касательные усилия dA ,

равнодействующей которых является поперечная сила Q. Предположим, что касательные напряжения равномерно распределены по всей площади А поперечного сечения, то есть QA , тогда перемещение y определяется в виде:

y dz G dz QdzGA ,

аработа силы Q на этом перемещении будет:

площади поперечного сечения неравномерно, что учитывается введением в

(2.7) поправочного коэффициента .

Суммируя (2.5) – (2.7), получим полное значение работы:

55