Файл: Математической физики.doc

§3. Корректность задач математической физики. Пример некорректной задачи

Поскольку задачи матфизики описывают реальные процессы в природе, они должны удовлетворять некоторым требованиям.

Определение. Математическая задача поставлена корректно, если

− решение задачи существует;

− задача имеет единственное решение;

− решение задачи устойчиво, т.е. оно непрерывно зависит от исходных данных.

Требование устойчивости означает, что всякий физически определенный процесс должен непрерывно зависеть от начальных и граничных условий и от неоднородного члена в уравнении, т.е. должен характеризоваться функциями, которые мало меняются при малых изменениях исходных данных. В противном случае, например, двум системам практически одинаковых НУ (различие которых лежит в пределах точности измерений) могли бы соответствовать существенно разные процессы. Такие процессы не являются физически определенными. Устойчивость важна также для приближенного решения задач.

Математическую формулировку требования устойчивости покажем на примере задачи Коши (17), попутно докажем, что она устойчива.

Утверждение. Для любого промежутка времени и любого найдется такое , что всякие два решения уравнения (3) и в течение промежутка будут различаться меньше чем на :

,

если только НУ различаются меньше чем на :

и ,

---

.

Для доказательства используем формулу Даламбера (19):



и положим .

Пример Адамара^* – пример некорректной задачи. Рассмотрим задачу Коши для уравнения Лапласа^**:



Функции ; (n – параметр) удовлетворяют уравнению Лапласа и начальным условиям:

.

Для любого при достаточно большом n разность НУ окажется меньше . При этом для любого заданного значения могут быть сколь угодно большими, так как. они растут с ростом n.

§4. Свободные колебания полубесконечной струны. Метод отражений (метод продолжений)

НКЗ для полубесконечной струны возникает, если один из ее концов находится далеко от исследуемого участка и не влияет на его колебания. Мы рассмотрим влияние другого, близкого, конца на распространение волны, изучим процесс отражения волн от него. Будем считать, что этот конец совпадает с точкой x= 0.

Свободные колебания струны задаются уравнением (3), в котором функция u(x,t) определяется при , . Уравнение нужно дополнить НУ на полуоси и ГУ при x=0. Мы будем рассматривать параллельно случаи, когда конец струны движется по известному закону и когда к нему приложена известная сила, т.е. ГУ I и II рода; соотношения, относящиеся к ГУ II рода, будут приводиться в скобках. Таким образом, решаем следующую НКЗ:

---

,

, (24)

. (25)

Случай однородного ГУ возникает, если конец струны закреплен (свободен):

. (26)

Рассмотрим сначала НКЗ (3), (25), (26). Формула Даламбера (18) дает общее решение уравнения (3), ее можно использовать и в данном случае. Но выражения

,

определяют эти функции только для . (Постоянные C₁ и C₂ опустили, они все равно потом сокращаются.) Для применения метода Даламбера нужно продолжить и или, что то же самое, и с положительной полуоси на отрицательную. С физической точки зрения, это продолжение сводится к определению такого начального возмущения бесконечной струны, что движение ее половины оказывается таким же, как если бы она была закреплена (свободна) на конце, а вторая половина отброшена.

Подставим (18) в (26): , следовательно, , , что определяет и при x<0. Поскольку и , имеем

---

,

.

Видно, что функции и продолжаются с на всю вещественную ось по закону нечетности (для ГУ II рода аналогичная выкладка приводит к четному продолжению и ).

Мы получили, что задача (3), (25), (26) эквивалентна задаче Коши для бесконечной струны:



где для ГУ I рода;

для ГУ II рода.

Решение этой последней задачи дается формулой Даламбера (19).

Выпишем решение задачи (3), (25), (26) в терминах исходных функций:

ГУ I рода:

(27)

ГУ II рода:

(28)

Легко проверить прямой подстановкой, что если и таковы, что дважды и один раз непрерывно дифференцируемы, то u(x,t) дважды непрерывно дифференцируема и является классическим решением задачи (3), (25), (26). Теорему единственности легко строго вывести из наших рассуждений. Устойчивость задачи также имеет место, на доказательстве мы не останавливаемся.

Физическая интерпретация решения.

---

Пусть начальное возмущение отлично от нуля только на конечном промежутке . Проведем характеристики через точки и , а также через точки и ; в результате четверть плоскости разобьется на девять областей (рис. 8).

Область I соответствует точкам, до которых в данный момент доходят и прямая, и обратная волны от исходного возмущения; области IV и V соответствуют точкам, до которых в данный момент возмущение еще не дошло; до точек области II дошла только обратная волна, до III – только прямая. В точках области VI u= const, волна от исходного возмущения через них уже прошла, и теперь они покоятся. Области I – VI такие же, как в случае бесконечной струны.

Р ис.8

Область VIII соответствует точкам, в которые приходит прямая волна от фиктивного возмущения: , здесь , следовательно, ; иными словами, в точки VIII приходит отраженная обратная волна. В областиVII есть обратная волна от исходного возмущения и отраженная обратная волна. Область IX соответствует точкам, через которые и исходная, и отраженная волны уже прошли, и они покоятся, u= const.

Таким образом, действие закрепленного (свободного) конца x= 0 свелось к отражению волны смещения, связанному с сохранением абсолютной величины смещения и переменой (сохранением) его знака.

Влияние граничного режима. В случае произвольного неоднородного ГУ решение задачи (3), (24), (25) следует искать в виде суммы , где

---