Файл: Metodichka_po_elektrotekhnike_kolledzh (1).doc

Лабораторная работа 8 неуправляемый трехфазный выпрямитель с полупроводниковыми диодами

Цель работы:

1. Ознакомиться с типами полупроводниковых диодов и их свойствами.

2. Изучить трехфазную одно- и двухполупериодную схемы неуправляемого выпрямителя.

3. Исследовать работу трехфазного выпрямителя на активную нагрузку без фильтров, с индуктивным и емкостным фильтрами и построить его характеристики в функции тока нагрузки.

Основные теоретические положения

Неуправляемый выпрямитель с полупроводниковыми диодами – статический аппарат для преобразования переменного тока в ток постоянного напряжения, у которого среднее выпрямленное напряжение связано определенной зависимостью с действующим напряжением переменного тока.

Основной частью такого выпрямителя являются полупроводниковые диоды (рис. 1, а) – двухслойные приборы, обладающие свойством односторонней проводимости, обусловленной различными электрическими свойствами двух соприкасающихся слоев полупроводника, которые образуются в одной его пластине при соответствующей технологической обработке.

Одному из слоев характерен недостаток электронов, чему отвечает дырочная проводимость, или проводимость типа «р» (рис. 1, б), а другой – имеет избыток свободных электронов, создающих электронную проводимость, или проводимость типа «n» (название типов «р» и «n» происходит от первых букв латинских слов positivus (положительный) и negativus (отрицательный).

На границе раздела этих слоев образуется непроводящий, или запирающий, слой толщиной 10^-4 – 10^-5 мм – электронно-дырочный переход, или «р – n» – переход.

В выпрямителях используют плоскостные германиевые или кремниевые диоды, получаемые вплавлением в пластину германия Ge с электронной проводимостью капли индия In (рис. 2, а) и в кремний Si с той же проводимостью алюминия (рис. 2,б), в результате чего возникают слои соответственно германия и кремния с дырочной проводимостью и образуется электронно-дырочный переход с вентильными свойствами.

Если полупроводниковый диод присоединить к источнику электрической энергии так, чтобы положительный полюс источника был соединен с «р-областью», имеющий выход А (рис. 3,а), эквивалентный выводу анода электронной лампы, а отрицательный полюс – с «n-областью», от которой сделан вывод К, соответствующий выводу катода электронной лампы, то «р-n-переход» окажет малое сопротивление r_пр, называемое прямым статическим сопротивлением, и в электрической цепи установится прямой ток I_пр. При противоположном присоединении, когда с «р-областью», или анодом А, соединен отрицательный полюс источника электрической энергии (рис. 3,б), а с «n-областью», или катодом К, - положительный полюс этого же источника, «р-n-переход» окажет очень большое сопротивление r_обр, которое называют обратным статическим сопротивлением, и в цепи возникнет весьма малый ток – обратный ток (I_обр).

Отношение статических величин сопротивления – обратного r_обр к прямому r_пр, измеренных при одном и том же значении напряжения постоянного тока, равное обратному отношению соответствующих токов, т.е. прямого тока I_пр к обратному I_об, называется статическим коэффициентом выпрямления.

k_ст = r_обр / r_пр = I_пр / I_обр (1)

Коэффициент зависит от величины напряжения и температуры диода. При очень малых напряжениях, порядка долей вольта, статический коэффициент выпрямления измеряется десятками, а при больших напряжениях, составляющих несколько вольт и выше, он измеряется от нескольких тысяч до сотен тысяч единиц и более в зависимости от типа диода. Повышение температуры диода снижает величину статического коэффициента выпрямления, что ухудшает вентильные свойства диода.

В выпрямительных устройствах прямой ток обусловливает незначительное падение напряжения на германиевых и кремниевых диодах, порядка 0,2 – 1,5 В, поэтому основная доля напряжения приходится на приемники, включенные последовательно с диодами, а при обратном токе на диоды приходится практически все напряжение. Для характеристики работы диода в выпрямительном устройстве вводят динамический коэффициент выпрямления.

K_д = I_{пр о} / I_{обр о} (2)

где :I_{пр о} и I_{обр о} – средние за период прямой и обратный токи.

Повышение напряжения на полупроводниковом диоде снижает величину обратного сопротивления, в результате чего при некотором значении обратного напряжения, которое всегда больше прямого, запирающий слой пробивается, и диод выходит из строя. Во избежание порчи диодов не следует допускать амплитуду обратного напряжения U_обр выше рекомендуемой, прибегая, в случае необходимости, к последовательному соединению диодов, определяя число их так:

N = U_обр / U_доп (3)

где U_доп – наибольшая допустимая амплитуда напряжения на каждый диод, составляющая для плоскостных германиевых диодов в зависимости от их типа от 50 до 400 В, а для аналогичных кремниевых диодов от 100 до 1000 В и выше.

Небольшая разница в величинах обратных сопротивлений последовательно включенных диодов может привести к резкой неравномерности распределения общего обратного напряжения между ними, а, следовательно, и к пробою диодов. Во избежание этого диоды шунтируют резисторами с сопротивлением R_д = 1 10 кОм (рис. 4, а), которые обеспечивают равномерное распределение обратного напряжения между диодами.

Если номинальный ток выпрямительного устройства превышает допустимый ток диода, устанавливаемый по его температурному режиму, то прибегают к параллельному соединению однотипных диодов и, учитывая возможность наличия небольшой разницы в величинах сопротивлений диодов, вводят в цепь каждого из них уравнительный резистор с сопротивлением R_д в доли ома (рис. 4,б), что обеспечивает равномерное распределение токов в параллельных ветвях с диодами.

При продолжительном режиме работы германиевые диоды устойчиво работают при температуре «р-n-перехода» до + 65⁰С, а кремниевые диоды – до 125⁰С в течение нескольких десятков тысяч часов. Более высокая температура «р-n-перехода», но не выше 70- 90⁰С для германиевых диодов и 140 – 200⁰С для кремниевых диодов, вызывает заметное сокращение срока их службы.

Допустимая плотность тока составляет для германиевых диодов i = (20 40) А/см², а для кремниевых диодов – i = (60  80) А/см² и выше при хороших условиях охлаждения.

Неуправляемые трехфазные выпрямители с полупроводниковыми диодами, по двухполупериодной мостовой схеме А.Н. Ларионова обычно имеют трехфазный трансформатор Т_р (рис. 5), согласующий среднее выпрямленное напряжение U_о с преобразуемым действующим линейным напряжением U, которые при холостом ходе установки связаны между собой зависимостью:

U_о = U sin  1,35U (4)

или U  0,74 U_о (5)

Величина действующего обратного напряжения, приложенного к катоду и аноду полупроводникового диода в течение отрицательного полупериода, в трехфазной двухполупериодной схеме составляет U_обр = U  0,74Uо, а его амплитуда:

U_обр =  1,045 U_о (6)

Средний выпрямленный ток плеча моста определяется так:

I=I_о / 3 (7)

где – средний ток I_о выпрямителя, связан с действующим линейным током I зависимостью:

I_о = I  1,22 I (8)

Располагая номинальными напряжением U_он и током I_он выпрямителя, можно, пользуясь формулами (6) и (7), выбрать соответствующий тип полупроводниковых диодов и составить схему их соединения для преобразования переменного тока в ток постоянный.

Рис. 6. График выпрямленного напряжения

Форма кривой выпрямленного напряжения определяется характером работы двух групп диодов: катодный, в которую входят диоды Д₁, Д₃, Д₅ и анодной с диодами Д₂, Д₄, Д₆. Одноименные зажимы диодов соединены между собой и от них выведены провода к зажимам выпрямителя с маркировкой положительной и отрицательной полярности. Чередование полярности зажимов трехфазного трансформатора приводит в каждый данный момент к введению в работу соответствующей пары диодов. Это обеспечивает шестифазное выпрямление (рис. 6), эквивалентное выпрямлению шести одинаковых синусоидальных напряжений, сдвинутых на угол /3 по однополупериодной схеме, которые подведены к одному и тому же приемнику. При этом, выпрямленное напряжение на зажимах приемника изменяется по огибающей синусоиде соответствующих напряжений и пульсация его незначительна. Поэтому, отношение амплитуды основной гармоники напряжения, входящей в состав кривой выпрямленного напряжения, к среднему выпрямленному напряжению составляет всего 5-7 %.

Внешняя характеристика выпрямителя U_о= f(I_о), определяющая зависимость среднего выпрямленного напряжения от среднего тока нагрузки с заданным коэффициентом мощности, снимается при действующем линейном напряжении U_л=const. Вид ее зависит от величин падений напряжений в обмотках трансформатора и на полупроводниковых диодах, а также, от характера нагрузки, включенной со стороны выпрямленного тока.