Гидравлика. Гидростатика

Сборник типовых задач

СОДЕРЖАНИЕ

Введение

1. ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ

1.1 Сведения из теории

1.1.1 Плотность

1.1.2. Удельный вес

1.1.3. Коэффициент объемного сжатия

1.1.4. Коэффициент температурного расширения

1.1.5. Вязкость

1.2. Примеры решения задач

1.3 Задания для расчетно-графических работ

2 ГИДРОСТАТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ

2.1 Сведения из теории

2.1.1 Основное уравнение гидростатики

2.1.2 Давление при абсолютном покое

2.1.3 Поверхность уровня при абсолютном покое

2.1.4 Анализ основного уравнения гидростатики

2.1.5 Пьезометрическая и вакуумметрическая высоты

2.1.6 Условия равновесия жидкости в сообщающихся сосудах

2.1.7 Понятие напора. Удельная потенциальная энергия

2.2 Примеры решения задач

2.3 Задания для расчетно-графических работ

3 ОТНОСИТЕЛЬНЫЙ ПОКОЙ ЖИДКОСТИ

3.1 Сведения из теории

3.1.1 Относительный покой при прямолинейном движении на наклонной плоскости

3.1.2 Относительный покой при вращении вокруг вертикальной оси

3.2 Примеры решения задач

3.3 Задания для расчетно-графических работ

ПРИЛОЖЕНИЕ 1 Некоторые физические свойства жидкостей при давлении 0,1 Мпа

ПРИЛОЖЕНИЕ 2. Кинематическая вязкость масел при различных температурах

ПРИЛОЖЕНИЕ 3Динамическая вязкость масел при различных температурах

ПРИЛОЖЕНИЕ 4

Введение

Основное назначение сборника – дать студентам материал, который позволит выработать навыки применения теоретических сведений к решению конкретных задач технического характера и тем самым освоить практику гидравлических расчётов.

Данный курс является основной теоретической дисциплиной для специальностей 2903, 2908, 2909, 1507, 1709.

Данный сборник содержит задачи по гидростатике и включает разделы: “Физические свойства жидкости”, “Гидростатическое давление” и “Относительный покой жидкости”.

Каждый раздел сборника содержит достаточно полные сведения из теории, касающейся материала данного раздела, методические указания и примеры решения некоторых типовых задач.

В четырёх приложениях даются материалы справочного характера, которые необходимы для решения задач.

Наличие в сборнике обширного и разнообразного материала позволяет составить индивидуальное задание для каждого студента.

После ознакомления с соответствующим теоретическим материалом и методическими указаниями по решению типовых задач, следует переходить к самостоятельному выполнению полученного задания.

---

Каждое задание состоит из нескольких задач, номера и варианты которых выдаются преподавателем. Задание выполняется на листах формата А4, необходимые чертежи выполняются с соблюдением выбранного масштаба.

1. ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЖИДКОСТЕЙ

1.1. Сведения из теории

Жидкостью называется физическое тело, обладающее двумя отличительными особенностями: незначительным изменением своего объема под действием больших внешних сил и текучестью, легкоподвижностью, т.е. изменением своей формы под действием даже незначительных внешних сил. Одной из основных механических характеристик жидкости является плотность.

1.1.1. Плотность.

Плотностью  (кг/м³) называется масса единицы объема жидкости:

,                                                                                                                      (1.1)

гдеm – масса жидкого тела, кг; W – объем, м³.

Плотность жидкостей уменьшается с увеличением температуры. Исключение представляет вода в диапазоне температур от 0 до 4 ⁰С, когда ее плотность увеличивается, достигая наибольшего значения при температуре 4 ⁰С  = 1000 кг/м³.

1.1.2. Удельный вес

Удельным весом  (Н/м³) жидкости называется вес единицы объема этой жидкости:

,                                                                                                                          (1.2)

где G – вес жидкого тела, Н; W – объем, м³.

Для воды при температуре 4 ⁰С g = 9810 Н/м³.

Между плотностью и удельным весом существует связь:

,                                                                                                                      (1.3)

где g – ускорение свободного падения, равное 9,81 м/с².

Сопротивление жидкостей изменению своего объема под действием давления и температуры характеризуется коэффициентами объемного сжатия и температурного расширения.

1.1.3. Коэффициент объемного сжатия

Коэффициент объемного сжатия _w (Па^-1) – это относительное изменение объема жидкости при изменении давления на единицу:

---

,                                                                                          (1.4)

где  W – изменение объема W;   – изменение плотности  , соответствующие изменению давления на величину  p.

Величина, обратная коэффициенту объемного сжатия, называется модулем упругости жидкостейE_ж (Па)

.                                                                                                                  (1.5)

Значение модуля упругости жидкостей зависит от давления и температуры. Если принять, что приращение давления , а изменение объема то:

;                                                                                              (1.6)

.                                                                                                  (1.7)

1.1.4. Коэффициент температурного расширения

1. 
   Коэффициент температурного расширения  _t (⁰С)^-1, выражает относительное изменение объема жидкости при изменении температуры на один градус:
   

,                                                                                                                  (1.8)

где  W – изменение объема W, соответствующее изменению температуры на величину  t.

Коэффициент температурного расширения воды увеличивается с возрастанием температуры и давления; для большинства других капельных жидкостей  _t с увеличением давления уменьшается. Если принять, что приращение температуры  t = t – t₀, а изменение объема

 W = W – W₀ , то:

;                                                                                                  (1.9)

.                                                                                                      (1.10)

1.1.5. Вязкость

     Вязкостью называется свойство жидкости оказывать сопротивление перемещению одной части жидкости относительно другой. Вязкость проявляется только при движении жидкости и сказывается на распределении скоростей по живому сечению потока (рис. 1.1).

С огласно гипотезе Ньютона сила внутреннего трения F в жидкостях пропорциональна градиенту изменения скорости , площади соприкосновенияслоев S, зависит от рода жидкости и очень незначительно зависит от давления.

---

,                                                  (1.11)                                                                                                                           

где S – площадь соприкасающихся слоев, м²; du – скорость смещения слоя "b" относительно слоя "a", м/с;dy – расстояние, на котором скорость движения слоев изменилась на du, м; – градиент скорости, изменение скорости по нормали к направлению движения (с^-1);  – коэффициент динамической вязкости (Па  с).

Если силу трения F отнести к единице площади соприкасающихся слоев, то получим величину касательного напряжения  , и тогда (1.11) примет вид:

.                                                                                                                  (1.12)

Из (1.12) следует, что коэффициент динамической вязкости может быть определен как:

.                                                                                                                  (1.13)

Из (1.13) нетрудно установить физический смысл коэффициента динамической вязкости. При градиенте скорости = 1; =  и выражает силу внутреннего трения, приходящуюся на единицу площади поверхности соприкасающихся слоев жидкости.

В практике, для характеристики вязкости жидкости, чаще применяют не коэффициент динамической вязкости, а коэффициент кинематической вязкости  (м²/с). Коэффициентом кинематической вязкости называется отношение коэффициента динамической вязкости к плотности жидкости:

.                                                                                                                          (1.14)

Вязкость жидкости зависит от рода жидкости, от температуры и от давления.

Зависимость вязкости минеральных масел, применяемых в гидросистемах, от давления p при возрастании его до 50 МПа, можно определять с помощью приближенной эмпирической формулы:

,                                                                                                      (1.15)

где  _pи– кинематическая вязкость соответственно при давлении p и 0,1 МПа;K – опытный коэффициент, зависящий от марки масла: для легких масел ( ₅₀ < 15 10^-6м²/с)К = 0,02, для тяжелых масел ( ⁵⁰ > 15 10^-6м²/с)К = 0,03. При незначительных давлениях изменением вязкости пренебрегают. С повышением температуры вязкость жидкости уменьшается. Зависимость коэффициента кинематической вязкости от температуры определяется по эмпирической формуле:

---

.                                                                          (1.16)

Для смазочных масел, применяемых в машинах и гидросистемах, рекомендуется следующая зависимость:

,                                                                                                          (1.17)

где  _t – кинематическая вязкость при температуре t; ₅₀ – кинематическая вязкость при температуре 50⁰С; n – показатель степени, зависящий от  ₅₀, определяемый по формуле:

.                                                                                              (1.18)

Вязкость жидкости определяют при помощи вискозиметра Энглера и выражают в градусах Энглера (⁰Е). Градус Энглера (⁰Е) есть отношение времени истечения испытуемой жидкости ко времени истечения дистиллированной воды. Для перехода от вязкости в градусах Энглера к коэффициенту кинематической вязкости  применяется формула Убеллоде:

.                                                                          (1.19)

Вязкость также определяют капиллярным вискозиметром Оствальда. Коэффициент кинематической вязкости в этом случае определяют по формуле:

,                                                                                                     (1.20)

где с – постоянная прибора; T_ж – время истечения жидкости, с.

.2. Примеры решения задач

Пример 1. Удельный вес бензина  = 7063 Н/м³. Определить его плотность.

Решение. ; ;  = 7063 / 9,81 = 720 кг/м³.

Пример 2. Плотность дизельного мазута = 878 кг/м³. Определить его удельный вес.

Решение. ;  = 878  9,81 = 8613 H/м³.

 

Пример 3. Медный шар d = 100 мм весит в воздухе 45,7 H, а при погружении в жидкость 40,6 H. Определить плотность жидкости.

Решение. Определяем вес G и объем W вытесненной жидкости

G = G_в- G_ж; G = 45,7 – 40,6 = 5,1 H.

; W = 3,14 0,1³ / 6 = 0,523 10^-3 м³; находим плотность жидкости

---

Смотрите также файлы

• Диаграммы вокруг нас.docx

• Что такое атом.pptx

• Монография Белгород 2023 удк 338. 212 Ббк 63. 3(2)я7367. 3(2)я73 М74 Рецензенты.doc

• Тема Физиология нервной клетки.docx

• Список литературы 5.docx