ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 26.07.2024
Просмотров: 480
Скачиваний: 1
9.3. Структурные методы повышения точности
Существует две группы таких методов: 1) использование устройств защиты системы от внешних воздействий: инерционных, тепловых, магнитных и электромагнитных полей, радиации и др.; 2) использование компенсационных способов: принципа инвариантности, метода модуляции, принципа автоподстройки.
Первая группа реализуется с помощью дополнительных конструктивных устройств или элементов: амортизаторов, термостатов, экранов от магнитных и электромагнитных полей, от радиации.
Рассмотрим более подробно методы, относящиеся ко второй группе.
9.3.1. Использование принципа инвариантности
Принцип инвариантности сформулирован Б.Н. Петровым: динамическая система инвариантна по отношению к возмущениям тогда и только тогда, когда каждое возмущение поступает в систему не менее, чем по двум каналам, один из которых создается для генерирования компенсационных сигналов.
Выходной сигнал измерительного прибора можно представить в виде (2.2):
y = F[x, ξ, q(η, θ), ν]. |
(9.7) |
Разлагая функцию (9.7), как функцию переменных ξ, θ, η, ν, в ряд Тейлора в
окрестности значений ξо, θо, ηо, νо, получаем |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
y = F[x, ξ |
|
, q(η , θ |
|
), ν |
|
]+ |
∂F |
ξ+ |
∂F ∂q |
η+ |
∂F ∂q |
θ+ |
∂F |
ν. |
(9.8) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
∂ξ |
∂q ∂η |
∂q ∂θ |
∂ν |
|||||||||||
|
o |
o |
o |
|
o |
|
|
|
|
|
|
Пусть в этом измерительном приборе имеется второй канал, генерирующий сигнал вида
y = Qξ ξ+Qη η+Qθ θ+Qν ν.
Вычитая равенство (9.9) из равенства (9.8), получаем
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
yo = y − y = F[x, ξo , q(ηo , θo ), νo ]+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
∂F |
−Q |
|
∂F ∂q |
−Q |
|
∂F ∂q |
−Q |
|
∂F |
−Q |
|
ν. |
||
+ |
|
ξ+ |
|
η+ |
∂q ∂θ |
|
θ+ |
∂ν |
|
|||||
∂ξ |
ξ |
|
∂q ∂η |
η |
|
|
θ |
|
|
|
ν |
|
где |
~ |
– более |
точное |
значение, |
|
приближающееся |
к истинному. |
|||||||||||
yo |
|
|||||||||||||||||
выполняются условия |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Q = |
∂F |
, |
Q = |
∂F ∂q |
, |
Q = |
∂F ∂q |
, |
Q |
|
= |
∂F |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
∂ξ |
∂q ∂η |
∂q ∂θ |
|
∂ν |
||||||||||||
|
|
ξ |
|
|
η |
|
θ |
|
|
ν |
|
|
(9.9)
(9.10)
Если
то измерительный прибор будет абсолютно инвариантен к помехам и его выходной сигнал y будет равен истинному значению yo. На рис. 9.1 изображена функциональная схема, поясняющая принцип инвариантности.
123
ξ η θ ν
x |
|
|
|
|
|
|
~ |
|||||||||
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
o |
||||
|
|
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Qθ |
Qξ |
|
Qν |
|
Q η |
|
||||||||||
ξo |
|
|
|
|
ηo |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
θ |
o |
|
|
ν |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
o |
Рис. 9.1. Схема реализации |
|||
|
|
|
|
|
- |
|
|
|
|
|
- |
|
|
- |
|
||
|
ξ |
|
|
|
η |
|
|
|
|
θ |
|
|
ν |
|
принципа инвариантности |
||
|
|
|
|
|
|
Реально абсолютной инвариантности нет в силу погрешностей компенсационного канала. Остается малая погрешность недокомпенсации ε, которая на 1–2 порядка ниже некомпенсированных погрешностей.
Рассмотрим одно из технических средств, реализующих принцип инвариантности. Важную группу погрешностей составляют температурные погрешности приборов, отображаемые на рис. 9.1 возмущением θ(t). Для компенсации этих погрешностей применяют различные температурно-зависимые элементы. На рис. 9.2 приведены схемы температурной компенсации, в которых R – компенсируемое сопротивление, например, сопротивление рамки гальванометра.
|
|
R1 |
|
I |
|
|
R Н |
|
|
I |
||
|
|
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
U |
r |
|
U |
R |
||||||||
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а) |
|
|
|
|
|
б) |
|
|
|
|
|
Рис. 9.2. Схемы температурной компенсации |
|
|
|
В схеме с последовательно-параллельным включением (рис. 9.2а) имеются
сопротивления |
R1 и R2 с |
нулевым температурным коэффициентом, а |
сопротивление |
r = ro (1+ αθ) . |
Рабочее сопротивление R = Ro (1+ αθ) . В этом |
случае сила тока равна
I =U[Ro + R1 + R2 + Ro R1 ro + (Ro − R1R2 ro )αθ].
Если параметры схемы выбрать из условия компенсации
Ro = R1R2 ro ,
то сила тока I не зависит от температуры θ окружающей среды. Здесь компенсация погрешности достигается за счет некоторого снижения
124