ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 26.07.2024

Просмотров: 469

Скачиваний: 1

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y1

 

ζ1

 

 

 

 

 

 

 

εс1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x1

 

 

 

 

 

 

 

εДУ

U0 sin Ωt

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

εс2

 

U

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

U0 cos Ωt

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

УПБ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Uβ U

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

H

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

y3

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x3

 

 

 

 

 

 

 

 

y

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ζ3

 

ζ

2

 

 

Д2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

4

 

 

 

 

5

6

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Д1

Рис. 10.1. Функционально-кинематическая схема двухосного гиростабилизатора

Ротор шаровой формы, представляющий собой постоянный двухполюсный магнит, заключен в заполненную маловязкой немагнитной жидкостью сферическую полость каркаса статора, сообщающуюся через отверстия с камерой, в которой жидкость находится под давлением. Величина зазора между поверхностями ротора и полости в радиальном направлении мала по сравнению с радиусами каждой из поверхностей. Ротор приводится в быстрое вращение магнитным полем электрических обмоток 1, 5, расположенных на каркасе статора (см. рис. 10.1). Прибор, включающий в себя датчик угла 4, датчик момента 3 и синхронизирующие обмотки 2, 6, может служить чувствительным элементом гиростабилизатора. Сигналы с датчика угла 4 и синхронизирующих обмоток 2, 6 подаются на усилительно-преобразовательный блок (УПБ), с помощью которого формируются сигналы Uα,Uβ управления двигателями стабилизации Д1, Д2.

Датчик момента 3 используется для компенсации постоянных составляющих возмущающих моментов и для начальной выставки платформы. Сферический гидродинамический подвес создает возможность центрирования ротора и демпфирования колебаний его главной оси и обладает большой несущей способностью.

Уравнения относительного движения шарового гироскопа – чувствительного элемента гиростабилизатора в первом приближении в проекциях на оси Резаля можно записать в виде:

 

 

&

 

 

 

 

гидр

~

 

;

A α + bα + Hβ + k1α+ k2β = − Hωζ2

A ωζ1 + MOy1

 

+ MOy1

&&

&

 

 

 

 

&

 

 

 

 

 

&&

&

 

α+ k1β= Hωζ1

 

 

 

гидр

 

~

,

 

Aβ + bβ − Hα − k2

A ωζ2 + MOy2

+ MOy2

 

 

 

&

 

 

&

 

 

 

 

 

 

160



где A – экваториальный момент инерции шарового ротора; H – кинетический момент гироскопа в собственном вращении; b – коэффициент сопротивления вращению в гидроподвесе; k1, k2 – коэффициенты электромагнитных моментов, характеризующих взаимодействие намагниченного ротора с электрическими

обмотками статора;

гидр

,

гидр

проекции возмущающих моментов со

M Oy1

M Oy 2

стороны гидроподвеса на оси Резаля;

~

,

~

– проекции возмущающих

MOy1

MOy2

моментов, обусловленных другими факторами; ζ1, ζ2, ζ3 – оси, связанные с платформой; ωζ1, ωζ2 – составляющие угловой скорости платформы; α, β – углы

поворота гироскопа относительно платформы.

При позиционной цепи стабилизации электромагнитные моменты двигателя вызывают дрейф платформы гиростабилизатора. Введением интегральнопозиционной цепи стабилизации влияние этих моментов на дрейф платформы в установившемся режиме ( α = 0 , β = 0) исключается. Тогда основными возмущающими моментами становятся гидродинамические моменты, обусловленные инструментальными погрешностями изготовления и сборки каркаса статора. Является актуальной задача оценки этих моментов и результирующих гидродинамических сил, приложенных к ротору гироскопа.

10.1. Постановка задачи

Шаровой ротор выполняет установившееся вращение с угловой скоростью ω вокруг горизонтальной оси в неподвижной полости статора. Каркас статора составлен из двух полусферических сегментов. Предполагается, что отклонения главной оси ротора Oz3 относительно оси статора Ox x3 малы и ими можно пренебречь при определении реакций подвеса. Исследуются схемы гидродинамических подвесов с учетом геометрических погрешностей в виде усечения и сдвига центров сегментов: в схеме А плоскость смещения усеченных сферических сегментов, составляющих статор, перпендикулярна оси вращения ротора (рис. 10.2а); в схеме В вектор сдвига центров оснований сегментов лежит в плоскости, проходящей через ось вращения ротора (рис. 10.2б). Геометрические параметры отверстий таковы, что они не являются ограничителями расхода поступающей в зазор жидкости.

161


 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x 3 , x 3I

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

А

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

z 3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

I

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R 2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

z 2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

О

 

Оx

, Оx

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

I

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x 2 , x 2

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

I

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x 1II

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

e

 

φ

 

 

 

χ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

II

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Оx

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

z 1

 

x 1 , x 1I

 

x 2

Б

 

x II3

 

 

3

 

 

 

 

II

z 3

 

 

А

I

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

θ

 

 

M

 

 

 

 

r

z 2

 

 

О

 

 

 

 

 

О

,

I

x

2

 

 

x

Оx

 

 

eφ χОIIx

 

M

 

 

ϕ

 

 

 

 

z 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x 1

 

 

Б

 

 

 

 

 

 

 

а) схема А

б) схема В

Рис. 10. 2. Расчетные схемы гидродинамического подвеса

Течение тонкого слоя ньютоновской несжимаемой жидкости в зазоре подвеса изучается в соответствии с классическими допущениями гидродинамической теории смазки: режим течения жидкости принимается ламинарным и изотермическим, жидкость рассматривается как сплошная безинерционная среда с динамическим коэффициентом вязкости, не зависящим от давления. При таких допущениях уравнение для распределения давления в слое жидкости принимает вид уравнения Рейнольдса.

10.2. Определение реакций гидроподвеса для расчетной схемы А

В случае схемы А (см. рис. 10.2а) пространство между статором и ротором разделим на две области, граничащие в плоскости экватора (плоскости сдвига): область I соответствует сегменту I, область II – сегменту II. Введем системы

координат (СК): связанную со статором Oxi , связанные с сегментами Ox(k ) xi(k ) (k = I, II), полюсы Ox(k ) расположены в центрах оснований сегментов. Принимаем,

162


что координатные оси Oxi и OxI xiI

Рис. 10.3. Системы координат

Рис. 10.4. Усечение полусферы I вдоль оси x3I

где

совпадают. Величины, относящиеся к областям I и II, запишем с индексами I и II соответственно. Сферические координаты r, θ, ϕ отсчитываем, как показано на рис. 10.3: в области I

в СКx I

(r

[0, RI ],

θ [0, π/2],

i

 

1

 

ϕ [0, 2π]);

в

области

II – в СКxiII

(r [0, R1II ], θ [0, π/2], ϕ [0, 2π]).

Уравнения поверхностей I и II статора в СКxi(k ) приближенно записываются в виде R1(k ) = R1 χ3(k ) cosθ,

где R1 – радиус сферы статора; χ3(k ) – усечение k-той полусферы вдоль оси

x3(k) (рис. 10.4).

Положение центра О ротора в СКxi(k ) определяется вектором er(k ) . В

области k относительная величина зазора в радиальном направлении с теми же приближениями записывается

в виде

5

H (k ) =1 λ(ik ) Hi(k ) , i=1

 

 

 

λI1 = λII2 = ε1 ; λI2 = λII1

= ε2 ; λI3 = λII4

=

 

1; λI4 = λII3

=

 

2 ;

 

 

 

 

 

 

 

 

(10.1)

 

 

 

χ

χ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

λI5 = ε3 +

 

 

3I ;

λII5

= −ε3 +

 

3II ;

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

(10.2)

 

 

 

χ

χ

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

εi = exi(k ) /δ

(i =

 

 

) – безразмерные значения проекций вектора смещения e

 

на

1, 3

оси Ox

i

; δ = R1 R2; χ(k ) = χ(k)

δ,

χ = χcos φ, χ

2

= χsin φ

, χ = χ δ,

χ =

 

O IO II

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

3

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

x

x

 

 

модуль вектора сдвига центров сегментов I и II, φ – угол ориентации вектора

сдвига

 

χ

(см. рис. 10.2а, 10.3);

 

H1I = H2II = sin θcosϕ,

 

H2I

= H1II = sin θsin ϕ,

H3I = H4I = 0, H3II

= −sin θcos ϕ,

H4II = −sin θsin ϕ,

H5I = H5II = cos θ.

 

 

 

 

 

 

 

 

Величины λ(ik )

 

(i =

 

), определяемые относительными смещениями центра

 

1, 5

ротора

 

εj

( j =

 

)

и

погрешностями

геометрии

 

3I ,

 

 

3II ,

 

 

,

могут

 

1, 3

χ

 

χ

 

χ

рассматриваться как малые параметры.

163